Cтраница 2
Величина х А / Срр - температуропроводность газа - представляет собой важную для теории нормального горения характеристику. [16]
Этому составу соответствует и максимальная нормальная скорость пламени. Обогащение и обеднение смеси горючей компонентой понижает температуру пламени и в соответствии с теорией нормального горения сильно уменьшает нормальную скорость пламени. [17]
Поскольку обе системы рассмотрения закономерностей нормального горения не свободны от недостатков, целесообразно сохранить тот и другой метод в арсенале теории горения; сопоставление их результатов будет способствовать достоверности оценок. Для решения основных задач техники взрывобезопасности, которая пока остается главным прикладным объектом применения теории нормального горения, достаточна элементарная теория. [18]
Необходимо учитывать, что различные механизмы реакции при соответствующем подборе значений констант скорости элементарных процессов могут давать сходные макрокинетические закономерности горения и, наоборот, для одного и того же механизма реакции зависимость ип от условий эксперимента может быть выражена различными уравнениями, в равной степени пригодными в пределах существующей точности эксперимента. Для решения же основных задач техники взрывобезопасности, которая пока остается главным прикладным объектом применения теории нормального горения, простая теория, не учитывающая особенностей цепного механизма, вполне достаточна. [19]
Существенно то обстоятельство, что с формально математических позиций система уравнений (3.39) - (3.40) не имеет решения, и стационарное горение вообще невозможно. Если скорость реакции в исходном состоянии Ф ( аи; Г0) 0, то горючая среда, находящаяся в достаточно длинной трубе, может превратиться в продукты сгорания до того, как пламя приблизится от точки поджигания к заданной зоне. При этом горючая среда вообще не может быть составлена и сохранена. Поскольку при любом состоянии горючей среды скорость реакции в ней сколь угодно мала, но конечна, само представление о стационарном распространении пламени является приближенным, однако такое приближение исчеза-юще мало отличается от истины. Для преодоления этой чисто математической трудности необходимо ввести дополнительное условие: приравнять нулю скорость реакции при ТТ0 и найти метод количественного выражения решения при таком условии. Заметим, что в процессе разработки теории нормального горения возникало немало осложнений и путаницы, связанных с ошибочными высказываниями по вопросу о безусловной физической обоснованности такой аппроксимации. [20]
Существенно то обстоятельство, что с формально математических позиций система уравнений (3.39) - (3.40) не имеет решения, и стационарное горение вообще невозможно. Если скорость реакции в исходном состоянии Ф ( аи; Т0) 0, то горючая среда, находящаяся в достаточно длинной трубе, может превратиться в продукты сгорания до того, как пламя приблизится от точки поджигания к заданной зоне. При этом горючая среда вообще не может быть составлена и сохранена. Поскольку при любом состоянии горючей среды скорость реакции в ней сколь угодно мала, но конечна, само представление о стационарном распространении пламени является приближенным, однако такое приближение исчеза-юще мало отличается от истины. Для преодоления этой чисто математической трудности необходимо ввести дополнительное условие: приравнять нулю скорость реакции при ТТ0 и найти метод количественного выражения решения при таком условии. Заметим, что в процессе разработки теории нормального горения возникало немало осложнений и путаницы, связанных с ошибочными высказываниями по вопросу о безусловной физической обоснованности такой аппроксимации. [21]
Существенно то обстоятельство, что с формально математических позиций система уравнений (3.39) - (3.40) не имеет решения, и стационарное горение вообще невозможно. Если скорость реакции в исходном состоянии Ф ( йоь Го) 0, то горючая среда, находящаяся в достаточно длинной трубе, может превратиться в продукты сгорания до того, как пламя приблизится от точки поджигания к заданной зоне. При этом горючая среда вообще не может быть составлена и сохранена. Поскольку при любом состоянии горючей среды скорость реакции в ней сколь угодно мала, но конечна, само представление о стационарном распространении пламени является приближенным, однако такое приближение исчеза-юще мало отличается от истины. Для преодоления этой чисто математической трудности необходимо ввести дополнительное условие: приравнять нулю скорость реакции при ТТо и найти метод количественного выражения решения при таком условии. Заметим, что в процессе разработки теории нормального горения возникало немало осложнений и путаницы, связанных с ошибочными высказываниями по вопросу о безусловной физической обоснованности такой аппроксимации. [22]