Малое изменение - длина
Cтраница 2
Поправка на эффективное поле в (5.47) - отталкивающая. Ее величина очень стабильна при малых изменениях длин рассеяния в противоположность к основному слагаемому, которое она превосходит в два раза. Хотя s - волновая собственная энергия важна в пионных атомах и низкоэнергетическом пион-ядерном рассеянии, она очень мала; при нормальной плотности ядерной материи и и тя получаем для оптического потенциала [ / / - 11МэВ, что составляет лишь 8 % массы покоя пиона. [16]
 |
Кривые потенциальной энергии, комбинирующиеся г кривой отталкивания.| Переходы между уровнями нормального ( / и возбужденного ( 2 состояний ионной молекулы. [17] |
Для молекул с ионной связью переход в возбужденное состояние обусловлен переходом электрона от аниона к катиону, что приводит к сильному ослаблению связи. Ионные молекулы часто распадаются на нейтральные невозбужденные атомы. Примером такого типа молекул являются молекулы галогснидов щелочных металлов. Их спектры при достаточной плотности пара имеют вид континуума с рядом максимумов, сгущающихся в красную сторону. Характер этих спектров легко понять с помощью принципа Франка - Кондона. Так как правая ветвь потенциальной кривой 2 на рис. 21 идет почти горизонтально, то небольшие изменения г ( нерезкость) вблизи, например, точек а, а2 ведут лишь к малым изменениям длин стрелок, а следовательно, и энергий переходов. Поэтому максимумы поглощения выражены резко и имеют вид последовательных узких спектральных полосок. Из рисунка видно, что все изменения в энергии перехода определяются нижней потенциальной кривой, поэтому расстояние между узкими полосками в спектре поглощения определяется колебательными квантовыми числами основного состояния. [18]
В двух предельных случаях адиабатического ( sju2 0) и изотермического ( Nu2 - oo) поведения газа в пузырьке, а также для любого политропического поведения газа с фиксированным показателем политропы к диссипация кинетической энергии происходит только из-за вязкости жидкости. При конечных же Nu2 диссипация происходит и за счет необратимого межфазного теплообмена, когда кинетическая энергия жидкости превращается в тепловую энергию газа, которая необратимо рассеивается в жидкости. При некотором Nu2 эта диссипация имеет максимум. В результате структура ударной волны и ее характеристики ( такие, как L и d) не лежат между соответствующими значениями для адиабатического и изотермического режимов. Межфазный теплообмен и вариация соответствующего параметра Nu2 сильно влияют на проявление осцилляции и их амплитуду и сравнительно слабо влияют на длину осцилляцион-ных волн L. В частности, для волн, расчетные стационарные структуры которых представлены на рис. 6.4.4 и 6.4.5, измерения дали соответственно L 2 6 см и L 6 4 см, что неплохо-согласуется с результатами настоящих расчетов по стационарной теории ( см. рис. 6.4.6 и 6.4.7) и свидетельствует о малом изменении длины осцилляционных волн в процессе их стациони-рования. [19]
В двух предельных случаях адиабатического ( S u2 0) и изотермического ( Nu2 - oo) поведения газа в пузырьке, а также для любого политропического поведения газа с фиксированным показателем политропы и диссипация кинетической энергии происходит только из-за вязкости жидкости. При конечных же Nu2 диссипация происходит и за счет необратимого межфазного теплообмена, когда кинетическая энергия жидкости превращается в тепловую энергию газа, которая необратимо-рассеивается в жидкости. При некотором Nu2 эта диссипация имеет максимум. В результате с руктура ударной волны и ее характеристики ( такие, как L и d) не лежат между соответствующими значениями для адиабатического и изотермического режимов. Межфазный теплообмен i вариация соответствующего параметра Nua сильно влияют на проявление осцилляции и их амплитуду и сравнительно слабо влияют на длину осцилляцион-ных волн L. В частности, для волн, расчетные стационарные структуры которых представлены на рис. 6.4.4 и 6.4.5, измерения дали соответственно L 2 6 см и L 6 4 см, что неплохо согласуется с результатами насто щих расчетов по стационарной теории ( см. рис. 6.4.6 и 6.4.7) и свидетельствует о малом изменении длины осцилляционцых волн в процессе их стациони-рования. [20]
Страницы: 1 2