Вмороженность

Cтраница 4

Нетрудно видеть, что при турбулентном движении среды как раз и происходит удлинение векторных трубок вследствие сильного закручивания линий индукции. Еще одним важным следствием эффекта вмороженности магнитного поля в вещество являются магнитогидродинамические волны, или волны Алъвеена, названные так по имени известного шведского астрофизика, впервые предсказавшего их. [46]

Я движутся вместе с веществом. Этот эффект известен как эффект вмороженности магнитного поля в идеально проводящую среду. [47]

Предполагается, что в начальный момент времени на стационарно вращающуюся систему ( твердотельно вращающееся гравитирующее ядро и дифференциально вращающаяся оболочка) накладывается магнитное поле, силовые линии которого радиальны. В процессе дальнейшего вращения в силу вмороженности магнитные силовые линии искривляются, появляется азимутальная компонента магнитного поля и связанные с ней осевые электрические токи. [48]

Значит, после рекомбинации продолжается расширение отдельных вихрей, прежде чем произойдет образование галактик. Если расширение происходит подобно, то условие вмороженности - сохранения потока магнитного поля - приведет к дальнейшему уменьшению еще на два порядка - до 2 - Ю-18 гс. [49]

В действительности же магнитное поле в промежутке между последовательными прохождениями спиральных рукавов не остается неизменным, а возвращается как и плотность, к прежнему значению, которое юно имело до входа в рукав. Дело в том, что в силу вмороженности магнитные силовые линии приклеены к веществу, поэтому можно считать, что силовые линии поля в межрукавном пространстве параллельны линиям тока. В приближении стационарных замкнутых орбит отмеченный выше эффект генерации магнитного поля полностью отсутствует. Покажем, что это ведет к усилению магнитного пол я. Количественно ( в применении к Галактике) эффект оказывается незначительным. [50]

Как известно, при высокой проводимости магнитное поле оказывается вмороженным в плазму: магнитные силовые линии как бы приклеены к веществу и переносятся при его движении. Однако в некоторых пространственных областях замагниченной плазмы возможно нарушение свойства вмороженности, и тогда вступают в действие процессы магнитного пересоединения, которые реализуются в таких областях, где сближаются магнитные силовые линии с противоположными ( или с различающимися) направлениями. Эти области характеризуются высокой плотностью электрического тока и малыми масштабами, поэтому диссипативные процессы могут стать существенными даже при высокой проводимости плазмы, так что магнитное поле перестает быть вмороженным в плазму. Области с высокой плотностью электрического тока, которые разделяют магнитные поля различных направлений и в которых происходят процессы магнитного пересоединения, обычно принимают форму токовых слоев. [51]

В общем случае, когда среда движется и проводимость ее конечна, имеют место оба рассмотренных выше конкурирующих процесса: магнитное поле увлекается веществом и в то же время как бы просачивается сквозь него. Связь поля и вещества не является столь жесткой, как в случае вмороженности. [52]

Картина собственного магнитного поля, создаваемого токами, текущими в диске. [53]

Зависимость от безразмерного времени т выбрана в виде е Хт. Первые три уравнения представляют собой уравнения Эйлера и уравнение непрерывности, а четвертое выражает условие вмороженности. [54]

В большинстве случаев магнитное поле, направленное вдоль течения, препятствует возникновению турбулентности, или, как говорят, стабилизирует ламинарное движение. Стабилизирующее действие магнитного поля сильнее всего проявляется в случае высокой проводимости, когда действует закон вмороженности. При этом турбулентное движение приводит к запутыванию магнитных силовых линий, в результате чего кинетическая энергия движения преобразуется в магнитную энергию. В слабопроводящей плазме магнитное поле тоже затрудняет развитие турбулентности, но механизм стабилизации там совсем другой. Аналогичный процесс диссипации происходит в непроводящей среде за счет вязкости. Исходя из этой аналогии, величину с2 / 4яа ( коэффициент диффузии магнитного поля) иногда называют магнитной вязкостью. [55]

В каждой из тринадцати глав монографии рассмотрен тот или иной аспект проблемы магнитного пересоединения, четко обозначенный как в названии, так и в краткой аннотации к главе. В первых трех главах излагаются основные идеи и представления о динамике плазмы в магнитных полях, о движении магнитных силовых линий в условиях вмороженности, о формировании токовых слоев в различных магнитных конфигурациях, об аннигиляции магнитного поля вследствие конкуренции процессов диффузии и конвекции. В последующих двух главах подробно обсуждаются теории стационарного магнитного пересоединения, начиная с широко известных работ Свита-Паркера и Петчека, а также развитие этих идей на современном уровне. Главы 6 - 7 посвящены нестационарным теориям пересоединения, включая классическую теорию тиринг-моды Фюрта, Киллена и Розенблюта, магнитный коллапс Х - типа, впервые предложенный Данжи и детально рассмотренный Имшенником и Сыроватским на основе автомодельных решений уравнений магнитной гидродинамики, и, наконец, зависящие от времени течения типа течения Петчека. Наибольшая по объему гл. В главах 9 - 12 обсуждаются приложения основных идей и теорий, изложенных в предыдущих главах, к конкретным физическим объектам, а именно к процессам в лабораторной плазме, к магнитосферным явлениям, к физике Солнца, звезд и аккреционных дисков. [56]

Страницы: 1 2 3 4