Любое изменение - состояние - система
Cтраница 1
Любое изменение состояния системы называется процессом. [1]
Известно, что работа, которая получается в результате любого изменения состояния системы, будет максимальной в том случае, если это изменение протекает обратимо. При спонтанных ( самопроизвольных) процессах мы имеем конечную движущую силу, поэтому они необратимы. В таких процессах работа, совершенная системой, меньше той теоретической величины, которая была бы при наличии обратимого изменения. [2]
Использование понятия энтропии как функции состояния системы, равно как и меры ее качества, позволяет любое изменение состояния системы представить как результат бесконечно большого числа бесконечно малых изменений. При каждом таком бесконечно малом изменении состояния система либо увеличивает, либо уменьшает свой конструктивно-технологический потенциал, или, говоря иначе, система либо накапливает, либо теряет свое качество. [3]
Понятие равновесия, как говорилось, подразумевает определенные процессы, для которых оно возможно, поэтому и анализ устойчивости равновесия должен сопровождаться указаниями, по отношению к каким изменениям в системе рассматривается ее устойчивость. В термодинамике обычно любые изменения состояния системы, не вызывающие в ней появления новых или исчезновения некоторых из существующих фаз, считают изменениями без потери устойчивости. Если же меняется качественный фазовый состав системы, то это изменение состояния с потерей устойчивости. Таким образом, устойчивость равновесия, о которой идет речь, это устойчивость относительно заданного набора фаз системы. [4]
Энергетической системе свойственна динамичность. Она проявляется в быстрых реакциях на любые изменения состояния системы. [5]
Очевидно, что нужно заняться дальнейшим анализом понятия энтропии. Если мы хотим знать, как она меняется при любых изменениях состояния системы, то в первую очередь нужно выяснить, имеет ли понятие энтропии смысл для неравновесных макросостояний. В этом и содержится сущность всей проблемы. [6]
При любом изменении состояния системы все возможные изменения энергии можно объяснить за счет того, что а) система может поглощать или терять тепло и б) система может сама совершать работу или работа можег совершаться над ней. [7]
Стремятся ли области фазового пространства расплываться со временем или все-таки нет. Однако для гамильтоновых систем существует весьма красивая теорема, принадлежащая выдающемуся французскому математику Жозефу Лиувиллю ( 1809 - 1882), которая утверждает, что объем любой области фазового пространства должен оставаться постоянным при любых изменениях состояния системы, происходящих в соответствии с уравнениями Гамильтона. Разумеется, размерность объема следует понимать в смысле размерности фазового пространства. Следовательно, объем каждой области Rt должен быть таким же, как объем исходной области До - На первый взгляд теорема Лиувил-ля позволяет утвердительно ответить на вопрос об устойчивости гамильтоновых систем. В силу того, что размер исходной области ( в смысле ее объема в фазовом пространстве) не может возрастать, создается впечатление, будто наша исходная область не может со временем расплываться по всему фазовому пространству. [9]
В настоящее время главное место в статистике занимает не комбинаторный метод, а метод ансамблей, установленный Гиббсом. В этом случае пользуются не шестимерным фазовым пространством, а пространством 6 N измерений, где N - число молекул в системе, причем 3 N осей фазового пространства служат для изображения координат молекул и столько же осей служит для изображения импульсов молекул. Любое изменение состояния системы изображается в гиббсов-ском фазовом пространстве движением фазовой точки по некоторой траектории, которая может быть предуказана по законам механики. [10]
Сущность метода заключается в следующем. Если любая техническая система ( в том чясле САР) описывается дифференциальным уравнением п-го порядка, то ее состояние определяется в каждый момент времени значением регулируемой величины х или любой другой величины и ее п - 1 производными. Многомерное пространство координат исследуемой величины х и всех ее производных называется фазовым пространством. Точка М в фазовом пространстве с текущими значениями координат, определяющими состояние системы ( или фазу), называется изображающей точкой. При любом изменении состояния системы изменяются координаты изображающей точки. Траектория ее движения в фазовом пространстве называется фазовой траекторией. Начальные условия системы определяют начальное положение изображающей точки в фазовом пространстве. Совокупность фазовых траекторий, найденных для различных начальных условий, вместе с особыми точками и особыми траекториями составляет фазовую картину ( портрет), характеризующую все возможные состояния динамической системы. [11]
Страницы: 1