Cтраница 2
Все же все изложенное в этом параграфе показывает, что движение газа в межзвездном пространстве можно исследовать методами теории турбулентного движения. Поэтому дальнейшее развитие как теории турбулентности, так и накопление наблюдательных данных о корреляциях параметров межзвездного газа представляет собой интересную и перспективную проблему. [16]
Предлагаемые читателю три книги Избранных трудов включают в себя в существенном все мои работы по математике, классической механике, теории турбулентного движения, теории вероятностей, математической логике и теории информации. [17]
Это направление, вероятно, позволит в дальнейшем увеличить полезную информацию и при соответствующем развитии экспериментальной методики будет способствовать прогрессу теории турбулентного движения. Практическая реализация его в теории горения газов связана с овладением техникой измерения пульса-ционных характеристик во всем поле факела и в первую очередь в зоне пламени. Однако полноценное развитие их и применение в исследованиях процесса горения относится к ближайшему будущему. В настоящее время расчет турбулентного факела сводится к определению полей средних величин - температуры, скорости, концентраций. Для этой цели, как показано в работах [27, 89], серьезными преимуществами перед другими расчетными методами обладает так называемый метод эквивалентной задачи теории теплопроводности. Достоинства его сводятся к простоте расчета, возможности получения значений переменных во всем поле течения, наиболее полного учета начального распределения их. [18]
Следует, однако, иметь в виду, что, как уже указывалось, вязкость жидкости и наличие ламинарного слоя у стенки не учитываются теорией турбулентного движения. [19]
В свете изложенных соображений представляется в высшей степени интересным тот факт, что полученные нами характеристические масштабы (4.21) полностью совпадают с широко известными универсальными масштабами теории турбулентного движения. TO - величиной динамической природы, - играют исключительно важную роль при построении универсальных зависимостей, определяющих закономерности турбулентных течений. Рассмотрим вопрос о способе, с помощью которого обычно получаются универсальные масштабы. Вопрос этот не лишен для нас интереса, в особенности в сопоставлении с общим методом характеристических масштабов. [20]
Различные кружки и крестики изображают экспериментальные точки, соответствующие сечениям спутной струи, взятым на разном расстоянии от тела ( от 100 до 200 его характерных размеров); сплошная кривая изображает результаты вычисления, проведенного по теории турбулентного движения. Совпадение, как видно из графика, получается хорошее на всем протяжении спутной струи. [21]
Несмотря на свой незамкнутый характер ( количество неизвестных величин в них: осредненных компонент скорости, осредненного давления, дополнительных к вязким турбулентных или рейпольдсовых напряжений - значительно превышает число уравнений Рейнольдса), эти уравнения легли в основу всего дальнейшего развития теории турбулентных движений и вместе с некоторыми, также принадлежащими Рейнольдсу, энергетическими соотношениями широко используются и по сие время. [22]
Для того чтобы по формулам ( 17) можно было вычислить до конца величины дополнительных напряжений, происходящих от пульсаций скорости, необходимо знать соотношения между пулъсационными и осредненными скоростями. Задачей всякой теории турбулентного движения является составление такого рода дополнительных соотношений, которые позволили бы связать в конечном счете дополнительные напряжения в турбулентном потоке с осредненной скоростью и осредненным давлением. Разумеется, для этого необходимо ввести дополнительные гипотезы о природе турбулентного движения; разные теории турбулентности отличаются друг от друга характером вводимых ими гипотез. [23]
Член Rfc появляется в левой части уравнения для количества движения сжижающего агента в точке усредненных локальных значений. Затем Rik переносится в правую часть уравнения и включается в дивергенцию тензора напряжения так же, как напряжения Рейнольдса в теории турбулентного движения. Аналогично Е3 представляет собой эффективный усредненный тензор напряжений для твердой фазы, равный сумме членов, описывающих сопротивление деформации совокупности частиц, возникающей благодаря их взаимодействию, и члена, аналогичного Rik и получаемого при замене скорости ожижающего агента в точке на соответствующую скорость твердой частицы. [24]
Рейнольдсу принадлежит вывод первых дифференциальных уравнений турбулентного движения несжимаемой жидкости, основанных на идее представления действительных, имеющих хаотический характер компонент скорости и давления в виде сумм осредненных во времени их значений и пульса-ционных нерегулярных добавок. Несмотря на свой незамкнутый характер ( количество неизвестных величин в них: осредненных компонент скорости, осредненного давления, дополнительных к вязким турбулентных или рей-нольдсовых напряжений - значительно превышает число уравнений Рейнольдса), эти уравнения легли в основу всего дальнейшего развития теории турбулентных движений и вместе с некоторыми, также принадлежащими Рейнольдсу, энергетическими соотношениями широко используются и по сие время. [25]
Наконец, в заключение этого параграфа заметим, что даже точные уравнения движения вязкой жидкости не могут непосредственно описать целую группу движений жидкости, движений, являющихся для практики, пожалуй, наиболее интересными и важными. Мы говорим о так называемых турбулентных движениях жидкости, отличительным признаком которых является крайне беспорядочный характер перемещений отдельных частиц жидкости. Теории турбулентных движений будет посвящена следующая глава, в настоящей же главе вопросы турбулентных движений жидкости будут затрагиваться лишь попутно. [26]
Изучение турбулентного движения практически пошло не по пути использования теоретического уравнения осредненного движения О. Это направление в теории турбулентного движения называют полуэмпирической теорией турбулентности. [27]
Изучение турбулентного движения практически пошло не по пути использования теоретического уравнения осредненного движения О. Это направление в теории турбулентного движения называют полуэмпирической теорией турбулентности. В соответствии с теоретическим положением этой теории основной расчет сводится к определению пульсацион-ного сопротивления. [28]
Если проследить за траекторией движения некоторой отдельной массы жидкости, то окажется, что при турбулентном течении она имеет весьма сложный q запутанный характер, лишь в среднем отражающий тенденцию к систематическому движению потока. Траектория в данном случае будет в известной степени сходна с траекторией движения газовой молекулы в газовом потоке. Это показывает, что теория турбулентного движения должна иметь статистический характер. В настоящее время количественная теория турбулентности еще не разработана. [29]
В первой части книги с единой точки зрения излагается фундаментальная теория турбулентного движения жидкостей и жидкостей с особыми свойствами в гидравлически гладких и всевозможных шероховатых грубах, отличающаяся от полуэмпирической теории тем, что все уравнения и функции связи ( коэффициенты) описываются теоретическими формулами без привлечения результатов экспериментов. Раскрыто физическое содержание функций связи. Сформулирован инвариантный закон сопротивления турбулентного движения во всевозможных трубах Рассматривается теория управляемого турбулентного движения. Приведены гидродинамические функции пристенного турбулентного движения, позволяющие описать всевозможные турбулентные движения с единой точки зрения. Инженерная методика расчета, разработанная на основе теории, изложенной в книге, позволяет рассчитать теоретически все кинематические и динамические параметры турбулентного движения в трубах. [30]