Cтраница 2
Наиболее полная и последовательная теория катализа на полупроводниках была предложена Волькенштейном. Правда, теория Воль-кенштейна не позволяет еще ни точно предсказать все каталитические свойства полупроводников, ни выбрать a priori подходящий катализатор для данной конкретной реакции, но вообще сомнительно, чтобы подобную задачу сейчас могла решить какая-либо теория. Поэтому вполне возможно, что полупроводники, почти идентичные по составу, будут сильно отличаться по свойствам. [16]
Последовательная теория превращения электронной энергии атома в поступательную, вращательную и колебательную энергию партнеров по столкновению должна основываться на исследовании неадиабатических переходов между поверхностями потенциальной энергии системы сталкивающихся молекул. Как отмечалось ранее ( см. § 10), эти переходы особенно эффективны в областях сближения или пересечения поверхностей. Поэтому выяснение возможности такой структуры поверхностей составляет одну из основных задач теории. Наиболее подробно в этом отношении исследованы процессы столкновения возбужденных атомов щелочных металлов М с атомами инертных газов А и некоторыми двухатомными молекулами. Теоретические расчеты [1104] показывают, что терм U ( R) системы М А не пересекается и не сближается с термом U ( R) основного состояния М А при межатомных расстояниях, отвечающих энергиям до нескольких электронвольт. V ( R) - U ( R) ] r / fi остается большим, что и объясняет малую эффективность дезактивации. [17]
Наиболее полная и последовательная теория катализа на полупроводниках была предложена Волькенштейном. Правда, теория Воль-кенштейна не позволяет еще ни точно предсказать все каталитические свойства полупроводников, ни выбрать a priori подходящий катализатор для данной конкретной реакции, но вообще сомнительно, чтобы подобную задачу сейчас могла решить какая-либо теория. Действительно, полупроводники являются сложными системами, свойства и электронная структура которых зависят от незначительных модификаций химического состава и наличия структурных дефектов, возникающих в процессе предварительной обработки данного образца. Поэтому вполне возможно, что полупроводники, почти идентичные по составу, будут сильно отличаться по свойствам. [18]
Последовательной теории газодинамического ламинарного слоя для газов с числами п р 1 и Рг 1 не существует. [19]
Последовательную теорию роли оптических ветвей фононных спектров в эффекте Мессбауэра развил Ю. М. Каган [59-60], указавший на то, что при значительном вкладе этих ветвей дебаевская температура неприменима даже в качестве приближенной характеристики гамма-флуоресценции без отдачи. Следствием больших амплитуд колебаний в оптических ветвях должна быть не только значительная вероятность эффекта Мессбауэра в легких системах с тяжелыми излучателями или поглотителями, но и аномально медленная температурная зависимость эффекта. Действительно, как было впервые показано в опытах Вертгейма [61] и Руби [62], эффект Мессбауэра на Fe57 наблюдается со значительной вероятностью и в феррицианидах, например в Na4Fe ( CN) 6 - 10H2O, где средняя масса атомов в 5 5 раза меньше, чем у атомов-поглотителей гамма-квантов. Однако эти опыты, выполненные лишь при одной и притом достаточно низкой ( 78 К) температуре, еще не давали возможности судить об общих свойствах эффекта при легком окружении мессбауэровских ядер. Во всех этих окислах была обнаружена не только значительная вероятность эффекта Мессбауэра, но и его аномально слабая температурная зависимость. [20]
Построена последовательная теория торможения нейтрино произвольной равновесной, однородной, изотропной материальной средой. Потери энергии нейтрино сведены к пяти ( вместо двух для случая заряженной частицы) характеристикам среды, включающим аксиальные обобщения ее проницаемостей. Ряд общих свойств этих характеристик ( в частности, соответствующие правила сумм) позволяет найти строгую и универсальную верхнюю границу потерь энергии нейтрино. Отсюда следует, что потери энергии нейтрино не превышают величины порядка столкновительного предела и никогда не могут быть аномально большими. [21]
Отсутствие последовательной теории вынуждает физиков использовать для описания Я. [22]
Однако последовательной теории, позволяющей описать как изменение зеркально отраженной компоненты, так и угловое распределение рассеянного излучения, в настоящее время нет. [23]
Создание последовательной теории взаимодействия нуклонов и мезонов, исходящей из минимально возможного числа допущений, является важнейшей задачей современной теоретической физики. Однако решение этой задачи наталкивается на чрезвычайно большие трудности, одна из причин которых заключается в том, что теория возмущений, лежащая в основе электродинамики, оказалась не применимой к мезодинамике. [24]
В наиболее последовательных теориях релаксации как спиновая система, так и ее окружение описываются квантовомеханически. [25]
Для построения строгой последовательной теории, позволяющей установить однозначное соответствие между микроскопическими характеристиками магнитных ионов кристалла и его термодинамическими свойствами, необходимо изучать обменные и анизотропные взаимодействия в магнитоупорядоченных соединениях различных классов. Такие исследования проводятся многими методами, однако среди них метод изучения неколлинеарных магнитных структур, индуцированных внешним полем, выделяется тем, что позволяет непосредственно измерять внутренние эффективные поля в магнетиках. Индуцированная полем неколлинеарность магнитных подрешеток ( угловая фаза) возникает в результате конкуренции зеемановского взаимодействия с обменным и магнитными анизотропными взаимодействиями. При дальнейшем усилении внешнего магнитного поля происходит переход в новое состояние с коллинеарными подрешетками, соответствующее состоянию магнитного насыщения. По имеющимся представлениям критические поля, ограничивающие угловые фазы, определяются комбинациями эффективных полей, описывающих обменные и анизотропные взаимодействия ионов. [26]
При построении последовательной теории межмолекулярных сил необходимо учитывать квантовый характер движения ылоктропов и ядер. При строгой постановке задача сводится к решению уравнения Шредингера для системы взаимодействующих молекул. [27]
Пока не построена последовательная теория, адекватная развиваемым здесь представлениям о нелокальном состоянии, более детальное обсуждение физических явлений с данной точки зрения может пока иметь чисто методическое значение. [28]
Таким образом, последовательная теория процессов переноса может быть построена только на квантовостатистической основе. [29]
Пока не существует последовательной теории пленения кварков ( конфайнмента), основным аргументом против существования свободных дробнозаряженных кварков является отсутствие их в окружающем нас веществе. Дело в том, что в рамках теории горячей Вселенной можно оценить ожидаемую концентрацию реликтовых кварков, и она оказывается очень большой, существенно выше тех верхних пределов, которые дают опыты по поискам кварков. Ниже показано, как делаются указанные оценки. [30]