Cтраница 2
Величина е - 10Мэв отвечает температуре ядра - 109 градусов. Такое испарение частиц наблюдается также из возбужденных - нагретых-ядер, продуктов деления тяжелых ядер, расщепляемых быстрыми частицами или нейтронами. [16]
Еще менее определенны данные о температуре ядра Земли, температуры здесь оценивают, основываясь на имею-о наличии фазового перехода от жидкого состояния ( внешнее ядро) к твердому ( субъядро) и сведениях о железо-никелевом составе ядра. [17]
Считается, что жидкость с температурой ядра потока подтекает в пристенную зону, нагревается за счет конвекции у стенки и получает тепло от конденсирующихся пузырьков пара. Жидкость выталкивается пузырьками в ядро потока, имея температуру насыщения. [18]
Величина е - 10 Мэв отвечает температуре ядра - 10 градусов. Такое испарение частиц наблюдается также из возбужденных - нагретых-ядер, продуктов деления тяжелых ядер, расщепляемых быстрыми частицами или нейтронами. [19]
Температура внутреннего края пограничного слоя равна температуре ядра струи, и вследствие этого молекулярным переносом можно пренебречь по сравнению с турбулентным. Это означает, что газодинамические характеристики ядра струи должны определяться только начальной турбулизацией струи. [20]
Внутренняя часть ядра имеет синеватый цвет, температура ядра около 900 С. [21]
При стабилизированном турбулентном движении благодаря интенсивному перемешиванию температура ядра потока практически остается постоянной. Основной градиент температуры относится к пограничному слою. [22]
Эта энергия является наиболее благоприятной ( в смысле температуры ядра) для вылета ( испарения) заданного числа частиц. [23]
Эффекты по гибели коррелируют с уровнем теплонакопления и температурой ядра ( ее отражением может служить уровень ректальной температуры) животного. [24]
За щремя между двумя касаниями стенки частица успевает принять температуру ядра псевдоожиженного слоя. [25]
За время пребывания вдали от стенки частица успевает принять температуру ядра псевдоожиженного слоя. [26]
Здесь зависимые переменные - мольная доля абсорбируемого вещества у, температура ядра газового потока t и температура жидкости Т, а независимая переменная ( МТ1) м - число единиц переноса массы. В общем случае эти уравнения нелинейны, так как их параметры зависят от концентрации и температуры. В случае мо - делирования противоточного газового абсорбера приведенная выше система уравнений представляет собой краевую задачу. При ( NTU) M Q известны у и t, но выходная температура жидкости в этом случае неизвестна. Чтобы удовлетворить заданному значению температуры жидкости на входе, необходимо найти такое значение температуры жидкости на выходе при Nm О, чтобы из уравнений (10.5), (10.7) и (10.10) можно было вычислить известную входную температуру жидкости. [27]
За время между двумя соприкосновениями с поверхностью теплообмена частицы успевают принять температуру ядра псевдо-ожиженного слоя. [28]
С ослаблением процессов превращения водорода в гелий уменьшится высвобождение энергии, понизится температура ядра Солнца и снизится давление плазмы в ядре. Снижение давления приведет к нарушению равновесия - силы гравитации, сжимающие Солнце, начнут превалировать над силами внутреннего давления, и звезда станет сжиматься. Это сжатие приведет, в свою очередь, к тому, что температура не только перестанет снижаться, но напротив, повысится и притом весьма и весьма значительно - примерно до 100 миллионов градусов. [29]
Здесь через ta ( х, у, z, т) обозначена температура ядра в точке ( х, у, г); 8Я и Уя - площадь поверхности и объем ядра; dS и dV - элементы поверхности и объема ядра. Уравнение ( 3 - 1) только частично описывает процесс охлаждения системы. [30]