Вышеизложенная теория

Cтраница 1

Вышеизложенная теория содержит и очень простую схему метода. С и А; пусть найдена полная теплоемкость пробы зрложенного в калориметр тепло-изолятора С. [1]

Вышеизложенная теория не учитывает диффузионного переноса вещества в подвижной фазе по направлению фильтрации раствора, который имеет значение, когда скорости фильтрации весьма малы, а длительность процесса невелика. [2]

Вышеизложенная теория принадлежит Штауде JStaude ( 1894) ], и рассматриваемый конус известен поя его именем. Конус Штауде является геометрическим местом линий, проходящих через О, каждая из которых служит главной осью инерции для некоторой своей точки. [3]

Вышеизложенная теория проверялась экспериментально на специальном золотнике, напоминающем обычный четырех-щелевой золотник, но имеющем ряд особенностей, таких, как приспособление для независимого изменения направления потока через несколько щелей, которые обычно отсутствуют в серийных золотниках. [4]

Вышеизложенная теория гироскопа Фуко II рода предполагает идеальную стабилизацию оси х его прецессии на пересечении плоскостей горизонта и меридиана. [5]

Вышеизложенная теория минерального происхождения нефти подкреплена, кроме других исследователей, лабораторными опытами самого Д. И. Менделеева, который при обработке марганцовистого чугуна ( с 8 % углерода) разбавленной соляной кислотой получил смесь углеводородов, по запаху, виду и реакциям совершенно такую же, как природная нефть. [6]

Вышеизложенной теории достаточно для общего рассмотрения задачи. [7]

Коэффициент сжатия Fc и параметр качества Qc как функции длины световода при значениях N в диапазоне 1 20. Расстояние между решетками в каждом случае оптимизировано гак, что пиковая мощность сжатого импульса максимальна. [8]

Вышеизложенную теорию сжатия импульсов можно применять в большинстве практически важных случаев, но не следует забывать 0 ее ограничениях. Начнем с того, что предполагается отсутствие частотной модуляции в исходном импульсе. [9]

Хотя вышеизложенная теория и является упрощен-ной / наблюдается полуколичественное согласование расчета с экспериментом. К сожалению, упрощенность данной теории не позволяет создать детальную картину распределения тока в продольном магнитном поле. Предположение равномерного распределения тока вдоль оси образца более чем наивно. Естественнее предположить такое распределение, тока [14, 15], когда плотность силы Лоренца равна нулю. [10]

В вышеизложенной теории система предполагалась идеальной, и, естественно, такая теория не может Описать явление хлопка. Но если в оболочке есть, например, малые ( но конечные) неправильности, а теория соответствующим образом усовершенствована, чтобы описать ветвь дальних равновесных состояний, то мож-1 но произвести вычисление нагрузки Рхл. Такая теория должна быть нелинейной и в настоящее время активно развивается. Однако конкретное определение Рхл вызывает трудности в связи с неопределенностью величины и формы начальных неправильностей. Поэтому нелинейная теория устойчивости ( устойчивости в большом) используется, как правило, для определения значения кр - нижнего критического значения - и наряду с получаемыми в рамках линейной теории верхними критическими значениями ( как это сделано выше) служит для двусторонней оценки действительной критической силы. Как показывает большинство экспериментальных исследований, действительные нагрузки выпучивания лежат между этими значениями. Получаемая таким образом вилка оказывается достаточно широкой. [11]

Рассмотрим применение вышеизложенной теории к определению пластических деформаций при лучевых путях немонотонного нагружения. [12]

Для иллюстрации приложения вышеизложенной теории применим ее к решению наружной задачи Дирихле для шара. [13]

Однако прямое использование вышеизложенной теории дает адекватное рассмотрение в одном случае - при рассеянии рентгеновских лучей атомом водорода, т.е. электроном атома водорода. Для этого электрона Р ( г, 0) является дельта-функцией в начале координат, поскольку все мгновенные картины показывают единственную точку, один электрон. [14]

Келлерман [94] применил вышеизложенную теорию, где силы притяжения берутся в виде суммы кулоновских взаимодействий между точечными ионами с зарядами е, а силы отталкивания вида (7.3) действуют только между ближайшими ионами, при изучении кристалла хлористого натрия. В его расчеты входит только один параметр, выбираемый так, чтобы по нему можно было определить сжимаемость кристалла. [15]

Страницы: 1 2 3 4