Теоретическая температура - пламя
Cтраница 1
Теоретическая температура Тр пламени зависит только от фактического избытка воздуха и типа сжигаемого топлива. Весовое количество W продуктов сгорания является функцией избытка воздуха и весового количества сожженного топлива. [1]
Теоретическая температура пламени этиленимина при содержании его в воздухе, равном нижн. К; теоретически для полного сгорания необходимо 8 05 м3 / кг воздуха, при горении с таким количеством воздуха объем продуктов полного сгорания равен 8 96 м3 / кг. При неполном сгорании, а также при термическом разложении в продуктах сгорания могут присутствовать оксиды азота. В присутствии галогенводородных кислот этиленимин при комнатной т-ре склонен к полимеризации. При нагреве или в присутствии каталитически активных металлов или ионов хлоридов могут возникать бурно протекающие экзотермические реакции. При контакте с азотной кислотой, гидразином, пероксидом водорода, озоном, жидким кислородом этиленимин самовоспламеняется. Взаимодействие с гипохлоритом натрия приводит к образованию нестабильного и сильновзрывчатого N-хлорэтиленимина. При смешении этиленимина с изоцианатами образуются замещенные М М - эти-ленмочевины, которые за счет теплоты реакции полимеризуются со взрывом. [2]
Теоретическая температура пламени хлористого водорода при стехиометрическом соотношении хлора - и водорода равна 2240 С. Однако избыток водорода и примесь прочих газов снижают эту температуру до 1000 - 1200 С. [3]
 |
Изменение с радиусом пламени. [4] |
Если же учесть, что теоретическая температура пламени существенно превышает фактическую при малых радиусах и приближается к ней с удалением от центра, это различие окажется еще более значительным. [5]
В соответствии с этим для правильного вычисления теоретической температуры пламени необходимо знать состав равновесных систем, в которых участвуют Н2О, СОа СО, На, Оа и ОН при температуре, достигнутой системой. [6]
В действительности существующее отличие реального газа от идеального, а также изменение количественного состава молекул на точности результатов серьезно не отразятся; поэтому при адиабатическом процессе можно оценивать изменение давления соотношением теоретической температуры пламени и начальной температуры. [7]
Во-вторых, это применимо для топок, в которых сгорание происходит практически мгновенно у самой горелки благодаря быстрому и полному смещению горючего с воздухом; достигаемая при этом температура обычно называется теоретической температурой пламени или температурой адиабатического сжигания. По пути движения газа от горелки к выходу из топки наблюдается постоянное уменьшение температуры. В случае, если такая топка имеет большую длину по сравнению с характерным размером сечения ( перпендикулярного потоку газа) уравнение ( III-121) [ или ( III-118) ] можно применить к бесконечно малому участку длины топки. [8]
 |
Изменение с радиусом пламени. давления р, температуры ней ор евшей смеси Тсм, распределение температуры в сгоревшем. [9] |
Степень неравновесности г / гр оказывается значительно большей в начальной стадии, чем в конце распространения пламени, например для стехиометрической пропаповоздушнои смеси - 6 103 у центра и около 6 10а у стенок бомбы. Если же учесть, что теоретическая температура пламени существенно превышает фактическую при малых радиусах и приближается к пой с удалением от центра, это различие окажется еще более значительным. [10]
 |
Измеренные методом обращения спектральных линий температуры пламен С2Н2 - N2O - N2 при атмосферном давлении в зависимости от содержания азота. [11] |
Температуры обращения спектральных линий возрастают с увеличением частоты. Так, для линий в ультрафиолетовой области они существенно превышают теоретические температуры пламени. Для пламени, результаты измерения температуры которого приведены в табл. VII.17, адиабатическая температура равна 2340 К, истинная же температура благодаря тепловым потерям значительно ниже. [12]
Все найденные на опыте температуры пламен, вероятно, несколько искажены за счет тепловых потерь, задержки возбуждения и перемешивания с окружающей атмосферой. Эти искажения, однако, не приводят к слишком большим расхождениям с теоретическими температурами пламени, и полученные таким образом значения можно считать в хорошем приближении с температурами пламени данных смесей. [13]
Следовательно, радикал СН в разреженном пламени успевает излучить до столкновения с какой-либо частицей, при атмосферном же давлении он до этого испытывает сотни столкновений. И так как обмен поступательной энергии при столкновениях происходит легко ( практически при каждом столкновении), то совпадение Tt с теоретической температурой пламени, горящего при атмосферном давлении, является вполне естественным. [14]
Хотя такое аномальное распределение интенсивности в полосах ОН безусловно имеет место и представляет весьма большой интерес, нельзя упускать из виду то обстоятельство, что полоса ( 0, 0), в которой сосредоточена основная часть энергии излучения, имеет, невидимому, в кислородно-водородном пламени тепловую природу. Эта точка зрения подтверждается данными по измерению вращательной температуры полосы ( 0, 0) гидроксила в этих пламенах при низких давлениях; она примерно равна 2300 К, тогда как теоретическая температура пламени равна 2500 К. [15]
Страницы: 1 2