Обычная теория

Cтраница 3

Если пользоваться обычной теорией возмущения, принимая за нулевое приближение гамильтониан невзаимодействующих частиц, то оператор взаимодействия в ( 7) дает асимптотически малый вклад в любом порядке теории возмущений с точностью до членов, не дающих вклада при V - со), однако Диаграммы 2 -, 3 - и 4-го порядка, в действительности оператор суммируемые методом Гелл-Шан - возмущения дает вклад в на - Бракнера [10] для плотного энергию, конечный и пропор - электронного газа. Точки - анер-дионалышй объему V, что гия взаимодействия v, соедини-указывает на [ непримени - ющие их линии - пары элек-мость к данному случаю тео - тр0н - дырка в сфере ф рын рии возмущения в обычной форме. [31]

График зависимости разности безразмерных потенциалов 4s ф - о внутри кристалла от нормированного расстояния s. Величина ff ( s приводится по отношению к максимальному значению Ф0 при нулевом токе для случая 1 - 1 при различных приложенных напряжениях и с учетом диффузии. [32]

Для / 1 обычная теория ТОПЗ достаточно точна до напряжения, равного - 5 В, а при больших значениях / совпадение значительно хуже. Для / 5 и и 300 ( U 40 В) рассчитанная по обычной теории величина / получается завышенной в два раза. [33]

Заметим, что обычные теории адсорбции имеют дело со вторым из этих двух частных случаев. Таким образом, эти теории, оперирующие с постоянным ( не меняющимся с температурой) числом адсорбционных центров, остаются справедливыми лишь до тех пор, пока тепловой беспорядок можно считать достаточно малым по сравнению с биографическим. В настоящей статье рассматривается более общий случай, когда тепловой и биографический беспорядки сравнимы по величине. [34]

Так, в обычной теории жидкостей, в которой рассматривается лишь движение, которое можно непосредственно обнаружить, мы можем с одинаковым успехом определить ее через единицы длины - как число единиц длины, пройденных частицей за единицу времени. [35]

Как и в обычной теории Галуа, в дифференциальном случае рассматриваются две общие - задачи. [36]

Как и в обычной теории регулярного режима, в случае регуляризации температурного поля тела с источниками энергии, центральное место в теории занимает темп нагревания т тела. [37]

В соответствии с обычной теорией ( и даже в соответствии с более точной теорией, по которой первоначально плоскому сечению ( § 68) придается параболоидальная форма) квадратное сечение оставалось бы плоским и крутящий момент был бы равен GJQ6 для квадратной призмы, как и для круговой призмы или цилиндра. [38]

Как хорошо известно, обычная теория возмущений по степеням константы связи неприменима, так как электронно-фононное взаимодействие, несмотря на свою малость, оказывается весьма существенным вблизи поверхности Ферми. [39]

Для объяснения каталитического крекинга обычные теории катализа, видимо, недостаточны. Крекинг отличается от других каталитических реакций тем, что: 1) поверхность катализатора все время покрывается адсорбированными смолистыми веществами и 2) смолы на катализаторе в результате дальнейших реакций перераспределения водорода превращаются в кокс. [40]

Аналогичное наблюдается и в обычной теории, когда заставляют две машины, с теми же нагревателем и охладителем, описывать цикл Карно в двух противоположных направлениях. [42]

О Как и в обычной теории гильбертовых пространств, собственные векторы, соответствующие различным собственным значениям симметрического оператора, ортогональны. [43]

Этот замечательный вывод противоположен обычной теории, в соответствии с которой сдвиг и опасность разрушения наибольшие в точках, наиболее удаленных от оси кручения. [44]

Важным этапом в построении обычной теории Морса является шестная лемма Морса. Она утверждает, что в некоторой откры - ОЙ окрестности невырожденной критической точки Хо функции орса f всегда существуют такие локальные регулярные коорди-кгп. [45]

Страницы: 1 2 3 4