Одноионная анизотропия

Cтраница 1

Одноионная анизотропия связана с тем, что энергия магнитного иона из-за расщепления орбитальных уровней кристаллическим полем зависит от ориентации орбитального момента относительно кристаллографических осей, а следовательно, зависит от ориентации спина относительно этих осей. В микроскопической теории вычисления энергии анизотропии проводятся на основании квантово-механической теории возмущений, в которой роль возмущения играет релятивистское спин-орбитальное взаимодействие. Если орбитальное вырождение иона снято кристаллическим полем, то спин-орбитальная связь дает вклад в энергию только в более высоких, чем первый, порядках теории возмущений. [1]

При вычислении одноионной анизотропии согласно (4.38) следует по отдельности рассматривать различные сорта ионов, а также различные позиции в решетке. [2]

Второй член описывает одноионную анизотропию, и обычно коэф. [3]

Очевидно, что в случае механизма одноионной анизотропии скос между спинами ионов, принадлежащих к двум антиферромагнитным подрешеткам, будет отсутствовать, если энергия одно-ионной анизотропии одинакова для обеих подрешеток. В этом случае направления легкого намагничения подрешеток совпадают, и спины направлены антипараллельно. Если же энергии одноионной анизотропии в подрешетках различны, то различными будут и направления легкого намагничения и станет возможным появление скоса. [4]

Наоборот, у ионов Зй-группы в ферримагнитных шпинелях основную роль очевидно играет чистая одноионная анизотропия. Исключение составляют ионы со спином S - V2, вклад которых в одноионную анизотропию равен нулю, а также, по крайней мере, в некоторых случаях и ионы в - состояниях ( Fe3, Mn2), орбитальный момент которых равен нулю. [5]

Эти феноменологические выражения отвечают соответственно рассмотренным в § 3 микроскопическим механизмам aHHSOTpqnnoro взаимодействия: одноионной анизотропии, различной для разных под-решеток, и антисимметричной части анизотропного обмена. [6]

Схематическое изображение ферримагнитного упорядочения линейной цепочки магнитных ионов различных сортов с магнитными моментами щ и ц. Л - число ионов данного сорта в единице объема. Л / - jVjU. j ( 1, 2 - величины намагничснностей подрешеток. суммарная намагниченность М.| Зонтичная структура магнитных моментов редкоземельных ионов в ферритах-гранатах, Показаны кристаллографические направления, номера в скобках обозначают неэквивалентные кристаллографические позиции. [7]

ОВ, тогда как зонтичные структуры в ферритах-гранатах ( рис. 4) возникают благодаря наличию сильной одноионной анизотропии, обусловленной совместным действием спин-орбитального взаимодействия и взаимодействия магн. [8]

Межподрешеточное анизотропное взаимодействие, определяемое членом с di в (5.37), как и слагаемое с d, связанное с одноионной анизотропией и внутриподрешеточным взаимодействием, являются причиной слабого ферромагнетизма в антиферромагнетиках. [9]

Если орбитальный момент ионов в основном состоянии равен нулю, то волновые функции ионов являются сферически симметричными, и анизотропия обменного взаимодействия, как и одноионная анизотропия, может появиться только при учете примеси возбужденных состояний с не равным нулю орбитальным моментом. [10]

Грубо говоря, орбитальный магнитный момент ( связанный с молекулярным током электронов в атоме) благодаря кристаллическому полю определенным образом ориентируется относительно кристаллографических осей, а спиновый магнитный момент, в свою очередь, привязывается спин-орбитальным взаимодействием к орбитальному моменту, что и приводит в итоге к одноионной анизотропии. [11]

Микроскопическая теория слабого ферромагнетизма была построена Мория. Он показал, что инварианты вида (4.2.12) возникают в результате анизотропного косвенного обмена, а члены вида (4.2.13) обязаны своим появлением спин-орбитальному взаимодействию, приводящему к непараллельности осей кристаллической одноионной анизотропии в неэквивалентных узлах. [13]

Микроскопическая теория слабого ферромагнетизма была построена Мория. Он показал, что инварианты вида (4.2.12) возникают в результате анизотропного косвенного обмена, а члены вида ( 4.2 13) обязаны своим появлением спин-орбитальному взаимодействию, приводящему к непараллельности осей кристаллической одноионной анизотропии в неэквивалентных узлах. [14]

Оценки показали, что определяющую роль в закреплении ms на поверхности в гематите играет магнитодипольное взаимодействие. Энергия магнитной анизотропии в объеме кристалла гематита складывается из двух противоположных по знаку и почти равных по величине компонент - энергии магнитодипольного взаимодействия и одноионной кристаллической анизотропии. В противоположность магнитодипольной одноионная анизотропия может мало измениться на поверхности по сравнению с объемом. [15]

Страницы: 1 2