Выведенная теорема

Cтраница 1

Выведенные теоремы остаются справедливыми и в том случае, когда изменяемость п переменных х будет ограничена соотношениями сгра сга. [1]

Прежде выведенные теоремы ( см. задачи 30, 45, 46) получаются, как мы уже утверждали, из этого более общего предложения. [2]

Согласно выведенным теоремам II и III, если б ( 3, механизм - двухкривошипный, а если б 3, механизм - бескривошипный. [3]

Руководствуясь выведенной теоремой, сразу же представляется возможным получить ряд практически важных формул для расчета емкости в цепях электропроводной связи. [4]

Так как о сжимаемости никакого предположения не делалось, то выведенная теорема действительна как для сжимаемых, так и для несжимаемых жидкостей. [5]

Для числа соя параметр не имеет смысла, поэтому к комплексным числам, не имеющим главной части, выведенные теоремы не применимы. [6]

Система контуров интегрирования ( полюсы расположены на действительной оси.| Система построения контуров интегрирования ( полюсы расположены на мнимой и действительной осях. [7]

Для нахождения оригинала функции по ее изображению были использованы известные соотношения между оригиналом функции и ее изображением, получаемым прямым преобразованием Лапласа, или специально выведенными теоремами разложения, когда F ( s) представляет собой отношение двух сходящихся степенных рядов относительно s, показатели степени которых суть натуральные числа. [8]

Гельмгольц заключает теперь так: если пропорциональность между dr и q существовала в момент времени tt то она будет существовать и в момент времени tt - - dt и, следовательно, при повторном применении только что выведенной теоремы - в любые моменты времени. [9]

Гельмгольц заключает теперь так: если пропорциональность между dr и д существовала в момент времени t - t то она будет существовать и в момент времени t - - t9 - - dt и, следовательно, при повторном применении только 4iо выведенной теоремы - в любые шменты времени. [10]

При обращении в нуль вириала сил средняя кинетическая энергия также обращается в нуль и общий заряд должен находиться в равновесии. Таким образом только что выведенные теоремы, указывающие условия возможности приравнивания вектора энергии-импульса частицы вектору энергии-импульса поля, являются весьма существенными при построении полевой теории электрона. [11]

Выводя теоремы исчисления высказываний, мы обычно вскоре изобретаем различные сокращения пути, строго говоря, не являющиеся частью системы. Например, если бы в какой-то момент нам понадобилась бы строчка Qv-Q, и при этом у нас уже имелась бы ранее выведенная строчка Pv-P, многие из нас действовали бы так, словно строчка Qv-Q уже выведена, так как мы знаем, что ее вывод в точности соответствует выводу Pv-P. Выведенная теорема используется здесь как схема теорем - форма для их отливки. Этот прием вполне допустим, поскольку он помогает нам выводить новые теоремы-но сам по себе он не является правилом исчисления высказываний. [12]

Теорема Лиувилля имеет важное значение в статистической механике и прежде всего потому, что уверенность в постоянстве фазового объема и в сохранении плотности дает возможность упростить многие расчеты. Поэтому рассмотрение объемного распределения систем представляется наиболее простой задачей. Такими объемно-распределенными ансамблями пользуется Гиббс при решении различных вопросов статистической механики. Заметим, что для поверхностного распределения систем теорема Лиувилля не оправдывается и анализ такого случая вызывает осложнения в расчетах. Кроме того, принципиальное значение выведенной теоремы состоит в том, что ею доказывается сделанное ранее предположение ( стр. [13]

Страницы: 1