Вихревая схема

Cтраница 2

При решении задачи непрерывный вихревой слой, заменяющий крыло, закрылки и их след, моделируется системой дискретных вихревых отрезков. Полная вихревая схема крыла с закрылками при симметричном обтекании приведена на рис. 9.2, причем она получена следующим образом. Правая половина и - закрылки на ней разбиваются на N расчетных полос, границами которых являются боковые кромки крыла и закрылков, изломы кромок. Границы полос нумеруются справа налево так, что k 0 ( р 0) соответствует торцу крыла, a k N ( р N) - корневой хорде. [17]

Статические U - I характеристики дуги в плазмотроне вихревой схемы [ 1.| Область устойчивой работы системы источник питания - дуга. [18]

Дуга в свободном потоке газа несколько стабилизируется, однако стабильность также далеко недостаточна. Однако в плазмотронах вихревой схемы возникают другие формы неустойчивости, препятотзую-щие организации горения дуги желаемой длины. [19]

В случае твердой поверхности раздела граничное условие на ней очеш1дио - это условие о се непро-текапии, п силу которого нормальная составляющая относительной скорости среды па пей обращается и пуль. Сведем вспомогательное, зеркально отображенное крыло, вихревая схема которого является зеркальным отображением относительно указанной поверхности вихревой системы основного крыла с равными но величине, по противоположными по знаку циркуляцкямн. [20]

Как было показано выше, шунтирование в плазмотронах вихревой схемы является одним из основных процессов, определяющих свойства дуги и потока нагреваемого газа. В связи с этим в последнее время интенсивно исследуется характер механизма шунтирования и связанных с ним пульсаций. В [16] показана связь колебаний яркости потока на выходе из плазмотрона и напряжения дуги. В [24] приведены данные по влиянию расхода газа и тока на частоту шунтирования, показана возможность одновременного существования нескольких анодных пятен в аргоновой дуге. В [22] изучено влияние полярности электрода-канала и материала электрода на пульсации напряжения. [21]

Исследования вихревой пелены за крылом показали, что она неустойчива и вскоре после сбегания с крыла свертывается в два вихревых шнура ( фиг. Поэтому было бы правильнее рассматривать в теории крыла последнюю вихревую схему; однако ее использование с математической точки зрения крайне затруднительно. В связи с этим применяют обычно более упрощенные схемы, заменяя крыло либо одним П - образным вихрем ( см. фиг. [22]

Расчет такою смешанного обтекания крыла сложном формы проводится на оспине с 1ПЦНО1 гарной нелинейной теории. Вихревая схема, принятая для расчета, представляет собой комбинацию вихревых схем, используемых при стационарном безотрышюм и отрывном обтекании. [23]

Однако опыты, проведенные для проверки теории Чаплыгина, не смогли подтвердить теорию, так как были поставлены в аэродинамической трубе малого размера без учета влияния стенок; это заставило Чаплыгина воздержаться от публикации своих результатов, и они увидели свет только через двадцать лет после возникновения теории. Следует отметить, что вихревая теория винта Жуковского также была основана на схеме, аналогичной вихревой схеме крыла конечного размаха. [24]

Регистрограммы колебаний дуги. [25]

Значительное влияние собственного магнитного поля дуги на ее поведение особенно хорошо видно при больших токах. На рис. 13, б приведена фотография движения двух радиальных участков дуги во внутреннем электроде двухкамерного плазмотрона вихревой схемы при работе на аргоне. Видно, как по мере сближения двух радиальных участков из-за взаимодействия их магнитных полей скорость переднего токопроводящего канала уменьшается, а заднего увеличивается. Затем эти каналы сливаются. [26]

Вихрепая схему крыла. [27]

Рассмотрим вначале обтекание крыла без образования носовой пелены. Полная вихревая схема крыла при конечном угле атаки изображена на рис. 9.1. Она включает следующие элементы. [28]

Исходя из указанных целей разработана и реализована следующая методика постановки численного эксперимента. Для крыла выбранной формы в плане изучается возможность реализации устойчивого стационарного режима обтекания при отрыве потока па всех острых кромках или части их. Выбирается соответствующая стационарная вихревая схема, и начинается численное решение задачи. [29]

Таким образом были заложены основы аэродинамики крыла бесконечного размаха. Почти одновременно с разработкой этой теории были предприняты исследования в теории крыла конечного размаха. В 1910 г. Чаплыгин предложил вихревую схему крыла, а в 1913 г. на основе замены крыла П - образным вихрем дал метод расчета индуктивного сопротивления крыла. Прандтлем, опубликовавшим теорию несущей линии [44], пригодную для расчета индуктивного сопротивления крыла достаточно большого удлинения. [30]

Страницы: 1 2 3