Теория - ламинарный пограничный слой
Cтраница 1
Теория ламинарного пограничного слоя позволяет получить надежные данные по теплообмену и трению практически в любых условиях обтекания поверхности твердого тела потоком жидкости. [1]
Из теории ламинарного пограничного слоя ( глава VII) известно, что при обтекании цилиндрического тела кривизна стенки не оказывает существенного влияния на развитие пограничного слоя, правда, при условии, что радиус кривизны стенки значительно превышает толщину пограничного слоя. Это объясняется тем, что развитие пограничного слоя на таких телах практически не зависит от воздействия центробежной силы, и поэтому пограничный слой развивается на них совершенно так же, как на плоской пластине под воздействием того градиента давления, который имел бы место при невязком обтекании рассматриваемого тела. То же самое относится и к расчету устойчивости ламинарного пограничного слоя с градиентом давления. [2]
Приближения теории ламинарного пограничного слоя становятся несправедливыми при приближении чисел Re и Ra к нулю. Это имеет место, когда толщина пограничного слоя достигает значения, равного характерной длине поверхности. Режимы с малыми числами Re и Ra не имеют практической ценности для плоских поверхностей, но могут быть важными для небольших горизонтальных цилиндров ( проволок) и частиц. [4]
Шлихтингом была разработана теория неустойчивого ламинарного пограничного слоя. [5]
Этот период развития теории ламинарного пограничного слоя в однородном газовом потоке подробно освещен в ранее цитированных монографиях Л. Г. Лойцянского и К. [6]
Другим примером может служить теория ламинарного пограничного слоя. [7]
Все изложенное относится к теории ламинарного пограничного слоя, которая находится во вполне удовлетворительном согласии с экспериментом и качественно подтверждается также имеющимися немногочисленными точными решениями уравнений Навье - Стокса. Первоначально с этим явлением столкнулись в связи с экспериментальным исследованием коэффициента лобового сопротивления шара ( Дж. Оказалось, что при достижении чисел Рейнольдса порядка Ю5 дальнейшее увеличение числа Рейнольдса приводит к резкому падению коэффициента сопротивления шара примерно в два раза. Он показал, что при достижении указанных чисел Рейнольдса отрыв пограничного слоя вызывает его турбулизацию и последующее присоединение, что задерживает в целом отрыв потока от обтекаемого тела и тем самым резко снижает сопротивление 6 ( кризис обтекания и сопротивления. [8]
Для решения конкретных задач теории ламинарного пограничного слоя необходимо знать еще величину - j - Если контур, на котором изучается пограничный слой, хорошо обтекаемый, то можно считать, что распределение давлений на внешней границе пограничного слоя будет таким же, как на самом контуре при плавном обтекании его потоком идеальной жидкости. Таким образом, для решения уравнений пограничного слоя для какого-либо контура необходимо знать решение уравнений движения идеальной жидкости для этого контура. [9]
Универсальные уравнения и параметрические приближения в теории ламинарного пограничного слоя, Прикл. [10]
Универсальные уравения и параметрические приближения в теории ламинарного пограничного слоя, Прикл. [11]
Универсальные уравнения и параметрические приближения в теории ламинарного пограничного слоя, Прикл. [12]
Универсальные уравнения и параметрические приближения в теории ламинарного пограничного слоя, Прикл. [13]
 |
Диапазон изменения параметров внешнего обтекания. [14] |
Начальное значение коэффициента теплообмена рассчитывалось согласно теории многокомпонентного ламинарного пограничного слоя на полусферическом затуплении с R 7 - 10 - 3 м при давлении ре106 Па и энтальпии торможения / е10000 кДж / кг. [15]
Страницы: 1 2 3 4