Теория - металлическое состояние
Cтраница 2
Поэтому для интерпретации данных по каталитической активности металлов химик нуждается в теории металлического состояния, учитывающей возможность образования поверхностных соединений ковалентной природы. Ведь не случайно, что весьма квалифицированные попытки использовать аппарат и модель зонной теории для интерпретации результатов по адсорбции на металлах [56] имели ограниченный успех и не получили дальнейшего развития. При непосредственном использовании этой теории существенно, что, по-видимому, как показал Кемболл [60], ds / j - гибридизация в ряду переходных элементов дает максимальную валентность металлического атома, равную шести. Теория Полинга, во-первых, дает возможность связать валентные свойства поверхности металлических кристаллов с незаполненностью d - оболочек и, во-вторых, позволяет понять образование ковалентных адсорбционных соединений. Поэтому не случайно, что и зарубежные [54, 55, 61-63] и отечественные [28, 64, 65] авторы в той или другой мере привлекают концепцию незаполненности d - оболочек для интерпретации каталитических явлений. [16]
В данном выпуске Атомное строение металлов и сплавов изложены физические основы теории металлического состояния. [17]
В данном выпуске / Атомное строение металлов и сплавов изложены физические основы теории металлического состояния. Описывается электронная и кристаллическая структура металлов и сплавов. Рассматриваются различные типы твердых растворов и промежуточных металлических фаз. Изложены важнейшие положения теории магнетизма и методы практического использования магнитных свойств. [18]
В связи с этим интересно отметить, что теория ненасыщенных и ароматических соединений развилась из теории металлического состояния. [19]
В других теориях физики пытаются обобщить тем или иным образом классическую теорию сверхпроводимости, пересматривают сами основы теории металлического состояния, скрещивают сверхпроводимость с антиферромагнетизмом в пространстве высшего числа измерений, разделяют спин и заряд носителей, заготавливают куперовские пары загодя, еще выше критической температуры, а также предпринимают иные попытки объяснить необычные свойства высокотемпературных сверхпроводников единым образом. [20]
Статистике Ферми - Дирака, в частности, подчинен электронный газ, в связи с чем эта статистика получила широкое применение в теории металлического состояния. [21]
 |
Схема расположения атомов в простой кубической кристаллической решетке металла. [22] |
Теория металлического состояния рассматривает крупные скопления атомов металлов, в котором они обладают характерными металлическими свойствами: пластичностью, высокой тепло - и электропроводностью, металлическим блеском. Эти свойства характерны для больших групп атомов. У отдельных атомов таких свойств нет. [23]
В первом томе настоящего издания изложены физические основы теории металлического состояния. [24]
Одним из наиболее важных приложений статистики Ферми - Дирака является ее применение в теории металлического состояния. Не входя здесь в подробности этой теории, укажем, что основой ее является представление о металле как о системе, состоящей из фиксированных положительных ядер и большого числа подвижных электронов, обычно называемых электронным газом. Априорного метода определения числа свободных электронов в металле не существует. Для щелочных металлов вполне возможно считать, что на каждый атом металла приходится один свободный электрон, причем это предположение приводит к удовлетворительным результатам и в случае других металлов. При трактовке электронного газа в металлах постулируется, что свободные электроны двигаются в поле с постоянной потенциальной энергией. [25]
Образование кристаллической решетки атомами металлов обусловлено наличием между ними металлической связи. Сущность ее заключается в следующем. Согласно теории металлического состояния, у всех или некоторых атомов, расположенных в узлах кристаллической решетки, отдельные валентные электроны, находящиеся на наружной электронной оболочке, отрываются и свободно перемещаются между образовавшимися при отрыве электронов положительно заряженными ионами и сохранившимися нейтральными атомами, образуя электронный газ. Эти электроны при непрерывном перемещении в кристаллической решетке одновременно притягиваются к нескольким положительно заряженным ионам, что и обеспечивает металлическую связь между ними. [26]
Однако нет видимых доказательств того, что потенциал 1Ф2 в действительности равен нулю. Потенциал 1ф2 был бы равен нулю только в том случае, если бы сумма работ выхода электронов из металла в вакуум была бы равна сумме работ переноса электронов через поверхностный скачок потенциала. Но, как известно из теории металлического состояния, работа выхода электронов из металла обусловлена в значительной части химическими силами, а не только электростатическими. [27]
У лантанидов в металлическом состоянии, так же как и у ионов, атомные радиусы уменьшаются постепенно. Лишь два элемента - Ей и Yb - имеют значительно большие радиусы. Это именно те элементы, которые, как было показано выше, могут образовывать и двухвалентные ионы. В соответствии с теорией металлического состояния решетки металлов состоят из ионов, между которыми более или менее свободно движутся валентные электроны ( см. стр. Вероятно, в решетках европия и иттербия преобладают двухвалентные ионы, а в решетках остальных лантанидов - трехвалентные ионы. [28]
 |
Трехмерный потенциальный ящик. [29] |
Однако существует реальное явление, в известной мере отвечающее поставленным условиям - это движение электронов проводимости в куске металла. Эти электроны движутся во всех направлениях, но за пределы куска не выходят. Поэтому модель трехмерного потенциального ящика используется в теории металлического состояния. [30]
Страницы: 1 2 3