Теория - обтекание - тело
Cтраница 1
Теория обтекания тел потоком газа с большой сверхзвуковой скоростью является одной из наиболее новых областей газовой динамики. Значение этой теории состоит не только в выяснении особенностей течения газа при весьма больших сверхзвуковых скоростях, но и в том, что, устанавливая асимптотическое поведение аэродинамических характеристик обтекаемых тел при М - ос, где М - число Маха набегающего потока, она облегчает нахождение зависимости этих характеристик от числа М и при умеренных сверхзвуковых скоростях. [1]
Теория обтекания тел потоком газа с большой сверхзвуковой скоростью является одной из наиболее новых областей газовой динамики. [2]
 |
Сравнение различных способов приближенного определения коэффициентов давления для сжимаемой жидкости. / - эксперимент. 2 - по Карману - Тзяну. 3 - по Прандтлю - Гляу-эрту. 4 - по Седову. [3] |
К теории обтекания тел газом при больших дозвуковых скоростях, Прикл. [4]
Изложенные здесь соображения существенны для теории обтекания тел идеальной жидкостью и, в частности, теории крыла бесконечного и конечного размаха. Особенное значение имеет лежащая в основе теории подъемной силы крыла идея интерпретации неоднозначности потенциала скоростей в многосвязной области при помощи присоединения к безвихревому потоку изолированных вихревых трубок, или поверхностей. [5]
 |
Схема положения цилиндра в плоской струе и модель турбулентного пограничного слоя. [6] |
В основе ряда инженерных расчетов по конвективному теплообмену лежит теория обтекания тел ашжжим неограниченным потоком и, хотя, как мы увидим дальше, теплообмен в стр уе осуществляется ( более экономично, исследований по этому вопросу проведено очень мало и расчетные зависимости фактически отсутствуют. [7]
Для решения задачи об обтекании тонкого тела вращения, расположенного в набегающем потоке под некоторым малым углом атаки, в полном соответствии с теорией обтекания тел несжимаемой жидкостью ( § 77), приходится наряду с продольным рассматривать еще поперечное обтекание тела вращения. [8]
Для решения задачи об обтекании тонкого тела вращения, расположенного в набегающем потоке под некоторым малым углом атаки, в полном соответствии с теорией обтекания тел несжимаемой жидкостью ( § 66), приходится наряду с продольным рассматривать еще поперечное обтекание тела вращения. [9]
Для решения задачи об обтекании тонкого тела вращения, расположенного в набегающем потоке под некоторым малым углом атаки, в полном соответствии с теорией обтекания тел несжимаемой жидкостью ( § 77), приходится наряду с продольным рассматривать еще поперечное обтекание тела вращения. [10]
С начала века и до середины 30 - х гг. в теоретической газовой динамике шло накопление фактов, создавались вызванные потребностями практики и порой предвосхищавшие эти потребности теория обтекания тел сжимаемым газом-в первую очередь крыла бесконечного размаха и тел вращения, теория движения газа в межлопаточных каналах и соплах турбин. [11]
Последнее равенство, выражающее пропорциональность коэффициента давления в линеаризованном сверхзвуковом потоке местному значению угла между касательной к контуру тонкого профиля и направлением невозмущенного потока - этот угол принято обычно называть местным углом атаки, - напоминает известную ударную теорию Ньютона, против применения которой в теории обтекания тел несжимаемой жидкостью боролся Эйлер. [12]
Кроме того, движение жидкости в этих трубках возможно только при условии наличия у их концов разности давлений, дающей начало движению жидкости. Длина силовой трубки 2а может быть как конечной, так и бесконечно малой. Трубки конечной длины позволяют строить основу теории обтекания тел конечных размеров набегающим на них потоком, так как выделенное по любой линии тока тело можно представить затвердевшим и в то же время не оказывающим влияния на и общее движение жидкости. Трубки бесконечно малой длины, которые представляют течение, названное источником-парой или диполем, дают основу теории обтекания набегающим потоком бесконечно тонких пластинок. [13]
До сих пор мы рассматривали обтекание тел с достаточно острым носком для того, чтобы угол отклонения скачка не превышал критического значения, определяемого ударной полярой, и чтобы ударная волна начиналась от передней точки острия тела. В действительности течение газа вокруг остроносых тел начинается с обтекания некоторого затупления, имеющегося у вершины носка. При умеренных сверхзвуковых скоростях влияние этого затупления незначительно, и расчет параметров газа можно провести по теории обтекания остроносых тел сверхзвуковым потоком. [14]
Страницы: 1