Cтраница 2
Применяя теорему импульсов, найдем реакцию потока в осевом направлении. [16]
Применяя теорему импульсов, следует обратить внимание на то, что течение, в котором позади тела периодически образуются новые вихри, ость течение неустановившееся. [17]
Согласно теореме импульсов это уменьшение пропорционально силе трения на пластине. [18]
Согласно теореме импульса, сила давления равна изменению количества движения жидкости. Если продольный градиент давления свободной струи равен нулю, то количество движения pQofo остается постоянным. В действительности же сила давления уменьшается вследствие расширения струи. [19]
Тогда применение теоремы импульсов дает уравнениег совпадающее по форме с уравнением (10.36) и также разрешаемое посредством квадратуры. Конечный результат лишь немного отличается от соотношения (10.37), однако в качестве критерия отрыва он дает значение форм-параметра х - 0 082, лучше совпадающее с точными решениями, чем значение х - 0 1567, получаемое по способу К. [20]
Главная особенность теоремы импульса при установившемся движении сплошных сред заключается в том, что ее применение к некоторому объему, ограниченному контрольной поверхностью, не требует знания того, что происходит внутри выбранного объема. Все изменения определяются переносом импульса через контрольную поверхность. [21]
Однако применение теоремы импульсов к неустановившимся движениям возможно в том случае, когда дело идет о периодических или таких доугих течениях, которые обладают установившимся средним значением скорости, так что имеется как бы основное течение ( определяемое установившимся средним значением) и складывающееся с ним колебание регулярного или нерегулярного характера. Теорема импульсов дает в этом случае для средних значений, взятых для достаточно долгого промежутка времени, выводы, содержащие только состояния на контрольной поверхности, так как средние значения, соответствующие внутренности рассматриваемой области, пропадают. [22]
На основании теоремы импульсов по известным начальному и конечному состояниям системы можно судить о внешних силах, возникающих между этими состояниями, хотя неизвестен процесс перехода от одного состояния к другому. [23]
При рассмотрении теоремы импульсов для тела переменной массы было доказано, что уравнение поступательного движения ракеты ( как тела переменной массы) не будет отличаться от уравнения Мещерского. [24]
Применим теперь теорему импульсов. Так как взятые нами поверхности из линий тока расположены совершенно одинаково, то интегралы от импульса и давления, взятые по обеим этим поверхностям, каждый в отдельности, равны нулю. [25]
Применим теперь теорему импульсов аналогичным образом к трехмерному течению. [26]
Рассмотрим пример применения теоремы импульсов. По шероховатой наклонной плоскости, образующей угол а с горизонтом, опускается тяжелое тело М без начальной скорости. [27]
Этого смысл применения теоремы импульсов, основанный на достаточности знания только состояния на контрольной поверхности, пропадает. Однако применение теоремы импульсов к неустановившимся движениям возможно в том случае, когда дело идет о периодических или таких других течениях, которые обладают установившимся средним значением скорости, так что имеется как бы основное течение ( определяемое установившимся средним значением) и складывающееся с ним колебание регулярного или нерегулярного характера. Теорема импульсов дает в этом случае для средних значений, взятых - для достаточно долгого промежутка времени, выводы, содержащие только состояния на контрольной поверхности, так как средние значения, соответствующие внутренности рассматриваемой области, пропадают. [28]
Теперь при помощи теоремы импульсов легко получить формулу для подъемной силы. [29]
Карман, применяя теорему импульсов к теоретически найденной лаемого теча. [30]