Cтраница 2
Даже простое перечисление всех видов переноса в дисперсных системах делает очевидным тот факт, что эффективная теплопроводность такой системы является сложнейшей функцией температуры, давления газа, химического состава материала и газа, пористости, размеров и формы частиц и пор, степени черноты и температуры граничных поверхностей, коэффициента аккомодации поверхности частиц по отношению к газу-наполнителю и многих других факторов. [16]
В настоящем параграфе мы рассмотрим задачи, в которых одни граничные плоскости твердого тела поддерживаются при постоянной температуре, тогда как на других плоскостях температура равна нулю или же происходит теплообмен со средой нулевой температуры. В более сложных случаях, в которых температуры граничных поверхностей являются заданными функциями положения, можно воспользоваться, как и в § 4 данной главы, теорией двойных рядов Фурье. [17]
Наложение дополнительной стенки уменьшает величину теплового потока, проходящего через испытуемую конструкцию. Чтобы определить истинное значение теплового потока, необходимо измерить температуры граничных поверхностей изоляции Т2 и Т3 вне расположения дополнительной стенки. [18]
Рассмотрим F хчхххххх хчхххххххххххххх-перенос тепла в плоском слое серой поглощающей среды, образо - Фиг - 20 - 18 Схема плоского ванном плоскопараллельными слоя сефои помощающеи диффузно излучающими и отражающими поверхностями. Задача сводится к определению плотности результирующего теплового потока по заданному температурному распределению и температурного распределения в слое по заданным значениям соответственно плотности объемного результирующего излучения и температур граничных поверхностей. [19]
Следовательно, кристаллизация в трубке Таммана нестационарна, так что скорость роста не может принимать постоянного значения. Как уже отмечалось при обсуждении уравнения (9.23), скорость направленной кристаллизации постоянна только в том случае, когда от расплава с начальной температурой, равной температуре плавления, отбирают тепла больше, чем его поступает при постоянной температуре к поверхности к 0; для этого температура граничной поверхности должна снижаться с течением времени экспоненциально. Поскольку в экспериментах с трубкой Таммана это условие не выполняется, постоянство скорости кристаллизации свидетельствует либо о нарушении одномерности теплового потока, либо о заметном влиянии каких-либо из уже перечисленных выше факторов, либо о том и другом одновременно. Поэтому целесообразно попытаться найти количественное решение трехмерной ( или двумерной при условии цилиндрической симметрии) задачи Стефана для трубки Таммана, потому что без такого решения вряд ли можно предсказать форму поверхности раздела фаз и скорость кристаллизации. [20]
Взаимосвязь излучения и конвекции для таких сред проявляется лишь в граничных условиях на поверхности стенок, которые содержат температуру в четвертой степени. Однако следует различать два случая: когда задана температура на граничной поверхности и когда задан результирующий тепловой поток. В первом случае излучение и конвекцию можно рассматривать независимо, поскольку температура граничной поверхности задана и не изменяется под действием излучения. Во втором случае излучение приводит к изменению температуры граничной поверхности; следовательно, излучение и конвекция в данном случае взаимосвязаны. [21]
Уравнения для w представляются в их простейшей форме. Следовательно, теорема Дюамеля упрощает задачу и сводит решение ее к решению задачи теплопроводности, в которой температура граничной поверхности не зависит от времени. [22]
Взаимосвязь излучения и конвекции для таких сред проявляется лишь в граничных условиях на поверхности стенок, которые содержат температуру в четвертой степени. Однако следует различать два случая: когда задана температура на граничной поверхности и когда задан результирующий тепловой поток. В первом случае излучение и конвекцию можно рассматривать независимо, поскольку температура граничной поверхности задана и не изменяется под действием излучения. Во втором случае излучение приводит к изменению температуры граничной поверхности; следовательно, излучение и конвекция в данном случае взаимосвязаны. [23]
Пусть плоский слой серой среды конечной оптической толщины TO находится в радиационном равновесии между двумя, параллельными черными границами т 0 и т to, поддерживаемыми при температурах Т и Т2 ( Т2 TI соответственно. В работах [9, 10] получено распределение температуры в слое в результате точного решения этой задачи. Из этого графика следует, что на гранит цах слоя любой конечной оптической толщины температура тер-пит-разрътв ( тте. Однако при То - оо температура среды в слое, примыкающем к границе, становится равной температуре граничной поверхности. [24]