Cтраница 1
Теория идеально пластического тела нуждается в разработке общих точных и приближенных методов решения упруго-пластических задач. Одним из таких методов является метод малого параметра. В настоящей работе малый параметр характеризует отклонение границы тела от круговой, а также статические граничные условия. Для удобства в работе используются полярные координаты. [1]
Теория идеально пластических тел описывает их поведение при сложном напряженном состоянии. Для описания свойств материалов вводятся определенные гипотезы, характеризующие модель идеально пластического тела. Модель идеально пластического тела является классической моделью тела, способного деформироваться необратимо и приобретать остаточные деформации. [2]
Это делает разработку теории идеально пластического тела и методов расчета конструкций из идеально пластического материала важными как с позиций развития теории, так и с позиций удовлетворения потребностей практики. [3]
Общие теоремы динамики важны при построении теории идеально пластического тела; кроме того, теоретическое значение их заключается в том, что они являются наиболее общим выражением свойств решения задач. Таким образом, теоремы динамики идеально пластического тела должны являться обоснованием разнообразных и эффективных методов решения задач. [4]
Следовательно, напряженное состояние может быть определено обычными приемами, используемыми в теории идеально пластического тела. [5]
Соотношения (1.13.124) - (1.13.127) определяют напряженное состояние для случая общей плоской задачи теории идеально пластического тела. Рассмотрение других случаев к новым характеристикам не приводит. [6]
Соотношения (3.7) имеют место вдоль характеристик и являются непосредственным обобщением соотношений Гейрингер [4] в теории идеально пластических тел. [7]
С начала пятидесятых годов наблюдается возобновление интереса к изучению поверхностей текучести, обусловленное одновременным развитием теории идеально пластического тела. Едва ли не все опыты, на которые здесь имеются ссылки, включают описания путей нагружения для растяжения с кручением и выполнены либо на жестких испытательных машинах, либо на мягких испытательных машинах, в которых нагружение производилось мертвой нагрузкой. [8]
Формулы ( 23) - ( 26) определяют напряженное состояние для случая общей плоской задачи теории идеально пластического тела. Рассмотрение других случаев к новым характеристикам не приводит. [9]
Указанная математическая постановка статические, и динамичезких задач далеко не всегда допускает непосредственное точное решение уравнений. Для разработки различных методов решения этих уравнений основную роль играют экстремальные принципы и теоремы теории идеально пластического тела, являющиеся с этой точки зрения выражением свойств решения рассматриваемых задач. [10]
Диссипативная функция в пространстве компонент скоростей пластической деформации имеет геометрический образ в виде поверхности равного уровня мощности диссппащш внутренних сил. Между поверхностями текучести и поверхностями уровня мощности диссипации имеется определенное соответствие, имеющее значение для теории идеально пластического тела. [11]
Общие теоремы статической теории идеально пластического тела имеют законченный характер. Они играют определяющую роль в построении теории и при разработке методов решения задач. Такие теоремы в теории идеально пластического тела могут приобретать специфическую форму, причем в этом случае их принято называть экстремальными принципами. [12]