Cтраница 1
Квантовая теория систем слабо взаимодействующих одинаковых молекул показывает [17], что вследствие резонансного взаимодействия между возбужденной и невозбужденной молекулами в системе возникают коллективные бестоковые возбужденные состояния - экситоны, переносящие возбуждение от одних мест системы к другим. Резонансное взаимодействие с увеличением расстояния г убывает сравнительно медленно ( как 1 / г3) и может проявляться даже на расстояниях порядка 50 А. [1]
Адиабатическое приближение широко применяют в квантовой теории атомно-молекулярньгх систем. Рассмотрим сейчас простейший случай. Пусть равновесная конфигурация молекулы соответствует значению эксп ядерных переменных. Пусть это состояние i ( r R) не вырождено, и его адиабатический потенциал W ( R) в рассматриваемой области значений R отделен достаточно большой энергетической щелью от адиабатических потенциалов возбужденных состояний электронной подсистемы. В этом случае адиабатический потенциал ( R) имеет минимум в некоторой точке R0 вблизи R3Kcn, которая определяет теоретическую равновесную конфигурацию молекулы. В этом случае считают, что ( r R) описывает электронное состояние молекулы, тогда как функция Фф), получающаяся при решении уравнения (2.11), - колебания молекулы, а также вращение и поступательное движение молекулы как целого. [2]
В ней рассматривается так называемое адиабатическое приближение в квантовой теории системы ядер и электронов ( см. также [70, 87]) согласно методу, по которому разложение производится не по степеням отношения масс, а по собственным функциям системы электронов при неподвижных ядрах. При этом в самом грубом приближении в качестве потенциальной энергии движущихся ядер появляется не усредненная энергия электронов, как это обычно принимается, но эта энергия плюс добавочный член, который во многих случаях может быть, пожалуй, того же порядка величины. [3]
Этот, как говорят, принцип неразличимости одинаковых частиц играет основную роль в квантовой теории систем, состоящих из одинаковых частиц. [4]
В книге излагаются физические основы и математический аппарат нерелятивистского и квазирелятивистского движения частицы во внешнем поле, основы квантовой теории систем взаимодействующих одинаковых частиц и приложения теории к описанию различных явлений. [5]
В книге излагаются физические основы и матем тический аппарат нерелятивистского и квазирелятивиОг - ского движения частицы во внешнем поле, основы квантовой теории систем взаимодействующих одинаковы частиц и приложения теории к описанию различных явлений. [6]
Чтобы правильно описывать элементарный молекулярный акт эволюции, теория процессов мутации и эволюции должна была бы, по существу, следовать из квантовой теории систем с переменным числом частиц, например, выводиться из нее методом вторичного квантования. Полностью разработана только стохастическая теория реакций, на которую мы опираемся в дальнейшем. [7]
До настоящего времени разработка квантовой теории гравитации ограничивается главным образом поисками лучшего варианта классической формулировки общей теории относительности, к которому затем применяется один из существующих методов квантования. Исторически сложившийся и самый обычный метод квантования некоторой данной классической системы основывается на гамильтоновой формулировке теории. Если даны канонические координаты и импульсы, описывающие состояние системы, а также гамильтониан как функция этих переменных, то тем самым более или менее однозначно определен алгоритм построения соответствующей квантовой теории системы. [8]