Cтраница 2
При h - 0 температура вырождения То - 0, откуда видно, что вырождение газов имеет квантовую природу. При Т Т газ не вырожден и подчиняется классической статистике. [16]
При d & ЗА температура вырождения составляет примерно 40 000 К. [17]
Мы видим, что температура вырождения молекулярного газа очень низка, так что использование модели классического идеального газа даже при весьма низких температурах оправдано. [18]
При с / я ЗА температура вырождения составляет примерно 4000U0 К. [19]
Об этом говорит и оценка температуры вырождения ( см. § 41.4): 7 2 - НГ К. [20]
Как видно из формулы (13.29), температура вырождения То тем выше, чем больше плотность газа и чем меньше масса его частиц. [21]
Заметим, что обычно пользуются понятием температуры вырождения, под которой понимают истинную величину температуры, при которой электронный газ в данном полупроводнике ( с данным 3) оказывается вырожденным. Такое определение допустимо лишь при постоянстве эффективной массы носителей заряда. Если же величина ( 3 изменяется с температурой, как, например, в соединениях Bi с Те [29], или с увеличением концентрации электронов, как в InSb и в GaAs [7], то целесообразнее оперировать приведенной температурой вырождения. [22]
Воспользовавшись результатом задачи 5.320, оценить температуру вырождения Тъ протонной компоненты водородной плазмы и ответить на вопрос о том, какой статистикой ( классической или квантовой) описывается состояние частиц в плазме. [23]
При какой концентрации свободных электронов в кристалле температура вырождения электронного газа в нем равна 0 С. [24]
Для идеального газа Ферми - Дирака с температурой вырождения 4 98 К ( см. выше) существенных отклонений от постоянства этой величины следует ожидать только при температурах, значительно превышающих 1 К. Было обнаружено заметное уменьшение / Т при температурах ниже 1 К; полученные результаты согласовались с поведением идеального газа Ферми-Дирака с температурой вырождения 0 45 К. Однако это значение температуры вырождения находится в явном противоречии с данными о теплоемкости ( см. кривую В на фиг. Эйбрахама, Осборна и Уэйнстока, когда теплоемкость разделяется на ядерную и неядерную части. [25]
При температурах, низких по сравнению с температурой вырождения Тр, функция распределения (57.4) имеет вид, изображенный на рис. 6 штриховой линией: она заметно отлична от единицы или нуля лишь в узком интервале значений энергии б, близких к граничной энергии ер. [26]
При температурах, низких по сравнению с температурой вырождения TF, функция распределения ( 57 4) имеет вид, изображенный на рис. 6 пунктирной линией: она заметно отлична от единицы или нуля лишь в узком интервале значений энергии Е близких к граничной энергии BF. [27]
Следовательно, при температуре более низкой, чем температура вырождения Т ( JL0 / fe, энергия электронного газа имеет минимальное значение и не зависит от температуры. Поэтому электронный газ может иметь отличную от нуля теплоемкость только при температурах, приближающихся к температуре вырождения и превосходящих ее. [28]
Температура Ten / 3h / m носит название температуры вырождения. Смысл температуры вырождения легко понять: при 7 Г0 произведение среднего теплового импульса частицы р и среднего расстояния между частицами ( которое приблизительно равно п - 1 / 3) приблизительно равно постоянной Планка К. При Т Т0 квантовый характер движения проявляется отчетливо. Квантовые ( вырожденные) газы в природе отнюдь не редкость. [29]
Однако эти коэффициенты не влияют на порядок значения температуры вырождения различных газов. [30]