Cтраница 1
Ударная теория уширения основана на предположении, что излучающий атом подвергается возмущению только в момент столкновения. [1]
Кроме ударной теории уширения спектральных линий существует статистическая теория, созданная Хольцмарком. Контур линии при этом рассчитывается статистически. [2]
В ударных теориях уширения линий оптический поперечник соударения определяется как среднее расстояние между центрами двух соударяющихся атомов, на котором обрывается процесс излучения. [3]
Сравним этот критерий с критерием применимости ударной теории уширения. [4]
Он прямо противоположен критерию (2.66) применимости ударной теории уширения. Мы видим, что имеется промежуточная область со - coho - v / Vaa, в которой неприменима ни ударная, ни квазистатическая теории уширения. [5]
Напомним физические условия, при которых справедливы рассмотренные выше ударная и квазистатическая теории уширения спектральных линий. В основе ударной теории уширения лежит предположение о том, что в область сильного взаимодействия с излучающим атомом каждый раз может попадать только одна возмущающая частица, а вероятность двойного соударения пренебрежимо мала. В сущности, ударная теория уширения предполагает справедливым газовое приближение, когда эффективный радиус взаимодействия мал по сравнению со средним расстоянием между частицами. [6]
Большей частью, однако, уширение линий вследствие изменения давления перекрывает допплеровскую ширину. Это уширение обусловлено столкновениями частиц между собой. Согласно ударной теории уширения линий [93], столкновение столь кратковременно, что вызывает только скачок фазы испускания, а это и приводит к уширению линии. Одновременно происходит как уширение, так и смещение линий. Последнее большей частью может измеряться с меньшей точностью. Но если определены обе величины, то из их отношения можно сделать заключение о природе сил, вызывающих эти явления. Мандельштам [94] сумел таким путем исключить действие вандерваальсовых сил и выделить электрические. При повышенной температуре эти электрические силы с самого начала играют преобладающую роль. [7]
Напомним физические условия, при которых справедливы рассмотренные выше ударная и квазистатическая теории уширения спектральных линий. В основе ударной теории уширения лежит предположение о том, что в область сильного взаимодействия с излучающим атомом каждый раз может попадать только одна возмущающая частица, а вероятность двойного соударения пренебрежимо мала. В сущности, ударная теория уширения предполагает справедливым газовое приближение, когда эффективный радиус взаимодействия мал по сравнению со средним расстоянием между частицами. [8]
Вычисление контура линии / ( со) по общим формулам (36.3) и (36.6) или эквивалентным им формулам корреляционной теории встречается с серьезными трудностями. Поэтому при решении этой задачи обычно идут на дальнейшие упрощения. В этом разделе будет рассмотрено приближение, получившее название ударного из-за аналогии с ударной теорией уширения Лорентца. [9]
Только при п 3 крыло спектральной линии имеет лорен-цевский характер. При п 3 спадание крыла линии происходит медленнее, чем для лоренцевской линии. Задача 2.17. Центр спектральной линии описывается на основе ударной теории уширения. Проследить, как с удалением от центра линии происходит переход от ударного механизма уширения к квазистатическому. [10]