Динамическая теория - кристаллическая решетка
Cтраница 1
Динамическая теория кристаллических решеток, Изд-во иностр. [1]
В динамической теории кристаллической решетки Борна и Кармана [ 869а, 870 ] ( 1912 - 1915 гг.) кристалл рассматривается как система гармонических осцилляторов, частоты которых соответствуют собственным частотам кристалла. [2]
С позиций динамической теории кристаллической решетки возможность образования несоразмерных фаз представляется довольно естественной. Поясним это на примере фазовых переходов типа смещения. [4]
В терминах динамической теории кристаллической решетки ответ представляется очевидным: это - нормальная координата, отвечающая той точке k fe0, в которой кривая o2 ( k) коснется оси k при температуре перехода в несоразмерную фазу ( T - TJ. Следует, однако, иметь в виду, что при удалении от точки перехода волновой вектор, определяющий волну смещений атомов в несоразмерной фазе ( точнее - его отношение к параметру элементарной ячейки кристалла) может изменяться, и, следовательно, роль параметра порядка будет переходить от одной нормальной координаты к другой. [5]
Хуан К - Динамическая теория кристаллических решеток. [6]
Борн, Хуан Кинь, Динамическая теория кристаллических решеток. [7]
В этом разделе кратко описаны динамическая теория кристаллических решеток [6] и механизм рассеяния света. [8]
Следует отметить, что при построении динамической теории кристаллической решетки Борн и его ученики заменяют задачу о собственных колебаниях системы материальных точек краевой задачей при цикличных граничных условиях. [9]
Далее, необходимо учитывать, что из динамической теории кристаллической решетки в гармоническом приближении следует, что инфракрасные спектры при T - Q должны быть линейчатыми. На самом же деле наблюдаются всегда спектральные полосы. Борном и его учениками показано, что при учете ангармоничности будут проявляться все частоты рассматриваемой оптической ветви. [10]
Неправильная интерпретация формулы ( 8) создателем динамической теории кристаллической решетки была принята затем рядом физиков и надолго закрепилась в литературе, посвященной теории колебаний кристаллической решетки. Так, Степанов и Прима [2] в своей работе, посвященной колебаниям силикатов, пишут: Согласно правилам отбора [3], в спектре проявляются только те частоты, которые соответствуют волнам с бесконечной длиной волны. Раман опубликовал серию статей, в которых критиковалась интерпретация формулы ( 8) Борном и его учениками. Однако попытка самого Рамана построить теорию собственных колебаний кристаллической решетки окончилась неудачей. Отметим, что в более поздней монографии Борна и Хуан Куня [4] указывается на существование двух волн одинаковой частоты, распространяющихся в противоположных направлениях и дающих в сумме стоячую волну. Тем не менее, и до сих пор появляются работы, повторяющие ошибку Борна. [11]
Изучение колебательных спектров кристаллов направлено на решение структурных проблем и проблем динамической теории кристаллических решеток. Первой ступенью тех и других исследований является получение полных данных о колебательном спектре при k 0 с использованием ИК - и КР-спектров. Когда такие данные получены, можно ставить задачу определения силового поля, решение которой расширяет наши знания о природе химических связей в конденсированной фазе. [12]
Чтобы избавиться от поверхностного эффекта, использовались периодические граничные условия, аналогичные циклическому замыканию в динамической теории кристаллических решеток. [13]
Из формулы ( 8) следует, например, что атомы решетки, вообще говоря, не колеблются в одной фазе. Так, в монографии Борна и Гепперт-Майер Динамическая теория кристаллической решетки, появившейся на немецком языке в качестве главы Handbuch der Physik в 1933 г. и в русском переводе - в 1938 г. [ 1, стр. Электрический момент области, содержащей большое число ячеек, равен нулю. [14]
Страницы: 1