Яркостная температура - тело
Cтраница 2
Из кривых, представленных на рис, 7 - 2 - 1, видно, что по мере уменьшения температуры черного тела максимум распределения энергии его излучения смещается в сторону длинноволновой области спектра. Это и явилось основанием использовать для измерения яркостной температуры тел инфракрасную область спектра, выделяя из нее сравнительно неширокий рабочий спектральный участок. Используя инфракрасную область спектра, представляется возможность обеспечить измерение яркостных температур тел более низких, чем в видимой области спектра. [16]
Фотоэлектрическим пирометром, так же как и оптическим пирометром с исчезающей нитью, истинная температура накаленных тел не может быть измерена. Фотоэлектрические пирометры позволяют измерять условную температуру, которая лишь незначительно отличается или точно совпадает с яркостной температурой тела, измеряемой пирометром с исчезающей нитью. Для получения истинной температуры нечерных тел должны вводиться такие же поправки, как и при пользовании оптическими пирометрами. [17]
Фотоэлектрическим пирометром, так же как и оптическим пирометром с исчезающей нитью, истинная температура накаленных тел не может быть измерена. Фотоэлектрические пирометры позволяют измерять условную температуру, которая лишь незначите льно отличается или точно совпадает с яркостной температурой тела, измеряемой пирометром с исчезающей нитью. Для получения истинной температуры нечерных тел должны вводиться такие же поправки, как и при пользовании оптическими пирометрами. [18]
 |
Схема устройства фотоэлектрического пирометра типа ФЭП-4. [19] |
Следует отметить, что световой поток от лампы обратной связи несколько отличается от потока визируемого объекта, однако благодаря большому коэффициенту усиления системы разность между этими потоками мала. Таким образом, с достаточной точностью можно считать, что сила тока в цепи лампы обратной связи однозначно связана с яркостной температурой визируемого тела. [20]
 |
Яркостный оптический пирометр с исчезающей нитью переменного накала. [21] |
При использовании лампы постоянного накала ее нить имеет постоянную температуру. В этом случае выравнивание интенсивностей излучения осуществляется с помощью нейтрального ( ослабляющего) клина переменной толщины, пропускательную способность которого можно непрерывно изменять за счет его поступательного движения. Яркостная температура тела определяется положением клина. [22]
 |
Спектральная излучательная способность абсолютно черного тела. [23] |
Для характеристики абсолютной яркости излучения тел используют понятие яркостной температуры. Она определяется как температура абсолютно черного тела, при которой его спектральная яркость равна спектральной яркости данного тела. Яркостная температура тел не превышает их истинной температуры и, вообще говоря, зависит от длины волны. Для серых тел яркостная температура от длины волны не зависит. Очевидно, что для черного тела цветовая и яркостная температуры совпадают с истинной. [24]
 |
Спектральная излучательная способность абсолютно черного тела. [25] |
Для характеристики абсолютной яркости излучения тел используют понятие яркостной температуры. Она определяется как температура абсолютно черного тела, при которой его спектральная яркость равна спектральной яркости данного тела. Яркостная температура тел не превышает их истинной температуры и, вообще говоря, зависит от длины волны. [26]
 |
Схема фотоэлектрического пирометра. [27] |
Для измерения яркости светового потока в ФЭП используются фотоэлементы. В пирометрах с нижним пределом измерения 800 С применяется вакуумный сурьмяно-цезие-вый фотоэлемент. ФЭП с этим фотоэлементом служит для измерения яркостной температуры тела в свете эффективной длины волны, равной примерно 0 65 мкм. В этом случае показания ФЭП совпадают с показаниями оптического монохроматического пирометра. [28]
Фотоэлектрический пирометр типа ФЭП-3 работает на эффективной длине волны, близкой к Я0 65 мк, принятой для оптических пирометров, снабженных красным светофильтром. Фотоэлектрические пирометры измеряют не истинную, а условную температуру накаленных тел. Эта температура незначительно отличается или совпадает точно с яркостной температурой тела, измеряемой пирометром частичного излучения с исчезающей нитью. [29]
Из кривых, представленных на рис, 7 - 2 - 1, видно, что по мере уменьшения температуры черного тела максимум распределения энергии его излучения смещается в сторону длинноволновой области спектра. Это и явилось основанием использовать для измерения яркостной температуры тел инфракрасную область спектра, выделяя из нее сравнительно неширокий рабочий спектральный участок. Используя инфракрасную область спектра, представляется возможность обеспечить измерение яркостных температур тел более низких, чем в видимой области спектра. [30]
Страницы: 1 2 3