Cтраница 1
Теория Пиппарда развита не настолько, чтобы дать полную электродинамику сверхпроводимости. [1]
Из теории Пиппарда вытекает, что глубины проникновения для олова и алюминия должны быть примерно раним, в то время как значения, даваемые теорией Лондона в ее простейшей форме, отличаются в два раза. [2]
Из теории Пиппарда вытекает, что глубины проникновения для олова и алюминия должны быть примерно равны, в то время как значения, даваемые теорией Лондона в ее простейшей форме, отличаются в два раза. [3]
Применению теории Пиппарда для расчетов решеточной теплопроводности посвящено несколько работ. Поскольку все эти расчеты основываются на модели свободных электронов, мы не можем ожидать очень хорошего согласия с экспериментом. [4]
Основой теории Пиппарда является его концепция когерентности. Под этим подразумевается, что область упорядочения или волновые функции конденсированной сверхпроводящей фазы простираются на весьма значительную областьпространства ( - 1 ( Г4 см) в чистом материале. Экспериментальные доказательства существования подобной области когерентности сводятся к: 1) резкости перехода при поле, равном нулю, что указывает на отсутствие местных флуктуации и ассоциацию больших количеств электронов, 2) малому наблюдаемому изменению глубины проникновения с полем; это говорит о том, что параметр упорядочения не изменяется на расстояниях, меньших 10 4 см, и 3) большой граничной энергии между нормальной и сверхпроводящей фазами, которая указывает на то, что область перехода распространена на расстояния - - 10 - 4 см. Эксперименты, на которых основаны эти соображения, проводились главным образом на свинце. [5]
Основой теории Пиппарда является его концепция когерентности. Под этим подразумевается, что область упорядочения или волновые функции конденсированной сверхпроводящей фазы простираются на весьма значительную область пространства ( 1СГ4 см ] в чистом материале. Экспериментальные доказательства существования подобной области когерентности сводятся к: 1) резкости перехода при поле, равном нулю, что указывает на отсутствие местных флуктуации и ассоциацию больших количеств электронов, 2) малому наблюдаемому изменению глубины проникновения с полем; это говорит о том, что параметр упорядочения не изменяется на расстояниях, меньших 10 4 см, и 3) большой граничной энергии между нормальной и сверхпроводящей фазами, которая указывает на то, что область перехода распространена на расстояния - - 10 - см. Эксперименты, на которых основаны эти соображения, проводились главным образом на свинце. [6]
Несколько серий экспериментов было посвящено выяснению условий применимости теории Пиппарда. Так как из полной измеренной теплопроводности необходимо вычитать электронную теплопроводность, проще всего проводить эксперименты при гелиевых температурах, когда электронную теплопроводность можно найти по электропроводности, доверившись закону ВФЛ. Средняя длина свободного пробега электронов непосредственно связана с остаточным электрическим сопротивлением ро. [7]
Прежде чем обсуждать вопрос об использовании (20.19) при исследовании глубины проникновения, мы дадим другой вывод основных соотношений, основанный на несколько иных предположениях, который приводит к теории, почти совпадающей с теорией Пиппарда. Это снова означает, что энергия низшего из рассматриваемых возбужденных состояний лежит на а выше основного состояния, однако в выражениях для матричных элементов и плотности состояний возбуждений в этих двух случаях имеется разница. [8]
Прежде чем обсуждать вопрос об использовании (20.19) при исследовании глубины проникновения, мы дадим другой вывод основных соотношений, основанный на несколько иных предположениях, который приводит к теории, почти совпадающей с теорией Пиппарда. Это снова означает, что энергия низшего из рассматриваемых возбужденных состояний лежит на s выше основного состояния, однако в выражениях для матричных элементов и плотности состояний возбуждений в этих двух случаях имеется разница. [9]
Пинпард [14] эмпирически обобщил уравнения Лондона и учел нелокальную связь между плотностью тока и магнитным полем. Теория Пиппарда еще не дает полную электродинамику сверхпроводников. [10]
Пиппард [14] эмпирически обобщил уравнения Лондона и учел нелокальную связь между плотностью тока и магнитным полем. Теория Пиппарда еще не дает полную электродинамику сверхпроводников. [11]
Пиппард [188] развил теорию поглощения ультразвука в металлах; эта теория применима для любых значений qle и дает тот же результат, что и теория возмущений, в области применимости последней. Согласно теории Пиппарда, электрон-фононное взаимодействие уменьшается при малых qle как для продольных, так и для поперечных волн. [12]
Шафрот [67] пришел к выводу, что истинный эффект Мейснера в смысле конечной глубины проникновения в массивном образце не может существовать, если корреляционная длина конечна. Ввиду того что как теория Лондона, так и теория Пиппарда объясняют эффект Мейснера, Шафрот утверждает, что обе эти теории неприложимы к реальным системам. Доказательство основано на теореме вращающегося сосуда [68], которая касается равновесного движения жидкости в случае, когда сосуд вращается. Среднее определяется квантовомеханически, так что трудностей с принципом неопределенности не возникает, но классическая интерпретация возможна только, если этот принцип не нарушается. Корреляционная длина определяется так, что на расстояниях, больших нее, импульсы практически не коррелируют. Эти рассуждения следующим образом используются в случае сверхпроводимости. Предположим, что сверхпроводник имеет форму длинного кругового цилиндра, и представим себе фиктивные источники магнитного поля внутри тела, взаимодействие которых с электронами является чисто магнитным. Источники подобраны так, чтобы создавать однородное магнитное поле внутри тела. Этого можно добиться, если мы имеем, например, воображаемый однородно заряженный цилиндр, совпадающий, но не взаимодействующий с сверхпроводником. Пусть теперь заряженный цилиндр вращается. Во вращающемся сверхпроводнике положительные ионы создают ток, и электроны вращаются вместе с ними. [13]
Шафрот [67] пришел к выводу, что истинный эффект Мейснера в смысле конечной глубины проникновения в массивном образце не может существовать, если корреляционная длина конечна. Ввиду того что как теория Лондона, так и теория Пиппарда объясняют эффект Мейснера, Шафрот утверждает, что обе эти теории неприложимы к реальным системам. Доказательство основано на теореме вращающегося сосуда [68], которая касается равновесного движения жидкости в случае, когда сосуд вращается. Корреляционная длина определяется статистическим средним по состояниям системы с температурой Т от произведения импульсов двух частиц, разделенных расстоянием R. Среднее определяется квантовомеханически, так что трудностей с принципом неопределенности не возникает, но классическая интерпретация возможна только, если этот принцип не нарушается. Корреляционная длина определяется так, что на расстояниях, больших нее, импульсы практически не коррелируют. Эти рассуждения следующим образом используются в случае сверхпроводимости. Предположим, что сверхпроводник имеет форму длинного кругового цилиндра, и представим себе фиктивные источники магнитного поля внутри тела, взаимодействие которых с электронами является чисто магнитным. Источники подобраны так, чтобы создавать однородное магнитное поле внутри тела. Этого можно добиться, если мы имеем, например, воображаемый однородно заряженный цилиндр, совпадающий, но не взаимодействующий с сверхпроводником. Пусть теперь заряженный цилиндр вращается. Во вращающемся сверхпроводнике положительные ионы создают ток, и электроны вращаются вместе с ними. [14]
Когда эффективная волновая функция постоянна, теория Гинзбурга - Ландау приводит к обычным уравнениям теории Лондона. Если же в действительности справедлива какая-нибудь нелокальная теория, подобная теории Пиппарда, то уравнения должны быть изменены. Нам представляется наиболее естественным следующий путь обобщения теории. [15]