Теория - дисперсия
Cтраница 1
Теория дисперсии в том виде, в каком она следовала из электронных представлений Лорентца, позволяла предполагать, что оптические процессы в атоме обусловлены движением электронов. [1]
 |
К элементарной теории эффекта Зеемана. [2] |
Теория дисперсии в том виде, в каком она следовала из электронных представлений Лорентца, позволяла предполагать, что оптические процессы в атоме обусловлены движением электронов. Pis-лучение монохроматического света следует при этом рассматривать как результат движения электрона по простому гармоническому закону, т.е. под действием квазиупругой силы, а изменение излучения под влиянием магнитного поля - как следствие изменения движения электрона добавочной силой, с которой магнитное поле воздействует на движущийся заряд. [3]
Согласно теории дисперсии, которая здесь не рассматривается, аномальная дисперсия должна наблюдаться при резонансе между колебаниями вектора Е проходящей волны и собственными колебаниями электрических зарядов в атомах и молекулах вещества. [4]
Согласно теории дисперсии металлов ( см., например, Кро-ниг [20, 21]), поведение валентных электронов может быть представлено набором осцилляторов, первый из которых имеет частоту, равную нулю, что соответствует свободным электронам, а остальные представляют переходы электрона между различными зонами. [5]
 |
Дисперсионная зависимость эффекта рассеяния света а в электрическом поле напряженностью 100 в / см. [6] |
Из теории дисперсии исследуемого электрооптического эффекта [6, 7] следует, что значительное уменьшение эффекта при низких частотах свидетельствует о наличии большого постоянного дипольного момента ( р), сравнимого по величине с индуцированным дипольным моментом ( уЕ) и имеющего направление, перпендикулярное к длинной оси частицы. Направление р твердо установлено, так как, если бы он был направлен вдоль длинной оси, наблюдалось бы усиление эффекта вместо уменьшения. Плато дисперсионной кривой отвечает ориентации анизодиаметрических частиц бензопурпурина только под действием электрической поляризуемости, направленной вдоль длинной оси частиц. При этих частотах из-за конечной инерции частиц постоянный дипольный момент не может вести к заметной ориентации частиц. [7]
Задачей теории дисперсии является расчет рассеяния света. При взаимодействии со средой свет не только поглощается, но и рассеивается, меняя направление своего распространения, а в общем случае - и частоту. [8]
Наиболее проста теория дисперсии О. В этом случае можно показать ( подробнее см. [10]), что величина / определяется через энергетич. [9]
Второе приближение теории дисперсии; аналогия с дифракцией световых пучков. [10]
Сравнение положений теории дисперсии Лорентца с экспериментом [8] показывает, что если для коротких длин волн вдали от Я-края поглощения они хорошо согласуются, то в длинноволновой области дело обстоит значительно хуже, а для зон, прилегающих к / С-краям, теория оказывается совершенно непригодной. [11]
Дается постановка задачи теории дисперсии и решение соответствующей квантово-механиче-ской задачи. [12]
Как хорошо известно из теории дисперсии, ш0 представляет собой частоту линии поглощения вещества. [13]
Наличие во втором приближении теории дисперсии точного решения для огибающей гауссовского импульса позволяет довольно просто рассчитать огибающую в диспергирующей среде для импульса произвольной формы. [14]
Одной из наиболее простых задач теории дисперсии является вычисление показателя преломления для газа. Согласно классической теории поля, по известному соотношению Максвелла, показатель преломления среды п равен ] / - е, где е - диэлектрическая постоянная. [15]
Страницы: 1 2 3 4