Молеку-лярно-кинетическая теория

Cтраница 2

Если же сравнить этот результат, полученный на основании молеку-лярно-кинетической теории, с экспериментально установленным уравнением состояния идеального газа ( уравнение 3 - 8), можно сделать вывод, что кинетическая энергия 1 моля газа пропорциональна его температуре. Но представляет интерес воспользоваться этим выводом, наоборот, для того, чтобы осмыслить понятие температуры газа. Абсолютная температура Г газа - не что иное, как проявление кинетической энергии газовых молекул, точнее температура - это мера среднеквадратичной скорости молекул. [16]

Распределения по скоростям молекул газообразного азота при трех различных температурах. Чем выше температура, тем больше средняя скорость молекул. но при этом число молекул, имеющих среднюю скорость, уменьшается, а распределение молекул по скоростям становится более широким. [17]

Математические уравнения этих кривых могут быть выведены на основании молеку-лярно-кинетической теории газов при помощи статистических, или вероятностных, соображений. Однако рис. 3 - 11 также показывает, что при этом распределение по скоростям становится более широким. При повышении температуры диапазон возможных скоростей молекул заметно возрастает, а относительное число молекул со скоростями, близкими к среднеквадратичной, уменьшается. [18]

Однако современный уровень знаний о термодинамических свойствах индивидуальных веществ, молеку-лярно-кинетическая теория и развитие вычислительной техники позволяют поставить задачу расчета равновесных свойств произвольных по исходному составу смесей. В предлагаемой работе на основе развитых ранее методов определения свойств многокомпонентных идеальных газовых смесей [1, 2] и общих термодинамических соотношений [7, 8] предложен универсальный метод расчета равновесного состава и свойств неидеальных смесей, удобный для реализации на ЭЦВМ. [19]

Схема газового термометра. [20]

Напротив, закон Гей-Люссака для идеального газа теоретически может быть установлен на основании молеку-лярно-кинетической теории идеального газа до практического установления шкалы температур и благодаря этому он может быть использован для создания температурной шкалы. [21]

Таким образом, одной из фундаментальных проблем современной физики является экспериментальное изучение сложных агрегатных состояний и построение молеку-лярно-кинетической теории этих состояний. [22]

Результаты расчетов а) и б) сильно отличаются друг от друга, потому что результат вычисления теплоемкости при помощи молеку-лярно-кинетической теории для СО2 оказывается очень неточным. [23]

Возвращаясь теперь к противоречиям между молекулярно-кинетической теорией и механикой, мы должны на основании анализа двух видов закономерностей установить, что молеку-лярно-кинетическая теория не является механической теорией. Хотя поведение отдельной молекулы подчиняется динамическим законам механики, в макросистеме ( газе) проявляются статистические закономерности. [24]

Способность газов неограниченно расширяться, упругость газов, жидкостей и твердых тел, способность к взаимному проникновению тел путем диффузии можно объяснить, если принять следующие положения молеку-лярно-кинетической теории строения вещества: вещество состоит из частиц - атомов и молекул; эти частицы хаотически движутся; частицы взаимодействуют друг с другом. [25]

Атомы также не являются пределом делимости вещества, а представляют собой весьма сложные образования, состоящие из электрически положительно заряженного ядра, окруженного отрицательно заряженной электронной оболочкой. Однако классическая молеку-лярно-кинетическая теория не касается вопроса о строении атомов, рассматривая их упрощенно как твердые частички сферической формы. [26]

Процесс роста кристаллов рассматривается как последовательное образование слоев молекул или так называемых двухмерных зародышей, присоединяющихся к поверхности грани или в торец, или образующих новый слой. По молеку-лярно-кинетической теории адсорбционный слой образуется очень быстро и внешняя диффузия не определяет скорость роста кристалла. [27]

При низких частотах деформации полимеров в отличие от деформации обычных жидкостей происходит изменение свободной энергии вследствие изменений энтропии. На основании молеку-лярно-кинетической теории этот эффект объясняется тем, что микроброуновское движение мономерных единиц в макромолекуле существенно отличается от движения молекул в низкомолекулярных жидкостях, и это отличие состоит в том, что мономерные единицы связаны в макромолекулярные цепи и перемещаются не независимо друг от друга. При малых деформациях молекулярное движение сводится в основном к вращению вокруг валентных связей, соединяющих мономерные единицы в макромолекуле. [28]

Таким образом, броуновское движение является следствием молекулярно-кинетического движения в дисперсионной среде и прямым отражением законов статистики. Интересно, что молеку-лярно-кинетическая теория устанавливает закономерности, характерные для статистического множества частиц, а проявляется мо-лекулярно-кинетическое движение ( в виде броуновского движения) в отклонениях от этих закономерностей. [29]

Уравнения для коэффициентов вязкости, выведенные из представлений элементарной кинетической теории газов, не являются строгими, прежде всего потому, что они основаны на замене истинного распределения скоростей молекул газа их средними значениями. Наиболее общее уравнение молеку-лярно-кинетической теории для вязкости ( также и для других явлений молекулярного переноса-теплопроводности и диффузии) и зависимости вязкости от температуры может быть получено, если рассматривать распределение скоростей молекул газа, с одной стороны, как результат взаимных столкновений и, с другой стороны, как результат действия внешних сил. [30]

Страницы: 1 2 3 4