Теория - линия - передача
Cтраница 1
Теория линий передачи должна быть построена таким образом, чтобы учитывать эффект конечной скорости распространения сигналов. Следует исходить из того, что в неквазистационарных цепях невозможно выделить области пространства, в которых локализовались бы только энергия электрического поля или только энергия магнитного поля. Вместо этого вводят представление о распределении напряжения и тока вдоль оси. На этом основании линии передачи, длины которых соизмеримы с длиной волны, называют цепями с распределенными параметрами. [1]
Теория линий передачи ( в частности, фидеров) излагается в курсах теории электрических цепей и теории электромагнитного поля. [2]
Основы теории линий передач и колебательных систем последовательно изучаются в курсах Основы теории цепей, Радиотехнические цепи и сигналы, Электродинамика и др.; поэтому дальнейшее рассмотрение принципов работы и физических процессов в электронных СВЧ приборах базируется на материале этих курсов. [3]
 |
Блок-схема передатчика и приемника на общую антенну. [4] |
Как известно из теории линий передачи, четвертьволновое короткозамкнутое на конце ответвление имеет бесконечно большое входное сопротивление и не оказывает, следовательно, никакого влияния на прохождение волн. Поскольку переключатель Р, замкнут, то импульс проходит к антенне, совершенно не действуя на приемник. Это существенно, так как на входе приемника стоит кристаллический детектор, разрушающийся при попадании на него уже сравнительно небольшой мощности. После прохождения импульса передатчика переключатели Р, и Р4 размыкаются во всяком случае не позже момента прихода импульса, отраженного от цели. [5]
Последние соотношения хорошо известны из теории линий передачи с ТЕМ-воянсаз. [6]
Излагаются основы теории электромагнетизма, теория линий передачи объемных резонаторов. Рассматриваются задачи возбуждения электромагнитных волн, принципы анализа замедляющих систем, электродинамика анизотропных сред. Кроме студентов пособие может быть полезным для специалистов, работающих в области техники СВЧ. [7]
Это отношение, имеющее размерность импеданса, играет в теории поля ту же роль, что и характеристический импеданс в теории линий передач. Величину ZQ обычно называют внутренним или волновым импедансом диэлектрика. [8]
Самым общим результатом, вытекающим из принятия трансляционной моды, является, по-видимому, то, что кинки ( солитоны) можно рассматривать в первом приближении как деформируемые частицы, сохраняющие свою целостность и подчиняющиеся за-конам динамики Ньютона. В таких приложениях, как теория джозефсоновских линий передачи и магнитных доменных стенок, подобный подход уже довольно привычен, но в других областях физики он менее известен. [9]
 |
Групповая и фазовая скорости. [10] |
Величина волнового сопротивления волноводных линий передач не может быть однозначно определена путем обычных соотношений токов, напряжений и мощностей. Это, в частности, происходит по той причине, что и токи, и напряжения не постоянны и не имеют тех распределений, которые обычно предполагаются в теории линий передач. На практике используют несколько различных определений волнового сопротивления, которые дают различные числовыезначения. [11]
Несмотря на разнообразие применений, линии передачи имеют одно общее свойство: они представляют собой цепи, линейные размеры которых обычно велики по сравнению с длиной волны. При этих условиях квазистационарное приближение, использованное ранее, неприменимо. Теория линий передачи должна быть основана на уравнениях Максвелла. Решение этой задачи часто облегчается сравнительной геометрической простотой линий передачи. [12]
 |
Условные направления токов и напряжений. [13] |
Гиперболическая ( или лсевдосферическая) тригонометрия применяется к треугольникам, построенным в неэвклидовО М пространстве гиперболического типа. Диаграммы отражений, используемые в теории линий передачи или анализе волноводов, являются моделями этого гиперболического пространства. [14]
Более хорошие результаты получаются с помощью расположенных перед металлической поверхностью двух проводящих слоев [224], разделенных двумя одинаковыми воздушными зазорами. Такое построение можно продолжить, в результате чего поглотитель будет представлять собой многослойную конструкцию из чередующихся слоев диэлектрика без потерь и тонких пластин из плохо проводящего материала, как показано на рис. 13.13, а. В направлении к металлической подложке активная проводимость поверхности уменьшается от пластины к пластине на постоянный множитель, и из графика видно, что коэффициент отражения по напряжению, вычисленный согласно теории линий передачи, оказывается меньше 0 1 в диапазоне, занимающем почти три октавы. [15]
Страницы: 1