Теория - рассеяние - рентгеновские лучей
Cтраница 1
 |
Схема отражения по Брэггу о - YO I Y / I Г, б - YO I yh I. - YO I. [1] |
Теория рассеяния рентгеновских лучей идеальными кристаллами при отражении по Брэггу исторически начала разрабатываться раньше теории Эвальда. [2]
Теория рассеяния рентгеновских лучей твердыми телами в общем случае должна исходить из уравнений Максвелла, которые описывают распространение электромагнитных волн рентгеновского диапазона в неоднородной среде с учетом граничных условий на поверхности раздела среды. Строгое решение этой задачи весьма затруднительно. В оптике оно получено только для нескольких частных задач, в основном для двухмерных твердых тел. В большинстве практически важных случаев приходится использовать приближенные методы, учитывая специфику конкретной задачи и выбирая удобную для нее модель. Для рассеяния рентгеновских лучей искаженной кристаллической решеткой общие исходные уравнения можно значительно упростить. Если искажения решетки достаточно большие, так что происходят сбои фаз между волнами, рассеиваемыми атомами на расстоянии, меньшем характерной экстинкционной длины, то дефекты кристаллического строения создают для распространения и рассеяния рентгеновских лучей условия, в которых можно использовать более простое кинематическое приближение теории рассеяния. [3]
Кривоглаз, Теория рассеяния рентгеновских лучей и тепловых нейтронов реальными кристаллами, Изд. [4]
При оценке экспериментальных данных важную роль играют выводы теории рассеяния рентгеновских лучей в жидкостях. [5]
Этот результат хорошо коррелирует с рассчитанным на основе теории рассеяния рентгеновских лучей [117], согласно которому среднее расстояние между ступеньками на дислокациях в пленках меди с подобной структурой составляет около 5 км. Как видно, экспериментальные значения А для пленок на порядок больше теоретических. Таким образом, приведенные оценки свидетельствуют в пользу первого дислокационного механизма. [6]
Не удивительно поэтому то внимание, которое было уделено теории рассеяния рентгеновских лучей в период между двумя нашими совещаниями. Среди исследований этого рода выделяются работы скандинавских физиков. Хотя эти исследования велись независимо и одновременно, многие выводы из них совпадают. [7]
Уже во время печатания настоящей монографии вышла книга В. И. Иве-ронооой, Р вкевич Теория рассеяния рентгеновских лучей, Изд-во МГУ, 1972, в которой имеется раздел, посвященный основам динамической теории. [8]
 |
Рассеяние волн молекулой. [9] |
Марк и Вирль ( Германия), впервые применившие дифракцию электронов для изучения молекул, воспользовались без каких-либо изменений теорией рассеяния рентгеновских лучей, разработанной до этого Дебаем. [10]
Рассматривая на прошлом совещании возможности и результаты рентгенографического исследования стекол I2 ], я выделил три направления дальнейших работ, которые должны были продвинуть вперед проблему природы стеклообразного состояния: 1) совершенствование теории рассеяния рентгеновских лучей стеклами; 2) уточнение размеров максимально упорядоченных областей в однокомпонентных стеклах и 3) исследование химически неоднородного строения сложных стекол. [11]
Поскольку в явлении дифракции электронов проявляются их волновые свойства, поток электронов в данном случае можно рассматривать как луч с длиной волны h, Марк и Вирль ( Германия), впервые применившие дифракцию электронов для излучения молекул, воспользовались без каких-либо изменений теорией рассеяния рентгеновских лучей, разработанной до этого Дебаем. [12]
Кривая интенсивности рассеяния рентгеновских лучей в воде была известна из работ ряда других авторов. Бернал и Фау-лер прежде всего попытались выяснить, какую радиальную функцию распределения р ( г) нужно подставить в уравнения теории рассеяния рентгеновских лучей, чтобы получить кривую интенсивности, близкую к экспериментальной кривой. Сравнение различных функций р ( /) показало, что более всего подходит функция р ( г), которая получается в предположении, что молекулы воды расположены так же, как молекулы Si02 в кристаллах кварца. На рис. 21 изображена кварцевая структура воды по Бер-налу и Фаулеру. Каждая молекула воды приближенно может быть представлена в виде шара, на поверхности которого имеются две области с избыточным положительным зарядом и две области с избыточным отрицательным зарядом. Каждая молекула воды связана с четырьмя другими молекулами при помощи водородной связи. Расстояние между центрами соседних молекул равно 2 8 А. [13]
Кривая интенсивности рассеяния рентгеновских лучей в воде была известна из работ ряда других авторов. Бернал и Фау - л ер прежде всего попытались выяснить, какую радиальную функцию распределения о ( г) нужно подставить в уравнения теории рассеяния рентгеновских лучей, чтобы получить кривую интенсивности, близкую к экспериментальной кривой. Сравнение различных функций р ( /) показало, что более всего подходит функции р ( /), которая получается в предположении, что молекулы воды расположены так же, как молекулы Si02 в кристаллах кварца. На рис. 21 изображена кварцевая структура воды по Бер-налу и Фаулеру. Каждая молекула воды приближенно может быть представлена в виде шара, на поверхности которого имеются: две области с избыточным положительным зарядом и две области с избыточным отрицательным зарядом. Каждая молекула воды связана с четырьмя другими молекулами при помощи водородной связи. Расстояние между центрами соседних молекул равно 2 8 А. [15]
Страницы: 1 2