Cтраница 2
Значение п из (2.62) совпадает с результатом вычисления показателя преломления рентгеновских лучей в классической теории дисперсии. Как известно, экспериментальная проверка этого значения для частот больших, сравнительно с Jt-краем поглощения, дает согласие с точностью до нескольких процентов. Это является подтверждением применимости допущений и самой физической модели, положенной в основу излагаемой теории. [16]
В нулевом приближении ангармонические члены отбрасываются и (10.2) сводится к основному уравнению (2.30) классической теории дисперсии линейной оптики. [17]
Чтобы яснее понять, что нового в теорию дисперсии вносит квантовая теория, вспомним основы классической теории дисперсии. [18]
Формальное введение силы осциллятора не позволяет выяснить истинный физический смысл этой величины, что является недостатком классической теории дисперсии. [19]
Клейнман и Спитцер [371] провели одно из наиболее тщательных исследований поглощения в области полосы остаточных лучей этого полупроводника; они нашли, что результаты хорошо описываются классической теорией дисперсии. Они также определили энергии фононов из спектров инфракрасного решеточного поглощения, получив значения, которые согласуются с величинами, найденными из низкотемпературных спектров в области края поглощения ( фиг. [20]
Формулы ( 21) или ( 24), что касается их зависимости от частоты света v, имеют типичный для резонансных формул вид, характерный для классической теории дисперсии. [21]
Если учесть, что спектральные линии атома имеют частоты vrtfe, то становится очевидным, что мы получили с помощью аппарата квантовой механики те же характерные знаменатели ( v - v2), что и в классической теории дисперсии. [22]
Константы а и 6 могут быть определены экспериментально, что позволяет в последующем рассчитать резонансную частоту MO ( или длину волны Ко) и число осцилляторов N в единице объема. Допущения классической теории дисперсии для большинства реальных объектов являются грубыми. В действительности в любой среде существует набор осцилляторов с разными резонансными частотами, вклады которых в рассматриваемое явление различны. Хорошее количественное согласие теории с опытом получается только при кван-тово-механическом описании взаимодействия света с веществом. [23]
Следовательно, каждое вещество характеризуется определенным набором различных циклических частот ( Оо. В классической теории дисперсии света вводится предположение о том, что каждый атом ( или молекулу) вещества можно рассматривать как систему из / гармонических осцилляторов заряженных частиц с различными эффективными зарядами ц и массами nij, совершающих свободные незатухающие колебания с циклическими частотами ( ODJ. Под действием электрического поля световой волны все эти осцилляторы совершают вынужденные колебания и вносят свой вклад в поляризацию вещества, а следовательно, и в выражение для его показателя преломления. [24]
При анализе отражения рентгеновского излучения существенным элементом является установление зависимости оптических постоянных 6 и 7 от частоты падающего излучения. Первой попыткой объяснить спектральную зависимость оптических констант была классическая теория дисперсии Лорентца, в которой среда рассматривается как состоящая из большого числа заряженных частиц ( электронов), движущихся под воздействием падающей электромагнитной волны. [25]
Другое дело, что сама модель дипольного осциллятора ( восходящая к предложенной Дж. Томсоном простейшей модели атома), используемая в классической теории дисперсии, выглядит чрезмерно упрощенной в свете современных представлений о строении атома. [26]
Отрицательным будет и показатель затухания и ( ы), чТйР соот-ветствует усилению волн с частотами ыягю / вследствие преобладания вынужденного испускания над поглощением. Отрицательные дисперсия и поглощение не находят объяснения в рамках классической теории дисперсии. [27]
Сложная задача взаимодействия электромагнитного поля с веществом может решаться методами как классической, так и квантовой физики. Следует учитывать, что при использовании гармонического осциллятора в качестве модели излучающего атома результаты квантовой и классической теории дисперсии совпадают При применении другой модели ( например, атома водорода, где нужно учитывать кулоновское взаимодействие, а не квазиупругую силу) результаты квантового и классического описания будут существенно различны. [28]
При прохождении света через вещество, помещенное в магнитное поле, наблюдается поворот плоскости поляризации ( плоскости колебаний вектора Е) линейно-поляризованной световой волны. Этот эффект открыт Фарадеем в 1846 г. Чтобы понять физический механизм явления, следует обратиться к модели среды, которая используется в классической теории дисперсии. Необходимо лишь учесть, что кроме квазиупругой силы, действующей на оптический электрон в атоме, и силы электрического поля световой волны еЕ, действует также сила Лоренца, обусловленная магнитным полем F л е [ гВ ], где г - скорость электрона. [29]
При использовании в качестве источника монохроматической волны той или иной линии характеристического излучения приходится учитывать естественную спектральную ширину этих линий ДА. Внутри этого интервала имеет место некоторое распределение интенсивности, которое можно аппроксимировать, например, гауссовым распределением. Классическая теория дисперсии [6, 106] связывает конечную спектральную ширину линии с затуханием электронного осциллятора. [30]