Теория - длинная линия
Cтраница 2
Формула (39.28) хорошо известна из теории длинных линий. [16]
Напомним очень кратко основные выводы теории длинной линии, которые понадобятся нам для расчета фидеров. [17]
 |
Распределение тока в тонких антеннах различной длины, возбуждаемых в середине.| К определению равномерно распределенного сопротивления излучения. [18] |
Расчет линейной антенны с помощью теории длинных линий во втором приближении заключается в том, что сопротивление излучения, вычисленное в предположении синусоидального распределения тока, заменяется равномерно распределенным эквивалентным сопротивлением затухания R, выбранным так, чтобы обусловленная им мощность потерь совпадала с фактической мощностью излучения. [19]
Поэтому, переходя к систематическому изложению теории длинных линий, мы считаем необходимым предпослать ему некоторые из основных положений теории электромагнитного поля. [20]
Если пользоваться упрощенным подходом, базирующимся на теории длинных линий, то согласование ожидается, когда длина среднего отрезка - четверть волны, а его волновое сопротивление Wx есть среднее геометрическое волновых сопротивлений согласуемых линий. Таким образом, в данном случае, элементарная теория оказывается удовлетворительной. [21]
Электрический режим в кабельной линии описывается уравнениями теории длинной линии, которая является общей для кабельных и воздушных линий передачи. [22]
Это последнее выражение может быть получено непосредственно из теории длинных линий. [23]
Это расхождение связано с тем, что мы пользовались теорией длинных линий, дающей лишь приближенные результаты. [24]
Предполагается, что студенты знакомы из курса Основы радиотехники с теорией длинных линий и из курса Теория электромагнитного поля с распространением основных типов волн в волноводах, с колебаниями в полых резонаторах. Также предполагается, что студенты хорошо знакомы с теорией излучения диполя Герца и магнитного диполя, с теоремой взаимности и теоремой эквивалентности. [25]
Таким образом, имеется сходство между основными параметрами, используемыми в теории длинных линий и в теории поля. Распределенной емкости Со и распределенной индуктивности L0 соответствуют диэлектрическая и магнитная проницаемости, равные соответственно ее0 и ацо. [26]
Для отрезка трубы или акустического волновода применимы понятия, установившиеся в теории длинных линий. Расчет полного звукопровода ведут по методу входного акустического импеданса. В дальнейшем будем придерживаться следующих обозначений: р - комплексная амплитуда звукового, давления; - комплексная амплитуда колебательной скорости; X - амплитуда объемной скорости; 5, а - площадь поперечного сечения звукопровода; т - механическая масса; см - механическая гибкость; са - акустическая гибкость; та - акустическая масса; р - средняя плотность жидкости; / - длина трубопровода; Е - кинетическая энергия; Ф - потенциал скорости; / Са - акустическая проводимость; г - механический импеданс; za - акустический импеданс; У - объем; г - сдвиговая вязкость. [27]
Все уравнения, выведенные в настоящем параграфе, являются основными уравнениями теории длинных линий и имеют весьма большое значение для техники электропроводной связи и для техники радиосвязи. [28]
Анализ условий работы и инженерные расчеты воздушных и кабельных линий базируется на теории длинных линий, находящей свое выражение в телеграфном уравнении - дифференциальном уравнении второго порядка с постоянными коэффициентами. Телеграфное уравнение является одномерным РОЛ-НОВЫМ уравнением, устанавливающим зависимость от времени напряжения и тока, изменяющихся вдоль одной координаты - вдоль длины линии. [29]
Глава вторая Симметричные и несимметричные вибраторы и глава третья Фидеры целиком изложены на основе теории длинных линий и теории электромагнитного поля, которые были освещены в первой части учебни-ка. [30]
Страницы: 1 2 3 4