Эмпирическая температура

Cтраница 1

Эмпирическая температура измеряет отклонение тела от состояния теплового равновесия с тающим льдом ( находящимся под давлением в одну физическую атмосферу), причем точке кипения воды ( под давлением в одну атмосферу) приписывается, как известно, температура в 100, чем и определяется градус Цельсия. [1]

Эмпирической температурой мы называем меру отклонения тела от состояния теплового равновесия с тающим льдом, находящимся под давлением в одну физическую атмосферу. Соглашением, которое было принято Международным комитетом мер и весов в 1877 г., мера эмпирической температуры была установлена пропорционально приращению давления водорода, объем которого при нагревании ( или же при охлаждении) поддерживают строго неизменным. Этим соглашением была установлена так называемая нормальная шкала эмпир. [2]

Эмпирической температурой тела называют установленную опытным путем меру отклонения термодинамического состояния тела от состояния теплового равновесия с тающим льдом, находящимся под давлением в одну физическую атмосферу. [3]

Эмпирической температурой тела называют установленную опытным путем меру отклонения термодинамического состояния тела от состояния теплового равновесия с тающим льдом, находящимся под нормальным атмосферным давлением. [4]

Эмпирической температурой тела называют установленную-опытным путем меру отклонения термодинамического состояния тела от состояния теплового равновесия с тающим льдом, находящимся под нормальным атмосферным давлением. [5]

Как и эмпирическая температура, энтропия - величина чисто интенсивная, по крайней мере по ее первоначальному определению ( дефиниции), отнюдь еще не раскрывающему ее сущности. Она ничего не измеряет, а просто отличает своими значениями разные классы адиабатически равновесно связуемых состояний. Как и в случае температуры, целесообразно рассматривать только энтропии, непрерывно зависящие от состояния. [6]

Численное значение эмпирической температуры зависит не только от состояния термодинамической системы, но и от свойств термометрического вещества. [7]

Подобно зависимости эмпирической температуры от выбора термометрического вещества в классической термодинамике. [8]

Она отличается от любой эмпирической температуры прежде всего тем, что ее значения определяются без указания на какой бы то ни было термометр и, следовательно, являются объективными, не зависящими от произвола исследователя. Правда, свойство, выделяющее абсолютную температуру из всевозможных эмпирических температур - оно выражается уравнением (11.35) - таково, что очень трудно определить его отношение к первоначальному понятию температуры как общего признака всех состояний, которые могут быть друг с другом в тепловом равновесии. [9]

Это свойство называется эмпирической температурой. [10]

Схема опыта Гей-Люссака. [11]

Это свойство называется эмпирической температурой. Таким образом, принцип термического равновесия ведет к его аналитическому критерию, определяемому равенством некоторого свойства системы, отождествляемого с температурой. [12]

Цельсия, t - эмпирическая температура, измеренная по нормальной водородной шкале. [13]

Для получения численных значений эмпирических температур следует обратиться к первому и второму законам термодинамики. Первый закон термодинамики просто констатирует сохранение энергии при условии, что учитывается не только работа, совершаемая над системой, но и обмен теплом через стенки с окружающей средой. Если система в остальных отношениях изолирована, то внутренняя энергия U, представляющая собой экстенсивную величину, может только увеличиваться при совершении над системой некоторой работы. Однако если система термически не изолирована и в результате некоторого процесса переходит из термодинамического состояния А в другое состояние В, то работа W, совершаемая над системой, разумеется, зависит от того, каким способом система осуществляет переход из состояния А в состояние В. С другой стороны, увеличение внутренней энергии равно Uв - UА независимо от способа совершения работы. Следовательно, для термически не изолированной системы увеличение внутренней энергии UB - UA отлично от W. Разность Q мы назовем количеством теплоты, которая, таким образом, служит мерой отклонения от адиабатических условий. [14]

Величина 7 является универсальной функцией эмпирической температуры фазы. [15]

Страницы: 1 2 3 4