Температура - граница - раздел
Cтраница 1
Температура границы раздела Tf и состав пара г / - остаются постоянными и равны соответственно эвтектической температуре Те и составу г / 1г, поэтому обсуждение, проведенное в § 2.6.3 по расчету состава пара на границе раздела р - [ уравнение [49], § 2.6.3), излишне. [2]
Гр - температура границы раздела слоев. [3]
Видно, что температура границы раздела наиболее высока в том случае, когда проводимость со стороны газа больше; низкие температуры границы раздела связаны с большими проводимостями со стороны жидкости. [5]
В зависимости от температуры границы раздела пар - жидкость и, следовательно, температуры стенки конденсатора возможны два процесса конденсации. [6]
Скрытая теплота парообразования при температуре границы раздела фаз составляет 2533 кдж / кг - град. [7]
Если температура стенки такова, что температура границы раздела пар - жидкость выше эвтектической ( кривая конденсации 2а на рис. 2), то конденсироваться может лишь один компонент. Другой компонент ведет себя как неконденсирующийся газ. Если точка М лежит слева от эвтектической точки Е, то конденсирующийся пар будет первым компонентом, если точка М находится справа от точки Е, то конденсирующийся пар - вторым компонентом. [8]
Утолщение покрова СаСОз сказывается также и на теплоот-воде: температура границы раздела фаз выше, чем на внешней поверхности образца. [9]
Очевидно, что в данном случае уже нельзя говорить об общей для двух смежных каскадов температуре TI границы раздела. [10]
Это отношение имеет величину, принятую в обычном методе ( а именно равную 1 643, получаемую из уравнения ( 16) при М1 46 и М - 18) только для одного значения температуры границы раздела, а именно 84 5 С, Соответствующее значение § / / ( е 1 [ - - е ц) равно 0 68; это, конечно, приближается к условию, указанному выше, при котором результирующие скорости массопереноса, полученные обычным и точным методом, равны. [11]
Как уже отмечалось, предполагается, что в одномерной модели двухфазного потока все параметры пара и жидкости изменяются только по длине и во времени, но постоянны по сечению. Для этого вводят среднерасходные скорости пара ип и жидкости ж, среднемассовые температуры или энтальпии пара Тп, 1П и жидкости Тж, ( ж, а для дисперсного режима эквивалентный размер капель. Температуру границы раздела фаз ( кипящая поверхность) в тех случаях, когда кривизной поверхности можно пренебречь, принимают равной температуре насыщения Тк при данном давлении. [12]
При этом очевидны два факта: положения точек О и Р известны, положения точек Т, 8 и Ь найдены. Ть могут быть найдены сразу же по положениям точек Т, 5, I. На самом деле, поскольку 8 п Ь тесно связаны между собой, только одна ИЗ них может рис 4 положение точек состояний 05, Т5, Т к Считаться независимым Диаграмма построена для случая, когда 05Т неизвестным. ТГ-прямые линии ( числа Льюиса равны единице) ское изображение задачи на диаграмме энтальпия - состав, таким образом, подсказывает, что внимание следует сконцентрировать прежде всего на установлении температуры границы раздела ( и, следовательно, 5 и Ь) и на состоянии Т передаваемого вещества, зная это, легко разрешить всю задачу. [13]
Основным механизмом передачи тепла в испарителе и конденсаторе тепловой трубы является теплопроводность с испарением и конденсацией. Теории теплопроводности с испарением и конденсацией были описаны в предыдущей главе. Прохождение тепла через насыщенный жидкостью фитиль сопровождается возникновением радиального градиента температур в жидкости. В зоне испарения температура жидкости на границе раздела труба - фитиль больше, чем температура жидкости на границе раздела фитиль - пар на величину, зависящую не только от свойств жидкости и фитиля, но и от плотности теплового потока. В двухфазной системе давление жидкости в испарителе равно давлению насыщения при температуре межфазной границы жидкость - пар минус капиллярное давление на межфазной границе. Из этого сле-дет, что давление насыщения пара при температуре границы раздела фитиль - труба превышает давление жидкости в этой же точке. Так как разность давлений возрастает с увеличением радиального теплового потока, в испарителе тепловой трубы и в фитиле испарителя может начаться образование паровых пузырьков. Образование в структуре фитиля паровых пузырьков является нежелательным, потому что они могут привести к возникновению перегретых участков и препятствовать циркуляции жидкости. Таким образом, существует ограничение теплового потока, связанное с парообразованием в тепловой трубе, и это ограничение названо ограничением по кипению. Существует разница между ограничением по кипению и другими ограничениями. А именно, ограничение по кипению накладывается на плотность радиального теплового потока, в то время как остальные ограничения - на осевой тепловой поток. Тем не менее, если геометрия испарителя и поверхностное распределение теплового потока в испарителе постоянны, то плотность радиального потока прямо пропорциональна осевому тепловому потоку. Кроме того, следует отметить, что образование паровых пузырьков ограничено только зоной испарения тепловой трубы, так как жидкость в конденсаторе переохлаждена до температуры меньшей, чем температура насыщения, соответствующая давлению жидкости в данной точке. Поэтому для зоны конденсации на плотность радиального теплового потока не накладывается никаких ограничений. Анализ ограничений по кипению затрагивает теорию пузырькового кипения. Пузырьковое кипение включает два независимых процесса: 1) формирование пузырьков ( зародышеобразование); 2) последующий рост ( и движение пузырьков. Представим себе сферический паровой пузырь вблизи границы раздела труба - фитиль. [14]
Оно названо тепловой трубкой и разрабатывалось для передачи очень больших количеств тепла из ограниченного объема. Тепловая трубка имеет эффективную теплопроводность, на четыре порядка превышающую теплопроводность меди. Из этого следует, что, если такую трубку поместить в зону почти однородной температуры, ее чрезвычайно большая теплопроводность приведет к высокой однородности температуры. Этим она интересна для термометрии. Вся камера, за исключением трубки, соединяющей ее с системой регулирования давления инертного газа, хорошо теплоизолируется. Рабочая жидкость конденсируется в этой трубке в точке с температурой, которая соответствует равенству давления насыщения жидкости и заданного давления инертного газа. Конденсат возвращается в горячую полость через пористый фитиль, расположенный вдоль внутренней поверхности тепловой трубки. Таким образом поддерживается непрерывный поток жидкости через паровую и жидкую фазы. При конденсации пара выделяется теплота испарения, которая передается тепловой трубке на участке с температурой, более низкой, чем температура границы раздела пар-газ. Если обеспечена хорошая изоляция тепловой трубки, то умеренного потока пара достаточно для поддержания однородной температуры по всей ее внутренней поверхности. Температура регулируется изменением давления инертного буферного газа. [15]
Страницы: 1