Cтраница 2
Опубликован [987] обзор основных недостатков турбидимет-рического метода применительно к полистиролу. Пути устранения большинства из этих недостатков рассмотрены в работе [988], в которой затрагивается только вопрос распределений по растворимости. Интересно отметить, что если известна связь между растворимостью и молекулярной массой, то с помощью предлагаемого метода можно найти молекулярно-массовые распределения. По этому методу полимер осаждают из его раствора в метилэтилкетоне, добавляя нерастворитель ( изопропа-нол), имеющий такой же показатель преломления, что и растворитель. С помощью теории светорассеяния можно показать, что в этих условиях концентрация осажденного полимера может быть рассчитана из абсолютного значения максимальной мутности. В работе также обсуждается влияние размера частиц и их распределения по размерам. Согласно работе [989], при точном соблюдении условий в случае полистирола кривые турбидиметрического осаждения получаются с очень хорошей воспроизводимостью и метод обладает высокой точностью. [16]
Оно играет однако большую роль в явлении быстрого укрупнения капелек в туманах из летучих жидкостей. Если в аэрозолях содержатся капельки разного размера, то благодаря различию в их упругости пара более крупные будут расти за счет более мелких и последние будут постепенно. Заметной скоростью этот процесс может впрочем обладать только при большой упругости пара жидкости. Испарение капелек тумана, образованного из чистой жидкости, продолжается до тех пор, пока среда не насытится паром или, если весовая концентрация тумана недостаточно велика, до полного его исчезновения. Иначе дело происходит в туманах, образованных растворами нелетучих веществ. По мере испарения капелек концентрация раствора возрастает, и упругость пара капелек падает, пока не сравняется с упругостью пара в среде. При изменении темп-ры такие туманы соответственно меняют свою дисперсность, но исчезнуть благодаря испарению не могут. Для частиц, размер к - рых мал по сравнению с длиной световых волн, рассеяние света происходит по открытому Рель ем простому и точному закону ( см. Нефелометрия), но к сожалению в аэрозолях, с к-рыми приходится иметь дело на практике, частицы имеют размер 10 - 6 см, и к ним закон Релея уже неприменим. Весьма сложная теория светорассеяния более крупными частицами приводит к тому результату, что интенсивность рассеянного частицей света сперва возрастает пропорционально 6 - й степени радиуса ( закон Релея), затем по мере увеличения частицы эта степень падает постепенна до двух. При пропорциональности светорассеяния 3 - й степени радиуса общее рассеяние не будет меняться, при пропорциональности 2 - й степени будет уменьшаться. [17]