Яркостная температура

Cтраница 3

Измерение яркостных температур пирометрами с исчезающей нитью основано на сравнении в свете эффективной длины волны в видимой области спектра яркости исследуемого тела с яркостью нити пирометрической лампы. При этом в качестве чувствительного элемента ( лучеприемника) для фиксирования наличия или отсутствия равновесия яркостей двух одновременно рассматриваемых изображений тел служит человеческий глаз. [31]

Измерение яркостной температуры излучения производится при помощи оптических пирометров, приемником в которых служит глаз наблюдателя. [32]

Измерение яркостных температур раскаленных тел с помощью оптического пирометра в производственной обстановке может быть осуществлено с еще большей погрешностью. [33]

Диаграмма для нахождения. [34]

Тя - яркостная температура, измеряемая оптическим пирометром. [35]

Например, яркостная температура по показаниям оптического пирометра равна 1300 С. Определить действительную температуру тела, если измерение производится в лучах с длиной волны А 0 65 мк. По номограмме рис. 2 - 99 поправка At для температуры 1 300 С составляет А 16 С. [36]

Высокотемпературная газонаполненная лампа типа черное тело, предназначенная для использования до 3000 К. [37]

В результате спектральная яркостная температура зависит от угла поля зрения. Поэтому при измерении температуры лампы пирометрами с различными величинами апертуры необходимо вводить поправки. Для углов значительно больших она будет, конечно, спадать, поскольку в поле зрения будут попадать более холодные участки. [38]

Погрешности измерения яркостной температуры по оценке [9.78] лежат в пределах 2 6 %, в зависимости от величины измеряемой температуры и длины волны, на которой производиться измерение. Точность определения цветовой температуры ниже, чем яркостной. [39]

При измерении яркостной температуры пирометром обычно используют красный фильтр, пропускающий лучи, эффективная длина волны которых равна 0 65 ж / с. Величина отношения Czlk в этом случае равна 2 18.104 град. [40]

Переход от яркостной температуры, отсчитываемой по оптическому пирометру, к истинной температуре излучающего тела связан с возникновением новой погрешности, которая по своей величине может быть довольно значительной. Основной источник возникающей при этом погрешности заключается в трудности подбора достаточно надежного численного значения коэфици-ента черноты е / Г раскаленного тела. [41]

Переход от яркостных температур, измеренных фотоэлектрическими пирометрами этого типа, к действительной температуре физического тела представляет большие трудности, так как для этого необходимо знать значения коэффициентов излучения для эффективных длин волн, лежащих в различных интервалах длин волн. В настоящее время такие данные о значениях коэффициентов черноты излучения для большинства физических тел отсутствуют, а имеющиеся же данные значений е для некоторых длин волн, в частности, для Я, 0 65 мкм, далеко недостаточны. [42]

Для измерения яркостной температуры в видимой части спектра широко используются оптические пирометры с исчезающей нитью переменного и постоянного накала. При этом яркостная температура нити лампы устанавливается градуировкой по абсолютно черному телу ( по его модели) или по специальной температурной лампе. [43]

Долговременный дрейф яркостных температур ниже 1500 С незначителен, но он возрастает примерно до 0 02 С за 100 ч при 1600 С, 0 08 С при 1700 С и 0 15 С при 1770 С. Эти величины типичны для вольфрамовых ленточных ламп, так что температура выражается как функция только величины постоянного тока. [44]

Для измерения яркостной температуры пламен используется оптический пирометр. Область длин волн выделяется широким фильтром. Пирометр используется для сравнения яркости источника с яркостью вольфрамовой нити, нагретой до некоторой известной температуры. [45]

Страницы: 1 2 3 4