Дислокационная теория

Cтраница 1

Схема перемещения атомов при продвижении на одно межатомное расстояние. [1]

Дислокационная теория и связанная с ней теория вакантных мест в кристаллической решетке значительное распространение получила с 1932 г. В начале она применялась для объяснения явления пластической деформации металла, а затем для рассмотрения процессов, вызывающих постепенное длительное разрушение, в том числе и в условиях циклического нагружения. [2]

Дислокационная теория учитывает взаимодействие кристалла со средой. Этот учет осуществляется при помощи безразмерного коэффициента, который отражает необходимость истечения некоторого конечного времени релаксации для установления равновесия между кристаллом и адсорбционным слоем вблизи ступени. Связывая пересыщение около ступени с пересыщением в паре, вдали от ступени, этот коэффициент должен зависеть от геометрии диффузионного поля. Таким образом, доставка строительных частиц к растущему кристаллу путем диффузии также учитывается дислокационной теорией. [3]

Краевая ( а и винтовая ( б дислокации. АВ - линия дислокации. [4]

Дислокационная теория дала объяснение тому факту, что слои обычно начинаются в центре кристаллических граней, где наименьшее пересыщение. [5]

Кривые охлаждения жидкого металла. [6]

Дислокационная теория служит дальнейшему развитию металле ведения и его практического приложения. [7]

Дислокационная теория значительно лучше соответствует действительности. В отличие от рассмотренных выше теорий, разработанных для роста идеальных кристаллов, который наблюдается только в исключительных случаях [103], дислокационная теория описывает рост реальных кристаллов, имеющих несовершенную кристаллическую решетку. [8]

Дислокационная теория плавления двумерного электронного кристалла в классическом режиме является, по-видимому, достаточно адекватной. [9]

Первая дислокационная теория физического предела текучести была связана с представлениями о вырывании дислокаций из атмосфер примесей внедрения. В дальнейшем эта теория была модернизирована с учетом взаимосвязи между размножением, генерацией и разблокировкой дислокации. [10]

Наиболее ранняя дислокационная теория строения границ зерен может быть использована также для объяснения особенностей деформации поликристаллов. В частности, модель границы зерна Мотта предусматривает, что в границах с большими углами разориентации дислокации располагаются так близко, что их индивидуальные особенности стираются и дислокации уже нельзя рассматривать как самостоятельные дефекты. Поэтому островная модель болыиеугловой ( 910 - М5) границы Мотта предполагает, что границы зерен состоят из островков хорошего соответствия, разделенных областями с сильно нарушенной структурой. [11]

Дислокационная схема пластического сдвига. [12]

Согласно дислокационной теории пластический сдвиг в металле следует рассматривать как процесс эстафетного перемещения дислокаций. [13]

Согласно дислокационной теории пластической деформации, процесс скольжения атомных слоев кристалла происходит не по всей плоскости сечения кристалла, а начинается на нарушениях кристаллической решетки - дислокациях. Уже при небольших напряжениях дислокации начинают перемещаться ( скользить) и выходят на поверхность кристалла, если не встречают препятствий на пути. Выход краевой дислокации на поверхность кристалла эквивалентен сдвигу части кристалла на величину, равную периоду решетки. После выхода дислокаций на поверхность кристалл избавился бы от дислокаций и стал бы идеально прочным. [14]

Согласно современным дислокационным теориям пластическая деформация представляет собой процесс зарождения, перемещения, а также аннигиляции дислокаций. Дислокации концентрируются в зонах с - химической микронеоднородностью, по границам зерен, по плоскостям скольжения, в виде пространственной сетки; длина и плотность дислокаций определяют дислокационную структуру металла, которая зависит от прошедших в металле пластических деформаций. Напряженное состояние дислокации зависит от характера расположения дислокаций и расстояния между ними. Неоднородность распределения дислокаций приводит к неоднородному распределению скрытой энергии деформации в деформированном объеме металла. Отожженные металлы имеют плотность дислокации 106 - 108 см-2. В процессе наклепа средняя плотность дислокации может увеличиться до 1011 - 1012 см-2, и, следовательно, потенциальная энергия W увеличивается при наклепе на несколько порядков. [15]

Страницы: 1 2 3 4