Температура - обращение
Cтраница 2
Дэвид [79] сравнивал измеренные различными исследователями температуры обращения полностью окрашенных пламен с температурами сферических пламен, измеренными методом проволочки. Считая, что последние являются истинными температурами пламени и находя их обычно ниже температур обращения, он приходит к выводу, что метод обращения спектральных линий приводит к завышенным значениям температур. Принимая во внимание результаты, изложенные в данной главе и приведенное ранее обсуждение этого вопроса ( см. примечание на стр. [16]
При введении в пламя, например, хлористого натрия при его испарении и диссоциации могут образоваться атомы натрия, которые могут возбуждаться и испускать желтый D-дублет натрия с длиной волны 5890 - 5896 А. Если поместить позади пламени черное тело и направить на него через плдмя щель спектроскопа, то при некоторой температуре черного тела, так называемой температуре обращения, яркость его в спектральной области D-линий будет равна яркости света, проходящего в этой области через пламя, плюс яркость D-лишш от самого пламени. Только при этой температуре в спектроскоп будет виден сплошной спектр, в то время как при любой другой температуре линии натрия будут выделяться как яркие или темные на фоне сплошного спектра черного тела в зависимости от того, будет ли температура этого тела выше или ниже температуры обращения. [17]
D-линйй видна как яркая полоса на фоне более темного континуума. Когда температура источника выше температуры пламени, Д - линия становится темной на фоне континуума. Температура обращения D-линии является, по существу, температурой электронного возбуждения натрия. Для пламен, в которых концентрация ацетилена составляет 50, 100 п 200 % от стехиометрической температуры обращения линий оказались равными [76] 3300, 3200 и 3400 К, в то время как вычисленные равновесные температуры равнялись 3325, 3075 п 3400 К, соответственно. [19]
Вращательная температура ОН, измеренная по спектру поглощения стехиометрических кислородно-ацетиленовых пламен при 2 мм рт. cfn. Температура обращения линий ОН в этом пламени равна 3160 К. [20]
Разработаны методы 162 ] для воссоздания температурной модели пламени, составленной из двух изотермических областей. Один из предложенных методов заключается в применении уравнения обращения к одной из компонент изотермических зон и к сложному пламени, изучаемому как целое. Пусть температура обращения черного источника сравнения в точке обращения изотермической зоны пламени с температурой 7 будет Тист. [21]
Добиашем экспериментально показано, что с повышением температуры ТОФ в эмульсиях, как правило, снижается, особенно при низких концентрациях эмульгатора. Это хорошо коррелирует с ранее отмеченными свойствами адсорбционно-сольватных слоев ПАВ на жидких границах раздела фаз разжижаться при повышении температуры. Естественно, что на температуру фазового обращения ( ТФО) влияет природа эмульгатора и растворимость его в обеих фазах, так как при обращении фаз происходит перераспределение эмульгатора в составе фаз. Чем выше ТФО эмульсии, тем она устойчивее Температура использования стабильных эмульсий должна Не 10 - 40 % превышать их ТФО. [22]
Использование этих методов для определения истинной температуры светящегося пламени было рассмотрено в главе пятой. Там же были изложены основные определения яркостной и цветовой температур, а также температуры обращения. [23]
Стронг, Банди и Ларсон предположили, что при плохом разрешении полное обращение будет наблюдаться, когда сумма площадей А и А равна площади В ( фиг. Расчетные данные хорошо совпали с измеренными температурами обращения двух зон, для которых оптические плотности и температуры обращения были определены раздельно. [24]
При введении в пламя, например, хлористого натрия при его испарении и диссоциации могут образоваться атомы натрия, которые могут возбуждаться и испускать желтый D-дублет натрия с длиной волны 5890 - 5896 А. Если поместить позади пламени черное тело и направить на него через плдмя щель спектроскопа, то при некоторой температуре черного тела, так называемой температуре обращения, яркость его в спектральной области D-линий будет равна яркости света, проходящего в этой области через пламя, плюс яркость D-лишш от самого пламени. Только при этой температуре в спектроскоп будет виден сплошной спектр, в то время как при любой другой температуре линии натрия будут выделяться как яркие или темные на фоне сплошного спектра черного тела в зависимости от того, будет ли температура этого тела выше или ниже температуры обращения. [25]
Клаустон, Гейдон и Херл [142], проводя измерения в ударных волнах, пошли несколько иным путем. В плоскости, перпендикулярной ударной трубе, проходят два луча и находится один должным образом подобранный вспомогательный источник света. Один из лучей искусственно ослабляется тем, что ударная волна в нем проходит при испускании, тогда как во втором - при поглощении. Интерполяция на промежуточные значения дает температуру обращения. [26]
D-линйй видна как яркая полоса на фоне более темного континуума. Когда температура источника выше температуры пламени, Д - линия становится темной на фоне континуума. Температура обращения D-линии является, по существу, температурой электронного возбуждения натрия. Для пламен, в которых концентрация ацетилена составляет 50, 100 п 200 % от стехиометрической температуры обращения линий оказались равными [76] 3300, 3200 и 3400 К, в то время как вычисленные равновесные температуры равнялись 3325, 3075 п 3400 К, соответственно. [27]
Рассмотрим, например, температурные зависимости намагниченности насыщения ферро - и ферримагнетиков. Наиболее характерным для ферромагнетиков является существование точки Кюри. Для некоторых ферримагнетиков с повышением температуры интенсивность насыщения постепенно уменьшается, доходит до нуля, начинает возрастать, а потом снова падает до нуля. При дальнейшем нагреве ферримагнетик остается парамагнитным. Температуру вторичного обращения интенсивности насыщения в нуль называют точкой Не ел я, а температуру первичного обращения в нуль - точкой компенсации. [28]
Рассмотрим, например, температурные зависимости намагниченности насыщения ферро - и ферримагнетиков. Наиболее характерным для ферромагнетиков является существование точки Кюри. Для некоторых ферримагнетиков с повышением температуры интенсивность насыщения постепенно уменьшается, доходит до нуля, начинает возрастать, а потом снова падает до нуля. При дальнейшем нагреве фер-римагнетик остается парамагнитным. Температуру вторичного обращения интенсивности насыщения в нуль называют точкой Н е - е л я, а температуру первичного обращения в нуль - точкой компенсации. [29]
Рассмотрим, например, температурные зависимости намагниченности насыщения ферро - н ферримагнетиков. Наиболее характерным для ферромагнетиков является существование точки Кюри. Для некоторых ферримагнетикоь с повышением температуры интенсивность насыщения постепенно уменьшается, доходит до нуля, начинает возрастать, а потом снова падает до нуля. При дальнейшем нагреве фер-римагнетик остается парамагнитным. Температуру вторичного обращения интенсивности насыщения в нуль называют точкой Н е - е л я, а температуру первичного обращения в нуль - точкой компенсации. [30]
Страницы: 1 2 3