Cтраница 1
Теория сложения динам совершенно аналогична геометрической теории сложения винтовых перемещений. [1]
Применяем теорию сложения вращений тела вокруг параллельных осей. [2]
Мы рассмотрим важный пример теории сложения натуральных чисел. [3]
Два более сложных примера ( арифметика Пресбургера и теория сложения и умножения действительных чисел) разбираются в двух следующих разделах. [4]
К понятию центра тяжести удобно перейти, предварительно рассмотрев теорию сложения параллельных сил. [5]
Представление физических величин в виде сферических тензоров в особенности удобно при вычислении их матричных элементов, так как позволяет воспользоваться для этой дели результатами теории сложения моментов. [6]
Представление физических величин в виде сферических тензоров в особенности удобно при вычислении их матричных элементов, так как позволяет воспользоваться для этой цели результатами теории сложения моментов. [7]
В некоторых курсах по теории механизмов в основу исследования планетарных механизмов ( включая и эпициклические) кладется именно эта формула, а ее вывод производится на основе теории сложения вращений в плоском движении. В нашем же изложении этих вопросов в основу положено не сложение вращений, а теория мгновенных центров. [8]
Стетмен [3] установил такой же результат для интуиционистской логики. Берман оценил сложность проблем разрешения теорий сложения вещественных и натуральных чисел, а Козен [14] выполнил аналогичную работу для элементарной теории булевых алгебр. [9]
Оказывается, что каждую динаму можно рассматривать как результирующую одной силы и пары сил, ось которой параллельна линии, вдоль которой действует первая сила, - так называемой центральной оси динамы, - причем это св-е-дение ( к силе и паре) может быть произведено одним только способом. Классическое изложение этой теории сложения сил, приложенных к твердому телу, имеется в книге Элементы статики Пуансо); поэтому говорят также о центральной оси Пуансо. [10]
Ар, не лежащих на одной прямой. Qp, имеющие одну равнодействующую Q, так как они все направлены в одну сторону. Как мы видели в теории сложения параллельных сил, точка пересечения этой равнодействующей с плоскостью лежит внутри любого выпуклого многоугольника, охватывающего все точки опоры. В частности, она находится внутри опорного многоугольника, который является выпуклым и вершинами которого служат точки опоры. Этот многоугольник охватывает все остальные точки опоры. Для равновесия необходимо, чтобы заданные силы уравновешивали равнодействующую реакцию Q. Следовательно, заданные силы должны иметь равнодействующую, нормальную к плоскости и направленную так, чтобы она прижимала тело к плоскости и пересекала эту плоскость внутри опорного многоугольника. Этих условий достаточно, так как при сделанных предположениях можно всегда разложить равнодействующую на три силы, нормальные к плоскости и приложенные к точкам опоры, и эти силы уничтожатся сопротивлением плоскости. [11]