Cтраница 2
Это положение, принятое при построении теории распространения пламени распада озона ( см. стр. Авторы даже считают возможным в качестве хо-рошзго приближения вообще пренебрегать диффузионным членом в основном уравнении [ 149, стр. В итоге энтальпия в пламени остается постоянной только для исходного и конечного состояний, а в промежуточной зоне подогрева создается горб энтальпии. [16]
С другой стороны, как известно из теории распространения пламени ( см. дополнения к гл. [17]
Но тепловой поток, перпендикулярный к поверхности фронта пламени, согласно теории распространения пламени ( см. дополнения к гл. [18]
Нуссельта Nu; 4я - безразмерный множитель, связанный с множителем F теории распространения пламени. [19]
Логически ясное и методически простое решение - результат понимания того, что в теории распространения пламени мы имеем дело с задачей о промежуточной асимптотике. [20]
Принцип действия сухих огнепреградителей основан на гашении пламени в узких каналах, которое согласно теории распространения пламени обусловлено тепловыми потерями из зоны реакции к стенкам канала. Чем уже канал, по которому распространяется пламя, тем больше его поверхность, приходящаяся на единицу массы горючей смеси, а следовательно, и больше потери тепла из зоны реакции. В канале, размер которого достигает некоторой критической величины, тепловые потери настолько уменьшают скорость пламени, что дальнейшее его распространение становится невозможным. [21]
Экспериментальное изучение кинетики таких процессов стало возможным лишь после того, как была разработана теория распространения тихого пламени, скорость которого значительно меньше скорости звука. Макроскопическая картина этого явления может быть описана следующим образом. [22]
В монографии дается краткое, no - возможности систематизированное изложение основных положений кинетики газовых реакций, теорий распространения пламени, теплового и цепного взрыва, детонации. Далее рассматриваются конкретные методы предотвращения образования очага горения и его локализации при решении различных технологических задач. Изложение основ кинетики цепных реакций обусловлено необходимостью внести ясность в вопрос об истинной роли этих процессов в явлениях горения и воспламенения и об их особенностях, связанных с таким механизмом реакции. Рассмотрение механизма важнейших цепных реакций позволяет понять существенные для обеспечения взрывобезопасности закономерности процессов горения. [23]
В явно неудовлетворительном состоянии находится также и вопрос о кинетике и механизме реакций горения в связи с теорией распространения пламени, так же как и вопрос о равновесиях в пламенах. [24]
Это неравенство служит обоснованием применимости дифференциальных уравнений молекулярного переноса ( теплопроводности и диффузии), которые используются в теории распространения пламени. [25]
Роль физических факторов в процессе горения впервые была установлена французскими учеными Малляром и Ле Шателье и русским физиком В. А. Михельсоном - основоположником теории распространения пламени в газах. [26]
В итоге следует признать, что использование понятия температуры воспламенения само по себе еще не делает порочным построенную на этой основе теорию распространения пламени. Этот вывод является для нас тем более существенным, что иногда высказываются надежды на радикальное усовершенствование чисто тепловой теории распространения пламени в результате рассмотрения процесса распространения пламени без применения температуры воспламенения, на основе непрерывного развития реакции. При этом ширина зоны реакции § рили время реакции тр, oi считываются от температуры, при которой констатируется развитие заметной скорости реакции и которая, по существу, совпадает с понятием температуры воспламенения. Но и здесь в современном, наиболее строгом варианте тепловой теории распространения пламени Зельдовича [2] передача тепла от зоны горения в свежий газ рассматривается в результате о д н о в р е-м е н н о г о действия теплопроводности и диффузионного перемешивания продуктов сгорания со свежим газом. Задача решается для частного случая, когда коэффициенты диффузии и теплопроводности можно принять равными друг другу. Воспроизводится неизменным то представление, что реакция в свежем газе вызывается только в результате нагрева газа, и что само пламя является только источником тепла. Именно в этом основной недостаток чисто тепловых теорий распространения пламени, источник их несоответствия важнейшим проявлениям реального процесса горения. [27]
Выражаемый равенством (50.17) постулат о постоянстве суммы тепловой и химической энергии газа в любом слое между исходной смесью и сгоревшим газом был положен Льюисом и фон Эльбе [1146] в основу развитой ими теории распространения пламени разложения озона. Как видим, этот постулат равнозначен постулату о подобии полей температуры и концентраций и должен выполняться в той мере, в какой выполняется условие подобия. [28]
Выражаемый равенством (42.15) постулат о постоянстве суммы тепловой и химической энергии газа в любом слое между исходной смесью и сгоревшим газом и был положен Льюисом и Эльбе [876] в основу развитой ими теории распространения пламени разложения озона ( см. ниже, стр. [29]
При этом скорость макроскопического фронта пламени относительно невозмущенной среды резко возрастает до значений, равных примерно 60 см / с. Теория распространения пламени, соответствующая квазигомогенному режиму ( F. Williams, 1971), дает монотонно падающую зависимость va с ростом начального диаметра капель. Из представленных графиков следует, что толщина фронта пламени равна примерно 0 5 см. При этом сначала в некоторой области происходит разогрев капель за счет теплообмена с более горячим газом, который в свою очередь нагревается за счет теплоотдачи из зоны с более высокой температурой. Далее происходит воспламенение капель и их выгорание при высокой температуре в микропламени в парофазном диффузионном режиме. [30]