Cтраница 2
В этих обобщенных координатах экспериментальные данные должны укладываться на единую прямую. Из рис. 4.20 видно, что экспериментальные точки хорошо ложатся на единую прямую в тех обобщенных координатах, которые соответствуют высокоэластическому потенциалу Бартенева - Хазановича и несколько отклоняются от прямых в обобщенных координатах, соответствующих высокоэластическому потенциалу классической теории высокоэластичности. [16]
Нетрудно заметить, что первый вывод согласуется с моделью ПСК, тогда как второй ей противоречит. Есть основания считать, что последний вывод справедлив не только для коротких, но и для длинных макромолекул. Это следует, например, из сопоставления упругости реальных сеток с предсказаниями классической теории высокоэластичности. [17]
Я), где а - напряжение вдоль оси главного растяжения, a D ( K) - обобщенные деформации, указанные в подписи к рисунку. В этих обобщенных координатах экспериментальные данные должны укладываться на единую прямую. Бартенева - Хазановича, и несколько отклоняются от прямых в обобщенных координатах, соответствующих высокоэластическому потенциалу классической теории высокоэластичности. Из наклона прямых были определены постоянные R и R для всех указанных видов напряженного состояния. Значения постоянных для резин из СКН-40 и НК приведены в табл. IV. R имеет при различных видах напряженного состояния одно и то же значение, за исключением одного случая. Константа R для различных видов напряженного состояния имеет различную величину. [18]
Формулы (8.1) и (8.2) легли в основу развитой Гутом и Марком [2] статистической теории высокоэластичности, основанной на том, что растяжение макромолекулы внешней силой изменяет только ее энтропию, но не энергию. Впоследствии эта теория была распространена Куном [3-6], Уоллом [7-9] Трелоаром [ 10 п ], Флори [12-15] и рядом других авторов [ 7 - 22 на полимеры в блочном состоянии и объяснила основные закономерности высокоэластичности полимеров. Упомянем лишь, что в этой теории высокоэластический полимер рассматривается, как. Таким образом, изменение формы высокоэластических образцов оказывается связанным с преодолением не больших энергетических сил, поддерживающих постоянное значение объема образца, а сравнительно слабых энтропийных сил, препятствующих раскручиванию макромолекул. Это сразу же-объясняет малые значения модуля упругости каучуков при одноосной или двухосной деформациях и его приблизительную пропорциональность температуре, что и обеспечило классической теории высокоэластичности всеобщее признание. [19]