Cтраница 2
Те - температура электронов, - плотность электронов на оси трубки. [16]
Те - температура электронов, vd и с - дрейфовая и тепловая скорости электронов, б - средняя доля энергии, теряемая электроном при соударении; ke - средняя длина свободного пробега электрона между упругими соударениями. [17]
Вблизи катода температура электронов минимальна. [18]
Так как температура электронов Те может сильно отличаться от температуры тяжелых частиц Th из-за малого отношения масс me / mh, существует поток тепла, зависящий от разности Te - Th. Кроме того, количество частиц в подсистемах ( электроны, ионы, атомы) меняется за счет процессов ионизации и рекомбинации. Таким образом, неравновесное состояние плазмы описывается температурами Te ( t), Th ( t) и химическими потенциалами электронов, ионов и атомов. [19]
Если отношение температур электронов и ионов лежит между десятью и ста, то ионно-звуковые поправки становятся существенными, хотя они все еще остаются поправками. [20]
Вопрос о температуре электронов действительно вызывает некоторые сомнения; в монографии Мотта и Джонса [37] на стр. [21]
Вопрос о температуре электронов действительно вызывает некоторые сомнения; в монографии Мотта и Джонса [37] па стр. [22]
Здесь Те - температура электронов, усреднение по скоростям, которое мы обозначили, проводится с максвелловской функцией распределения электронов. [23]
Иными словами, температура электронов в плазме положительного столба тлеющего разряда может значительно превышать среднюю температуру газа и достигать десятков тысяч градусов при температуре газа, измеряемой десятками или сотнями градусов. При повышении давления обмен энергиями между электронами и тяжелыми частицами увеличивается вследствие возрастающего числа столкновений, температура электронов снижается, а температура газа, наоборот, повышается и плазма может стать изотермической. Такова плазма в дугах при высоких давлениях, в которых температура электронов, ионов и нейтральных молекул приблизительно одинакова. Ранее говорилось, что положительный столб не является жизненно необходимым для существования разряда, но в практических применениях как в химии, так и светотехнике положительный столб и его плазма играют основную роль. Дело в том, что протяженность прикатодных областей обратно пропорциональна давлению и имеет заметные размеры только при очень низких давлениях. Так, при 1 см рт. ст. толщина области катодного падения составляет в зависимости от газа и материала электродов 0 2 - 1 0 мм. [24]
Таким образом, температура электронов снижается, а температура газа повышается. Общая температура такой плазмы может достигать очень высоких значений - температуры порядка 6000 и более здесь обычны. Однако при таких высоких температурах основным источником заряженных частиц становится термическая ионизация газа, при которой большая часть электронов и ионов образуется при соударениях между нейтральными молекулами ( или атомами), а не при столкновениях с электронами. При термической ионизации между нейтральными молекулами газа, с одной стороны, и ионами и электронами, с другой стороны, устанавливается термодинамическое равновесие и становятся возможным расчеты степени ионизации ( или концентраций заряженных частиц) на основе законов термодинамики. [25]
Однако, если температуры электронов и ионов заметно отличаются друг от друга, в правой части уравнения ( 8.118 в) появляется очень маленький поправочный член. Так как порядок малости этого члена по сравнению с другими членами в векторе потока энергии равен ( тШ) 1 / 2, в дальнейшем мы им пренебрегаем. [26]
Были измерены: температура электронов Тэ, температура атомов Та и концентрация электронов пе и их распределение по радиусу струи в плазме без щелочного и со щелочным элементами. Ввиду того, что обратная дисперсия спектрографа ИСП-30 в области линии лития составляет 4 2 нм / мм, в результаты определения уширения линии лития вносили поправку на аппаратурную функцию. [27]
Однако значительное превышение температуры электронов над температурой атом-ионного газа говорит о существовании термической неравновесности и в осевой области дуги. [28]
Это соотношение определяет температуру электронов, необходимую для поддержания разряда в случае слабоионизованной плазмы. [29]
Мы считаем, что температура электронов мало меняется на расстояниях порядка длины свободного пробега электронов. [30]