Схема - гелл-манн
Cтраница 1
Схема Гелл-Манна и Нисидзима очень удобна для описания процессов рождения частиц. Это удобство связано с существованием простых правил отбора для странности в сильных, электромагнитных и слабых взаимодействиях. [1]
Схема Гелл-Манна и Нишиджимы очень удобна для описания процессов рождения частиц. Это удобство связано с существованием простых правил отбора для странности в сильных, электромагнитных и слабых взаимодействиях. [2]
Все следствия схемы Гелл-Манна - Нишижимы автоматически имеют место и в схеме Гольдгабера. Но в отличие от схемы Гелл-Манна - Нишижимы здесь вводится только одна новая частица, / ( - мезон. Гипероны должны получаться в этой схеме как следствие существования / С-частиц и нуклонов. [3]
Ряд предсказанных схемой Гелл-Манна - Нишиджимы элементарных частиц уже открыт экспериментально. Можно с уверенностью сказать, что каскадные анти-кси-гипероны также будут в ближайшее время открыты. Вопрос же о существовании синг-летного бозона ( 1 0), так называемого rcjj - мезона, является далеко еще не ясным и возможно, что он вообще не существует. Кроме того, в таблицу элементарных частиц нужно ввести еще 6 лептонов: электрон-позитрон, положительный и отрицательные мю-мезоны, а также нейтрино и антинейтрино ( см. табл. 31.1), а также один бозон, а именно фотон, спин которого равняется единице, а масса покоя равняется нулю. По-видимому, существует и другой бозон, а именно гравитон, спин которого равняется двум. Возможно, что в связи с постройкой сверхмощных ускорителей будут открыты новые элементарные частицы, более тяжелые, чем гипероны; однако современные теоретические представления не могут предсказать существование таких частиц и их свойства. Для недавно открытого 2 - - гиперона со странностью - 3 также нашлось место в схеме Гелл-Манна - Нишиджимы. [4]
С точки зрения схемы Гелл-Манна и Нишижимы это быстрая реакция, С точки зрения представлений § 38 эта реакция возможна лишь как медленная. [5]
Нарушение сохранения странности в схеме Гелл-Манна при слабых взаимодействиях обычных сильно взаимодействующих частиц ( например, распад / Сн - тг тг) является прямым следствием нарушения в этих условиях сохранения / 2-компоненты изотопического спина. [6]
Эта особенность свойств нейтральных / ( - мезонов позволяет включить их в схему Гелл-Манна и Нишиджимы, которая оказывается замкнутой на все странные частицы. [7]
 |
Легкие элементарные частицы ( лептоны. [8] |
Для характеристики легких частиц не надо вводить изотопического спина, странности и барионного числа, что определяет положение частицы в схеме Гелл-Манна и Нишиджимы, и поэтому легкие частицы в эту схему лучше не включать. С другой стороны, помимо электрического заряда они характеризуются еще лептонным зарядом, равным для сильно взаимодействующих частиц нулю. [9]
Характеристики известных в настоящее время элементарных частиц приведены в таблице 31.1. В таблице 31.2 указаны новые характеристики этих частиц согласно схеме Гелл-Манна - Нишид-жимы, включая частицы, предсказываемые этой схемой и современными теоретическими представлениями. [10]
Все следствия схемы Гелл-Манна - Нишижимы автоматически имеют место и в схеме Гольдгабера. Но в отличие от схемы Гелл-Манна - Нишижимы здесь вводится только одна новая частица, / ( - мезон. Гипероны должны получаться в этой схеме как следствие существования / С-частиц и нуклонов. [11]
Эвристическая ценность схемы Гольдгабера заключается в том, что в связи с этой моделью возникает ряд вопросов общего значения относительно характера взаимодействий между фундаментальными частицами. Дело в том, что схема Гелл-Манна - Нишижимы и все ее дальнейшие модификации ограничивают взаимодействия только изотопическими свойствами частиц. Так, например, Л - частица, будучи изотопическим скаляром, не может поглощать нейтральный тс - мезон, оставаясь Л - частицей. [12]
Можно еще заметить, что об однозначном соответствии между возможными состояниями частиц и неприводимыми представлениями группы вращений в четырехмерном изотопическом пространстве можно говорить лишь условно в том смысле, что неприводимых представлений оказывается слишком много и требуется добавочное ограничение типа (2.53) или (2.54) для отбора допустимых состояний. Но и после такого отбора оказываются ( как и в схеме Гелл-Манна - Нишижимы) вакантные состояния, не заполненные известными частицами. [13]
Предложения а), б), в) и г) дают возможность строить простую и очень удобную алгебру реакций с участием гиперонов и / С-мезонов. Интерес ее заключается в существенных отличиях от алгебры тех же реакций, построенной на схеме Гелл-Манна - Нишижимы. [14]
Ряд предсказанных схемой Гелл-Манна - Нишиджимы элементарных частиц уже открыт экспериментально. Можно с уверенностью сказать, что каскадные анти-кси-гипероны также будут в ближайшее время открыты. Вопрос же о существовании синг-летного бозона ( 1 0), так называемого rcjj - мезона, является далеко еще не ясным и возможно, что он вообще не существует. Кроме того, в таблицу элементарных частиц нужно ввести еще 6 лептонов: электрон-позитрон, положительный и отрицательные мю-мезоны, а также нейтрино и антинейтрино ( см. табл. 31.1), а также один бозон, а именно фотон, спин которого равняется единице, а масса покоя равняется нулю. По-видимому, существует и другой бозон, а именно гравитон, спин которого равняется двум. Возможно, что в связи с постройкой сверхмощных ускорителей будут открыты новые элементарные частицы, более тяжелые, чем гипероны; однако современные теоретические представления не могут предсказать существование таких частиц и их свойства. Для недавно открытого 2 - - гиперона со странностью - 3 также нашлось место в схеме Гелл-Манна - Нишиджимы. [15]
Страницы: 1