Cтраница 2
Для получения реалистической зонной картины нужно. Однако ряд теории возмущений, использовавшийся нами для простых металлов, в случае ковалентных кристаллов непри-меним. Предположение, что самой большой величиной является фурье-компонен-та псевдопотенциала с волновым вектором вдоль [111], соответствующая наибольшему матричному элементу, позволяет построить полуколичественную теорию связи в ковалентных кристаллах. В этой теории оказывается возможным отождествить четную и нечетную составляющие псевдопотенциала соответственно с энергиями ковалентной и ионной связи в теории ЛКАО. Оказывается, что при деформировании решетки, превращающем ковалентный кристалл в ионный, вклад энергии ковалентной связи в полную энергию связи уменьшается. [16]
Нам известно, что если псевдопотенциал достаточно велик, то от поверхности Ферми ничего не остается: в полупроводниках их поэтому и нет. Из рис. 18 3, а видно, что при этом происходит слияние кусков поверхности Ферми с наклонными и вертикальными плоскостями на этом рисунке. Горизонтальные плоскости и неизображенные плоскости ( 111) роли не играют. Они и образуют зону Джонса ( Мотт и Джонс [63, 131], стр. Объем зоны Джонса достаточен, чтобы разместить четыре электрона в расчете на атом. Естественно предположить, что для нашего рассмотрения существенны только те плоскости брэгговского отражения, которые ограничивают зону Джонса. Остальные плоскости в этой полуколичественной теории просто не принимаются во внимание. [17]