Изменение - энтропия - тело
Cтраница 1
Изменение энтропии тела Б равно нулю, потому что, как известно, начальное и конечное состояния в цикле как обратимом, так и необратимом совпадают. [1]
Рассчитывая изменение энтропии тела по формуле (8.18), следует помнить, что здесь dQ означает количество теплоты, полученное телом. [2]
Учитывая, что изменение энтропии тела не зависит от характера процесса, полученные уравнения ( 6 - 39), ( 6 - 40) и ( 6 - 41) можно применить как для обратимых, так и для необратимых процессов. [3]
По второму закону термодинамики изменение энтропии тел, участвующих в круговом процессе ( газа и окружающей среды), должно быть больше или равно нулю. [4]
Дифференцирование Ф - дЬ0 по температуре даст изменение энтропии тела, а умножив его на Т, получим искомое количество тепла. [5]
Второе начало термодинамики дает возможность определять только изменения энтропии тел, соответствующие обратимым переходам из одного термодинамически равновесного состояния в другое. [6]
Дифференцирование Ф - Фо по температуре даст изменение энтропии тела, а умножив его на Г, получим искомое количество тепла. [7]
Знак теплообмена ( 8Q TdS) определяется направлением изменения энтропии тела. [8]
Если испущенный свет является в достаточной мере монохроматическим или состоит из достаточно узких спектральных линий, то его энтропия будет равна нулю, и поэтому можно рассмотреть лишь изменение энтропии тела. [9]
Если нагревание тела осуществляется путем сообщения ему количеств тепла dQ, отбираемых от резервуаров, а температуры резервуаров на каждом этапе лишь на бесконечно малые величины превышают температуру тела, то изменение энтропии окружающих тел на каждом этапе процесса будет противоположно по знаку изменению энтропии тела и суммарное изменение энтропии будет равно нулю. [10]
 |
Уравнения и. [11] |
Если прямая проходит через начало координат, так что OQ (), то ( де / д1) т - 0, и из уравнения (12.6) следует, что ст - Т ( ds / dl ] T; таким образом, в этом случае упругая сила увеличивается только за счет изменения энтропии тела. [12]
Как видно из неравенства, увеличение энтропии холодильника больше, чем уменьшение энтропии источника тепла. Выше указывалось, что изменение энтропии тела - равно нулю, поэтому энтропия системы, в которой совершаются необратимые циклы, возрастает. [13]
 |
Необратимые адиабатные процессы расширения 1 - 2 и сжатия 2 - 1 в координатах s, Т ( изображены условно. [14] |
Соотношение (5.3) составляет содержание принципа возрастания энтропии. Из (5.3) следует, что изменение энтропии тела при необратимом ( неравновесном) процессе всегда больше изменения, которое осуществлялось бы при равновесном процессе. [15]
Страницы: 1 2