Температура - стенка - канал
Cтраница 3
Расход охлаждающей среды через тот или иной канал электрической машины в значительной степени влияет на температуру стенок канала. При увеличении расхода снижается подогрев самой охлаждающей среды, и в связи с увеличением скорости ее движения уменьшается тепловое сопротивление между средой и поверхностью канала. [31]
 |
Зависимость вязкости жидкой серы от температуры. [32] |
Распределение параметров течения на рис. 7 соответствуют случаю нагрева жидкости, втекающей с температурой 115 СС до температуры стенок канала, равной 445 С, а на рис. 9, наоборот, случай охлаждения жидкости. [33]
Ргж и Ргс - критерии Прандтля, рассчитанные для температуры жидкости на входе в канал и для температуры стенок канала, а Nu и Re - критерии Нуссельта и Рейнольдса. [34]
Как упоминалось, при рассмотрении упрощенной физической схемы был принят квазиизотермический режим с температурой текущих газов, приближающейся к температуре стенки канала, постоянной по его длине. Этот режим был выбран из тех соображений, что для очень длинных каналов температура потока приближается к температуре стенки канала, достигая ее в пределе на бесконечном удалении от входа. [35]
Характеристические уравнения всех физпараметров для упрощенной схемы исключаются из рассмотрения, так как величины физпараметров среды принимаются постоянными и равными значениям при температуре стенки канала Tw. И, наконец, распределение скоростей потока по сечению и толщина пограничного слоя, которые должны находиться из уравнения движения, также определяются в предположении изотермич-ности потока ( при Tw) из экспериментальных данных по конвективному теплообмену. [36]
Более естественным выглядит деление области неравновесного кипения с недогревом на участки неразвитого и развитого кипения, границей между которыми служит точка, где температура стенки канала впервые достигает величины, характерной для равновесного кипения, в том числе и для каналов с неравномерным обогревом по длине. [37]
В регенеративных аппаратах главного контура, а также в регенераторах и охладителях вспомогательных систем теплоноситель охлаждается, причем возможны различные комбинации состава, температур стенки канала и теплоносителя и других параметров. [38]
Каждой выделенной области соответствуют своя система нестационарных уравнений для потока и общая ( с точностью до удельного теплового потока через поверхность теплообмена) система уравнений для среднеинте-гральной температуры стенок канала. [40]
В опытах измерялись следующие величины: расходы воздуха и впрыскиваемой воды, температура и давление потока на входе в экспериментальный участок и на выходе из него, местные удельные тепловые потоки и температуры стенки канала по длине участков, расход и гешературы охладителя иа входе и выходе, расход конденсата на выхоге, собранного в циклонном сепараторе. [41]
Как изменяется коэффициент лучисто-конвективного теплообмена и потери теплоты с I м паропровода, если для условий задачи 20 - 7 паропровод поместить в кирпичный канал ( рис. 20.2) диаметром dl м с температурой стенки канала /, 27 С. [42]
Для измерения температуры горячего газа, движущегося по каналу, установлена термопара ( рис. 20.3), показание которой / 1 400 С, степень черноты горячего спая термопары и стенок канала одинаковы ъ 62 0 78, а температура стенки канала при стационарном режиме / 2 300 С. Определить ошибку в показании термопары, которая возникает вследствие лучистого теплообмена между спаем и стенками, и истинную температуру газа. [43]
Коэффициент пропорциональности у должен зависеть от индивидуальных свойств пара и материала, в котором сделано эффузионное отверстие, от свойств поверхности канала отверстия ( например, от способа и качества ее механической обработки), от величины давления пара исследуемого вещества, от температуры стенок канала, от длины и формы последнего. [44]
Однако теоретическое решение нестационарных сопряженных задач для подавляющего большинства практически важных случаев встречает пока непреодолимые трудности, связанные с большим объемом вычислений и с невозможностью для турбулентных нестационарных течений получить замкнутую систему уравнений даже в рамках приближений полуэмпирической теории турбулентности из-за отсутствия экспериментальных данных по структуре турбулентного потока в условиях изменения во времени температуры стенки канала. [45]
Страницы: 1 2 3 4