Cтраница 2
Несмотря на определенную ясность динамики процесса эжекции, профиль проточной части камеры смешения эжектора и его линейные размеры в настоящее время не поддаются точному теоретическому расчету; их находят экспериментальным путем. Однако основные сечения эжектора и параметры потока в конце камеры смешения и в конце диффузора можно рассчитать теоретически. При расчете используют основные законы механики и исходят из несколько упрощенной схемы распределения давления по длине эжектора. Кривая давлений по длине эжектора представляется следующей. В пределах всасывающей части камеры смешения давление постоянное. Коническую часть участка стабилизации выполняют такой, чтобы падение давления, связанное с поджатием потока, было компенсировано его ростом за счет деформации скоростного поля. Таким образом, в пределах сужающейся части участка стабилизации статическое давление также сохраняется постоянным. В цилиндрической части камеры смешения давление повышается за счет перераспределения энергии, связанного со стабилизацией скоростного поля. Такая схема исключает осевую составляющую реакции стенок и потерю энергии на удар о них. Кроме того, она позволяет значительно упростить уравнение количества движения, применяемое для расчета эжектора. [16]
Теоретически процесс ламинарного диффузионного горени был подробно исследован Бурке и Шуманом IB 1928 г. Согласно рассмотренной модели концентрации топлива максимальна по оси и снижается до нуля на поверхности пламени. Концентрация кислорода максимальна в окружающей среде ( при достаточном удалении от пламени) и снижается до нуля на поверхности пламени. Химическая реакция - с участием кислорода окружающей среды протекает в узкой зоне контакта на поверхности пламени. На рис. 1.1 представлена упрощенная схема распределения концентраций по сечению ламинарного диффузионного пламени. [17]