Cтраница 1
Теория длины привой сходна с теорией длины кривой в обыкновенном пространстве. [1]
Анализ на основании теории длины пути смешения вполне удовлетворительно описывает профили скорости в чисто турбулентной области течения при учете влияния на профиль ( в основном на ламинарный подслой) тепло - и массообмена. [2]
Теория длины привой сходна с теорией длины кривой в обыкновенном пространстве. [3]
При рассмотрении конвективного переноса энергии внутри звезд обычно используется упрощенное описание - теория длины перемешивания, к-рая предполагает, что движущийся вертикально конвективный элемент в среднем аа расстоянии I полностью передает избыток своей энергии окружающей среде. Длина перемешивания I обычно принимается прпбл. [4]
И, конечно, нельз забывать, что применение теории длины перемешивания к конвек тивным зонам звезд обусловлено удобством такого приложения, а не его обоснованностью. [5]
Аксиомы ( а), ( Р), ( Y), ( б), ( е) уже позволяют построить понятие длины для линий ( простых дуг) на плоскости. Именно, условимся называть простую дугу спрямляемой, если длины вписанных в нее ломаных ограничены сверху. Иначе говоря, построение теории длин ( для линий на плоскости) только на основе аксиом ( а), ( Р), ( Y), ( б) ( без аксиомы ( е)) невозможно. [6]
В стандарт -, моделях длина перемешивания считается сравнимой со шкалой сот Л P PS ГД. На глубине 104 км темпе-оатура вещества равна 7 104 К, поэтому шкала высот составляет 3 103 км. Принимая П П53 - Ю-6 рад / с, получаем Г 40 см / с. Оценки турбулентной скорости на такой глубине дают величины общего порядка 104 см / с [202], и вихревая вязкость равна - s 0 2vL - 1012 см2 / с. Итак, теория длины перемешивания приводит к значению Г, которое в восемь раз больше величины S см / с, использованной Келером и Йошимурой в попытках воспроизвести солнечный цикл. Величина вихревой вязкости, определяемая теорией длины перемешивания, в два раза меньше использованной Келером и в шесть раз больше принятой Йошимурой. [7]
Однако в настоящее время не существует общепринятой модели, хотя во всех теориях в той или иной мере удается воспроизвести бблыиую часть данных наблюдений. Последние меняются от нескольких минут для гранул вплоть до периода вращения Солнца и выше для самых больших областей. Поскольку мы интересуемся главным образом самыми крупными масштабами ( т.е. средней скоростью вращения), конвективные движения, размеры которых гораздо меньше, необходимо параметризовать. Это достигается обычно с помощью напряжений Рей-нольдса и теории длины перемешивания для турбулентной конвекции ( ср. [8]
Влияние вязкости различно в зависимости от скорости потока и величины вязкости, влагосодержание центра потока при увеличении вязкости проходит через максимум. Эксперименты, проведенные при различном поверхностном натяжении ( между 49 и 66 дин / см), показывают, что влагосодержание растет с увеличением поверхностного натяжения. Уравнение, предложенное Виксом и Даклером, не содержит прямого влияния вязкости жидкости. Теоретическое исследование распределения фаз было предпринято Леви [61], который, обнаружив изменение распределения фаз и скорости по поперечному сечению трубы, распространил теорию длины пути смешения на двухфазный поток. В результате профиль плотности имеет минимальное значение на оси трубопровода. [9]
В стандарт -, моделях длина перемешивания считается сравнимой со шкалой сот Л P PS ГД. На глубине 104 км темпе-оатура вещества равна 7 104 К, поэтому шкала высот составляет 3 103 км. Принимая П П53 - Ю-6 рад / с, получаем Г 40 см / с. Оценки турбулентной скорости на такой глубине дают величины общего порядка 104 см / с [202], и вихревая вязкость равна - s 0 2vL - 1012 см2 / с. Итак, теория длины перемешивания приводит к значению Г, которое в восемь раз больше величины S см / с, использованной Келером и Йошимурой в попытках воспроизвести солнечный цикл. Величина вихревой вязкости, определяемая теорией длины перемешивания, в два раза меньше использованной Келером и в шесть раз больше принятой Йошимурой. [10]