Cтраница 3
Закон смещения [ уравнение ( 35 - 6) ] позволяет определить абсолютную температуру тела по длине волны, при которой имеет место максимум интенсивности излучения. [31]
Ео х - СЭЯ абсолютно черного тела для волны длиной К; Т - абсолютная температура тела; С и Сг - константы излучения, числовые значения которых зависят от принятой системы единиц; Ci 2nhC2; h - постоянная Планка; С - скорость света; C2 NhC / RT; N - постоянная Авогадро; RT - универсальная газовая постоянная; е - основание натурального логарифма. [32]
Планка, k - постоянная Больцмана ( см. § 26.9), Т - абсолютная температура тела, v - частота. [33]
Это выражение показывает, что максимальное значение функции спектральной плотности излучаемости пропорционально пятой степени абсолютной температуры тела. [34]
При учете влияния температуры на теплофизические константы материалов приходится принимать во внимание также и абсолютную температуру тела, однако это уточнение приводит к существенному усложнению задачи и мы его здесь рассматривать не будем. [35]
Из ( 16 - 43) следует, что величина максимальной плотности излуче-ния пропорциональна абсолютной температуре тела в пятой степени. [36]
В общем виде согласно закону Стефана - Больцмана плотность потока излучения qK пропорциональна четвертой степени абсолютной температуры тела и зависит от температуры, формы, состояния поверхности ( гладкая или шероховатая) и окраски нагретого тела. [37]
Закон Планка устанавливает связь между спектральной интенсивностью излучения абсолютно черного тела, длиной волны и абсолютной температурой тела. [38]
Закон Стефана - Больцмана устанавливает связь между плотностью потока излучения - абсолютно черного тела и абсолютной температурой тела. [39]
К - постоянная Больцмана, равная 1 37 10 w эрг / град; Т - абсолютная температура тела в К. [40]
С - постоянная Вина, равная 2 89 10 - 3 м град; Т - абсолютная температура тела. [41]
Далее, следует обратить внимание на то, что зависимость долговечности от температуры является экспоненциальной, причем абсолютная температура тела входит в знаменатель показателя экспоненты. Это очень важное обстоятельство, поскольку подобная функциональная зависимость кинетических параметров от температуры характерна для многих других явлений. [42]
Из формулы (4.40) видно, что потери работоспособности от теплообмена прямо пропорциональны разности температур и обратно пропорциональны произведению абсолютных температур тел, участвующих в теплообмене. Таким образом, при одной и той же разности температур потери работоспособности оказываются тем больше, чем ниже температура, при которой происходит теплообмен. [43]
Из зависимости ( 15 - 27) следует, что величина максимальной интен -, сивности излучения изменяется пропорционально абсолютной температуре тела в пятой степени. [44]
В целях такой же аналогии иногда формулируют второе начало так ( десятая формулировка): элемент тепла при равновесном процессе, деленный на абсолютную температуру тела, является полным дифференциалом энтропии. Первое начало, как известно, устанавливает, что сумма элементов сообщенного телу тепла и затраченной на него работы является полным дифференциалом энергии. [45]