Адиабатичность - процесс
Cтраница 1
Адиабатичность процесса обеспечивается за счет изменения давления с таким таг / таем, при котором теплообмен между рассматриваемой системой и окрухсаюцей средой практически не успевает проявиться. Установлено, что для каждой системы существует определенное адиабатическое время изменения давления TS в течение которого температура термостатируемой етенкк контейнера не влияет на температуру элемента жидкости в непосредственной близости от термодатчика в центре контейнера. [1]
Адиабатичность процесса обеспечивается изменением давления с таким темпом, при котором теплообмен между рассматриваемой системой ( термодатчик оболочка жидкости) и окружающей термодинамической средой практически не успевает проявляться, поскольку для каждой системы существует время адиабатического изменения давления, в течение которого температура термостатируемой стенки контейнера с рассматриваемой жидкостью не влияет на температуру элемента жидкости в непосредственной близости от термодатчика в центре контейнера. [2]
Степень адиабатичности процесса определяется отношением времени столкновения к периоду движения ядра. [3]
Температуры конца сжатия или расширения при адиабатичности процесса и задания отношений давлений наполнения и выпуска в теоретическом цикле Пх могут быть найдены из яф-номограммы. [4]
Вместе с тем, в силу адиабатичности процесса, тепловая энергия и температура ВВ определенным образом связаны с текущим давлением и параметрами прошедшей через частицу ударной волны. Было бы желательно иметь такое уравнение макрокинетики, которое содержало бы только поддающиеся экспериментальному определению параметры. [5]
При указанных выше предположениях об однородности и адиабатичности процесса расширения поведение пузырька при подводном взрыве вблизи минимума радиуса R может быть определено следующим образом. [6]
Прежде всего рассмотрим экспериментальную модель, обеспечивающую одномерность и адиабатичность процесса; в модель помещена однородная среда, в которой установилось квазинепрерывное прямоточное горение в спугном потоке. На основании результатов ( см. раздел 5.3) в первом приближении можно допустить, что в конкретном пласте в широком диапазоне изменения расхода воздуха количество сгоревшего топлива в единице объема пористой среды, через которую прошел фронт горения, не зависит от расхода и слабо зависит от давления. То же относится и к минимальному количеству воздуха, необходимого для поддержания процесса. [7]
Прежде всего рассмотрим экспериментальную модель, обеспечивающую одномерность и адиабатичность процесса; в модель помещена однородная среда, в которой установилось квазинепрерывное прямоточное горение в спутном потоке. На основании результатов ( см. раздел 5.3) в первом приближении можно допустить, что в конкретном пласте в широком диапазоне изменения расхода воздуха количество сгоревшего топлива в единице объема пористой среды, через которую прошел фронт горения, не зависит от расхода и слабо зависит от давления. То же относится и к минимальному количеству воздуха, необходимого для поддержания процесса. [8]
 |
Изменение давления р к температуры Т во времени т при сжатии и расширении конденсата. [9] |
Для оценки значения темпа изменения давления, которое практически обеспечивало бы адиабатичность процесса, была проведена серия опытов при различных темпах сжатия или расширения исследуемых систем. На рис. 16 приводится зависимость роста температуры АГ конденсата от темпа увеличения давления на 10 МПа при внутреннем диаметре контейнера d 38 мм. Эта зависимость носит экспоненциальный характер, при этом асимптотическое значение ДТ определяет увеличение температуры системы при ее адиабатическом сжатии. [10]
Если в некоторый начальный момент энтропия для всех частиц среды была одинакова, то в силу адиабатичности процесса она остается постоянной в течение дальнейшего движения среды. [11]
Из представленных выше уравнений ( 6) и ( 8) следует, что благодаря предположению адиабатичности процесса температурное поле и поле перемещений получились раздельными. Напомним, что в задачах термоупругости они связаны между собой и удовлетворяют связанной системе четырех дифференциальных уравнений. [12]
Благодаря конечной теплопроводности реальных сред между участками сжатия и разряжения в ультразвуковой волне происходит теплообмен, нарушающий адиабатичность процесса, что ведет к добавочным потерям энергии. [13]
В опытах второе нагружение проводилось так же, как и первое: давление в контейнере с темпом, обеспечивающим адиабатичность процесса, поднималось от рй - 0 1 МПа до pi10 МПа, затем снимались кривые изменения давления и температуры в герметически закрытом контейнере. [14]
Жидкость, уравнение состояния которой имеет общий вид f ( p p T) 0 и относительно которой не делается никаких специальных предположений ( об изотермичное или адиабатичности процессов и др.), называют бароклинной. При решении задач о движении бароклинной жидкости приходится привлекать уравнение энергии. Задача о равновесии жидкости, уравнение состояния которой имеет общий вид f ( p, р, Т) 0 и относительно которой не делается никаких специальных предположений, также не может быть точно решена без использования уравнения энергии. Зависимость р от р в этом случае заранее неизвестна и для каждой задачи может быть найдена только после ее решения. [15]
Страницы: 1 2 3