Cтраница 1
Скачкообразные изменения ординат эпюры N носят условный характер, так как условно и само понятие сосредоточенная сила. Фактически внешняя сила распределена по некоторой небольшой части длины бруса; в пределах этой части значение N изменяется ( например, в зоне приложения силы F2 от значения F до - F) по некоторому закону, установить который не представляется возможным. [1]
Под сосредоточенной силой на эпюре Q получается скачкообразное изменение ординат - скачок на величину приложенной внешней силы, а на эпюре М - резкое изменение угла наклона ( излом) смежных участков эпюры. [2]
Под сосредоточенной силой на эпюре Q получается скачкообразное изменение ординат - скачок на величину приложенной внешней силы, а на эпюре М - резкое изменение угла наклона ( излом) смежных участков эпюры. [3]
Под сосредоточенной силой на эпюре Qy происходит скачкообразное изменение ординат - скачок, равный приложенной внешней силе, а на эпюре Мх - резкое изменение угла наклона ( излом) смежных участков эпюры. [4]
В местах приложения сосредоточенных сил на эпюре получаются скачкообразные изменения ординат - скачки. Величина скачка равна приложенной в соответствующем месте бруса внешней сосредоточенной силе. При нагружении бруса сосредоточенными силами эпюра N всегда имеет такой характер, как в рассмотренном примере. [5]
В местах приложения сосредоточенных сил на эпюре получаются скачкообразные изменения ординат - скачки. Размер скачка равен приложенной в соответствующем месте бруса внешней сосредоточенной силе. При нагружении бруса сосредоточенными силами эпюра N всегда имеет такой характер, как в рассмотренном примере. [6]
Под сосредоточенной силой на эпюре Q, происходит скачкообразное изменение ординат - скачок, равный приложенной внешней силе, а на эпюре Мх - резкое изменение угла наклона ( излом) смежных участков эпюры. [7]
В местах приложения сосредоточенных сил на эпюре получаются скачкообразные изменения ординат - скачки. Размер скачка равен приложенной в соответствующем месте бруса внешней сосредоточенной силе. V всегда имеет такой характер, как в рассмотренном примере. [8]
В местах приложения сосредоточенных сил на эпюре получаются скачкообразные изменения ординат - скачки. Размер скачка равен приложенной в соответствующем месте бруса внешней сосредоточенной силе. При нагружении бруса сосредоточенными силами эпюра N всегда имеет такой характер, как в рассмотренном примере. [9]
Там, где к балке приложена сосредоточенная пара сил, на эпюре Мх получается скачкообразное изменение ординат - скачок, равный моменту этой пары. На эпюре Qf это не отражается. [10]
Там, где к балке приложена сосредоточенная пара сил, на эпюре М получается скачкообразное изменение ординат - скачок на величину момента этой пары. На эпюре Q это не отражается. [11]
Там, где к балке приложена сосредоточенная пара сил, на эпюре М получается скачкообразное изменение ординат - на величину момента этой пары. На эпюре Q это не отражается. [12]
Там, где к балке приложена сосредоточенная пара еил, на эпюре М получается скачкообразное изменение ординат - скачок на величину момента этой пары. На эпюре Q это не отражается. [13]
Там, где к балке приложена сосредоточенная пара сил, на эпюре М х получается скачкообразное изменение ординат - скачок, равный моменту этой пары. На эпюре Q, это не отражается. [14]
В том месте, где к балке приложена сосредоточенная сила, на эпюре Qy получается скачкообразное изменение ординаты ( скачок) на величину приложенной силы, а на эпюре Мх изменение угла наклона ( излом) смежных участков эпюры. Параболическая и прямолинейная части эпюры Мх ( там, где начинается или кончается распределенная нагрузка) сопрягаются плавно ( без излома), если в соответствующем сечении к балке не приложена сосредоточенная сила. [15]